电磁感应微元法.docx
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电磁感应微元法
电磁感应中的“微元法”和“牛顿第四定律”
江苏省特级教师江苏省丰县中学戴儒京
所谓:
“微元法”
所谓“微元法”,又叫“微小变量法”,是解物理题的一种方法。
1.什么情况下用微元法解题?
在变力作用下做变变速运动(非匀变速运动)时,可考虑用微元法解题。
2.关于微元法。
在时间At很短或位移比X很小时,非匀变速运动可以看作匀变速运动,
运动图象中的梯形可以看作矩形,所以vit=ix,IvM=1&=As。
微元法体现了微分思
想。
3.关于求和送。
许多小的梯形加起来为大的梯形,即送As=AS,(注意:
前面的s为小写,后面的S为大写),并且送Av=v-v0,当末速度v=0时,有送Av=v0,或初
速度V0=0时,有2Av=v,这个求和的方法体现了积分思想。
4.无论物理规律用牛顿定律,还是动量定理或动能定理,都可以用微元法.
如果既可以用动量定理也可以用动能定理解。
对于使用老教科书的地区,这两种解法用
哪一种都行,但对于使用课程标准教科书的地区就不同了,因为课程标准教科书把动量的内
容移到了选修3-5,如果不选修3-5,则不能用动量定理解,只能用动能定理解。
微元法解题,体现了微分和积分的思想,考查学生学习的潜能和独创能力。
电磁感应中的微元法
一些以“电磁感应”为题材的题目。
可以用微元法解,因为在电磁感应中,如导体切割
一BLv
磁感线运动,产生感应电动势为E=BLv,感应电流为1=,受安培力为
R
22
BL
F=BIL=v,因为是变力问题,所以可以用微元法
R
1•只受安培力的情况
例1.如图所示,宽度为L的光滑金属导轨一端封闭,电阻不计,足够长,水平部分有
S而停下。
竖直向上、磁感应强度为B的匀强磁场中。
质量为m、电阻为r的导体棒从高度为h的斜轨上从静止开始滑下,由于在磁场中受安培力的作用,在水平导轨上滑行的距离为
(1)求导体棒刚滑到水平面时的速度v0;
x的函数关
(2)写出导体棒在水平导轨上滑行的速度v与在水平导轨上滑行的距离
系,并画出v-X关系草图。
(3)求出导体棒在水平导轨上滑行的距离分别为S/4、S/2时的速度v1、
V=V0+SV=v0
b2l2
XmR
2.既受安培力又受重力的情况
例2・2010年南京市高考模拟题
磁场的磁感应强度随竖直向下的Z轴按B=B0+kz得规律均匀增大,已知重力加速度为
求:
(1)
线框竖直方向速度为Vi时,线框中瞬时电流的大小;
线框在复合场中运动的最大电功率;
若线框从开始抛出到瞬时速度大小到达v2所经历的时间为t,那么,线框在时间t内
的总位移大小为多少?
解:
(1)
因在竖直方向两边的磁感应强度大小不同,所以产生感应电流为
2
e(B2-B1)LV1kL
i
R
(2)当安培力等于重力时竖直速度最大,功率也就最大
mg=(B2—Bi)IL
在安培力作用下在时间t内增加的速度为(iv)2
用微元法,设在微小时间At内,变力可以看做恒力,变加速运动可以看做匀加速运动,加
t内由于安培力的作用而增加的速度(因为增加量为负,所以实际是减小)为
再根据运动的合成,时间t内总的增加的速度为(Av)’+ev)2=gt-
k2L4
.Z=Jv:
-V0,得线框在时间t内的总
mR
从宏观看速度的增加为Jv;-v0,所以gt-
mR
J22
位移大小为z=mR(gt*v0)。
从例题可以看出,所谓微元法是数学上的微积分理念在解物理题中的应用.
3.重力和安培力不在一条直线上的情况例3.2008年高考江苏省物理卷第15题
如图所示,间距为L的两条足够长的平行金属导轨与水平面的夹角为导轨光滑且电阻
忽略不计.场强为B的条形匀强磁场方向与导轨平面垂直,磁场区域的宽度为di,间距为d2.两
根质量均为m、有效电阻均为R的导体棒a和b放在导轨上,并与导轨垂直.(设重力加速度为g)
⑴若a进入第2个磁场区域时,
场区域过程中增加的动能
⑵若a进入第2个磁场区域时,
b以与a同样的速度进入第1个磁场区域,求b穿过第1个磁
△Ek;
b恰好离开第1个磁场区域;此后a离开第2个磁场区域时,
b又恰好进入第2个磁场区域.且a.b在任意一个磁场区域或无磁场区域的运动时间均相等•求b穿过第2个磁场区域过程中,两导体棒产生的总焦耳热Q;
⑶对于第⑵问所述的运动情况,求a穿出第k个磁场区域时的速率V.
