椭圆轨道上行星运动速度和能量要点.docx
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椭圆轨道上行星运动速度和能量要点
行星在椭圆轨道上运动的速度和能量
【摘要】本文用万有引力和开普勒定律,结合椭圆的对称性,讨论了行星沿椭圆轨道运动中速度的变化规律以及行星在运动中的能量变化情况。
【关键词】行星运动的速度、椭圆轨道、行星、机械能守恒、动能、引力势能
【正文】
一、在近日点和远日点两个速度的比较
行星经过近日点和远日点时,运动的曲率半径相同,这是因为椭圆具有对称性。
这样的话,设这个曲率半径是:
■,对于经过近日与远日点时分别有:
ai二
2
Vi
由
(1)
(2)可得:
GM
即:
代入
(1)式有
V_1e
v21-e
上面的问题也可以按照下面的过程思考:
由开普勒第三定律知
已知行星在近日点和远日点无径向速度,故横向速度等于其合速度,有
将(6)代入(5)有:
A1
Arv
2
对于近日点和远日点来说,有:
辆二射2。
稍做变形就可以得到上面的结果了,从略。
二、行星运动到一般位置的速度
在极坐标中
其中vr、分别表示径向速度和横向速度。
由椭圆方程rep得:
1—ecos日
ep=1-ecos)r
两边对时间求导,有:
-epr二esin"r
整理可得:
2.
rsin"(9)
P
行星运动的速度为:
-2ecos日+e2
ep
即:
(10)
v=山-2ecos日+e2
ep
这个结果中只有二是变量,其它都是常数,特别是r2二为常数。
这表明:
0乞二岂■:
时,v是增函数,v随二的减小而增大;
■:
2二时,v是减函数,v随二的增大而减小。
实际上,由于reP,所以上面的结果也可以用r来说明:
1—ecos廿
0一二_时,v是增函数,v随r的减小而增大;
二“:
:
v“:
:
2二时,v是减函数,v随r的增大而减小。
三、行星运动过程中的能量
由动能的表达式及(10)式可知:
lm(1-2ecos日+e2),[r2日)/一、
Ek(11)
k2ep
下面我们讨论行星运动中的掠面速度表达式:
椭圆面积:
S二ab(12)
其中a、b分别表示椭圆的长轴和短轴,对椭圆方程rPe来说,
1-ecos^
当v-0时,r,匹(13)
1-e
pe
1e
由(13)(14)(15)可得:
riG
如图1所示,r1用红色的线段来表示,r2用绿色的线段来表示。
可知:
a」
1-e2
16)
2
-c
=、;a2-(aef=aY1-e
2ep
(17)
将(16)
(17)
式代入(12)式可知:
ep
1-e2
_ep_
-21-e2
(18)
掠面速度
2
-e
从而有:
T1-e2
将(19)式代入(11)可知:
E_m1-2ecosre21
ep
ep
4二2
ep
ml「2ecos^e
n3
d-e2丿
ml-2ecosre
T2
3
a
T2
上式中最后一个因子笃出现在开普勒第三定律中,我们知道,它是一个常数,在这里我们
T2
用k来表示这个值。
有:
0aO
4kml-2ecosve
Ek(20)
ep
另外,由“从开普勒定律到牛顿万有引力定律”一文知道:
2
GM=4c.k
代入(20)式有:
2
(21)
GMm1-2ecosje
Ek
ep2
F面求行星运动中的引力势能。
我们采用传统的方法规定零势能点,即规定无穷远处势能为零。
有:
由(20)(23)两式可得行星运动中的机械能总量
m1-2ecos:
e2GMm1-ecos^
2iepJ
二GMm1「2ecosve2「22ecos)2ep
=GMme2_1
2ep
2
GMm1-e
=—•
2ep
GMm
2a
即:
GMm
2a
这个结果说明,对于质量相同的行星来说(或者对于质量相同的地球的卫星来说)
<1>行星运动过程中机械能守恒;
<2>轨道半长轴相等的卫星的能量相等;
<3>半长轴为a的椭圆轨道上的行星能量与半径为a的圆轨道上运动的行星相同。
F图是半长轴相等的椭圆族,在这些轨道上运动的质量相等的行星具有相等的能量。
1-0s亡a呂咗
1-O.4cosi(e)
s(i-as5)
出射=——
hrQ>=
5-(1-Q.?
2)
6(1-0.42)
响M
1-O.5-C$SC0)
6.(出曲二—r
1-0.6cos(fti«『*站6(1 —~~1-0l9cos(#) 6-(1-©.9^) 1巒 年四月中旬
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