磁场区域1\B
棒b
磁场区域2\B
棒a
磁场区域4\B
•近d2
磁场区域3\B
磁场区域5\B
解:
⑴因为a和b产生的感应电动势大小相等,按回路方向相反,所以感应电流为和b均不受安培力作用,由机械能守恒得
0,所以a
AEk=mgd2n0①
⑵设导体棒刚进入无磁场区时的速度为v,,刚离开无磁场区时的速度为
v2,即导体棒刚
进入磁场区时的速度为
72,刚离开磁场区时的速度为v1,
由能量守恒得:
在磁场区域有:
在无磁场区域:
12—mvt2
12—mv22
12a
+Q=—mv2+mgdtsino
2
=-mv:
+mgd2sin6
2
解得:
Q=mg(di卄2)sin6
⑶用微元法
设导体棒在无磁场区域和有磁场区域的运动时间都为
在无磁场区域有:
72—Vt=gtsin6
Vi
且平均速度:
2
在有磁场区域,对a棒:
F=mgsin0-BIl
且:
I吕
2R
22
解得:
F=mgsin0-B1V
2R
因为速度v是变量,用微元法
根据牛顿第二定律,在一段很短的时间At内
Av=FAt
m
则有无iv=S〔gsi
[2mRJ
因为导体棒刚进入磁场区时的速度为
v,刚离开磁场区时的速度为vi,所以
ZAvhVt—V2,Zvitudt,ZAt
=t
、B2|2
所以:
比一V2=gtsin0—d1
2mR
联立④⑤⑦式,得Vt=4mgRd2sin0
BId1
L2.2,
BId1
8mR
(原答案此处一笔带过,实际上这一步很麻烦,以下笔者给出详细过程:
④代入⑦得:
22
BId1
t=
4mgRsinQ
⑧代入⑤得:
vi+V2
8mgd2Rsin0
22
BIdi
⑦+⑨得:
Vi
4mgRd2
—22
BId1
f2.2.
BId1
sin0
8mR
。
)
所以a穿出任一个磁场区域
a.b在任意一个磁场区域或无磁场区域的运动时间均相等
时的速率v就等于v1.所以
22
4mgRd2Bldi
v=一「——sin0。
Bldt8mR
(注意:
由于a.b在任意一个磁场区域或无磁场区域的运动时间均相等,所以a穿出任
个磁场区域时的速率v都相等,所以所谓“第K个磁场区”,对本题解题没有特别意义。
)练习题练习题1.2007年高考江苏省物理卷第18题如图所示,空间等间距分布着水平方向的条形匀强磁场,强度B=1T,每一条形磁场区域的宽度及相邻条形磁场区域的间距均为
.「J.Diiit
Pwy□A
ON
I*
IIIKIII
III
I=E=14A,受到安培力的大小F=BIl=2.8NR
(3)用“微元法”解
线框在进入和穿出条形磁场时的任一时刻,感应电动势E=Blv0,感应电流I=旦
R
解得x
mv0R1.75
=—厂2-=1.75m,线框能穿过的完整条形磁场区域的个数n==4.375,取整
Bl0.4
数为4。
L、足够长且
练习题2.2009年高考江苏省物理卷第15题
如图所示,两平行的光滑金属导轨安装在一光滑绝缘斜面上,导轨间距为
电阻忽略不计,导轨平面的倾角为a。
条形匀强磁场的宽度为d,磁感应强度大小为方向与导轨平面垂直。
长度为2d的绝缘杆将导体棒和正方形的单匝线框连接在一起组成
“占”型装置。
总质量为m,置于导轨上。
导体棒中通以大小恒为I的电流(由外接恒流源产生,图中未画出)。
线框的边长为d(dcL),电阻为R,下边与磁场区域上边界重合。
将装置由静止释放,导体棒恰好运动到磁场区域下边界处返回。
导体棒在整个运动过程中始终与导轨垂直。
重力加速度为g。
求:
(1)装置从释放到开始返回的过程中,线框中产生的焦耳热
线框第一次穿越磁场区域所需的时间t1;
Xm。
经过足够长时间后,线框上边与磁场区域下边界的最大距离
由动能定理mgsina”4d+W-BILd=0
且Q=-W
解得Q=4mgdsina-BILd
1
由动能定理mgsina”2d—BILd=0——mv
2
装置在磁场中运动的合力
F=mgsina—F'
感应电动势s=Bdv
感应电流I'=—
R
安培力F'=Bl'd
由动能定理mgsina*xm-BIL(xm—d)=0
解:
(本人研究的另外解法:
用“牛顿第四定律”解)第
(1)问,同原解答
第
(2)问:
设线框刚离开磁场下边界时的速度为V,,则接着向下运动2d,速度变为0,
根据动能定理
12〔[2BILd
mgsina—BILd=0—一mv,,所以v,=J4gdsina
2Vm
注意:
导体棒在磁场中运动的位移是d,而不是2d,且因为是恒流,所以安培力是恒
力。
因为线框在磁场中的运动时受到的合力
B2d2
F=mgsina—F安,而F安=v是与速
R
度v成正比的力,所以把线框在磁场中的运动分解为在重力的分力作用下的速度随时间均匀变化的匀变速直线运动和在安培力作用下的速度随位移均匀变化的匀变速直线运动两种运动,前者速度的变化与时间成正比,后者速度的变化与位移成正比,有
_22
Bd
gsinat,—*2d=v,
mR
2d。
注意:
因为线框下边进磁场和上边出磁场,掠过的距离共
第(3)问,同原解答,不重复。
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