大学物理答案第9章.docx
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大学物理答案第9章
第九章静电场
9-1
电荷面密度均为+
σ的两块“无限大”均匀带电的平行平板如图
(A)
放置,其周围空间各点电场强度
E(设电场强度方向向右为正、向左为负
)随
位置坐标
x变化的关系曲线为图
(B)中的(
)
题9-1图
分析与解
“无限大”均匀带电平板激发的电场强度为
σ,方向沿带电平
2ε0
板法向向外,依照电场叠加原理可以求得各区域电场强度的大小和方向
.因
而正确答案为(B).
9-2下列说法正确的是()
(A)闭合曲面上各点电场强度都为零时,曲面内一定没有电荷
(B)闭合曲面上各点电场强度都为零时,曲面内电荷的代数和必定为零
(C)闭合曲面的电通量为零时,曲面上各点的电场强度必定为零
(D)闭合曲面的电通量不为零时,曲面上任意一点的电场强度都不可能为零分析与解依照静电场中的高斯定理,闭合曲面上各点电场强度都为零时,
曲面内电荷的代数和必定为零,但不能肯定曲面内一定没有电荷;闭合曲面的电通量为零时,表示穿入闭合曲面的电场线数等于穿出闭合曲面的电场线
数或没有电场线穿过闭合曲面,不能确定曲面上各点的电场强度必定为零;同理闭合曲面的电通量不为零,也不能推断曲面上任意一点的电场强度都不可能为零,因而正确答案为(B).
9-3下列说法正确的是()
(A)电场强度为零的点,电势也一定为零
(B)电场强度不为零的点,电势也一定不为零
(C)电势为零的点,电场强度也一定为零
(D)电势在某一区域内为常量,则电场强度在该区域内必定为零
分析与解电场强度与电势是描述电场的两个不同物理量,电场强度为
零表示试验电荷在该点受到的电场力为零,电势为零表示将试验电荷从该点
移到参考零电势点时,电场力作功为零.电场中一点的电势等于单位正电荷
从该点沿任意路径到参考零电势点电场力所作的功;电场强度等于负电势梯
度.因而正确答案为(D).
*9-4在一个带负电的带电棒附近有一个电偶极子,其电偶极矩
p的方向
如图所示.当电偶极子被释放后,该电偶极子将()
(A)沿逆时针方向旋转直到电偶极矩
p水平指向棒尖端而停止
(B)沿逆时针方向旋转至电偶极矩
p水平指向棒尖端,同时沿电场线方向
朝着棒尖端移动
(C)沿逆时针方向旋转至电偶极矩
p水平指向棒尖端,同时逆电场线方向
朝远离棒尖端移动
(D)沿顺时针方向旋转至电偶极矩
p水平方向沿棒尖端朝外,同时沿电场
线方向朝着棒尖端移动
题9-4
图
分析与解
电偶极子在非均匀外电场中,
除了受到力矩作用使得电偶极子指
向电场方向外,还将受到一个指向电场强度增强方向的合力作用,
因而正确
答案为(B).
9-5精密实验表明,电子与质子电量差值的最大范围不会超过±
10-21
e,
而中子电量与零差值的最大范围也不会超过±
-21
10e,由最极端的情况考
虑,一个有
8个电子,8个质子和8个中子构成的氧原子所带的最大可能净电
荷是多少?
若将原子视作质点,试比较两个氧原子间的库仑力和万有引力
的大小.
分析考虑到极限情况,假设电子与质子电量差值的最大范围为
2×10-21
e,
中子电量为
10-21
e,则由一个氧原子所包含的
8个电子、8个质子和8个中子
可求原子所带的最大可能净电荷
.由库仑定律可以估算两个带电氧原子间的
库仑力,并与万有引力作比较.
解一个氧原子所带的最大可能净电荷为
qmax1281021e
二个氧原子间的库仑力与万有引力之比为
Fe
qmax2
2.8106
1
Fg
4πε0Gm2
显然即使电子、质子、中子等微观粒子带电量存在差异,其差异在±10-21e
范围内时,对于像天体一类电中性物体的运动,起主要作用的还是万有引力.
9-61964年,盖尔曼等人提出基本粒子是由更基本的夸克构成,中子就是
由一个带
2e的上夸克和两个带
1e的下夸克构成.若将夸克作为经典粒
3
3
子处理(夸克线度约为10-20
m),中子内的两个下夸克之间相距
2.60×10
-15
m.
求它们之间的相互作用力.
解
由于夸克可视为经典点电荷,由库仑定律
1
q1q2
1
e2
3.78Ner
F
4π0
r2
er
4π0r2er
F
与径向单位矢量er方向相同表明它们之间为斥力.
9-7
点电荷如图分布,试求
点的电场强度.
P
分析依照电场叠加原理,P点的电场强度等于各点电荷单独存在时在
P
点激发电场强度的矢量和
.由于电荷量为
q
的一对点电荷在
点激发的电场强
P
度大小相等、方向相反而相互抵消,
P点的电场强度就等于电荷量为
2.0q的
点电荷在该点单独激发的场强度.
解
根据上述分析
EP
1
2q
1
q
4π0(a/2)2
π0a2
题9-7图
9-8若电荷Q均匀地分布在长为
L的细棒上.求证:
(1)
在棒的延长线,
且离棒中心为r处的电场强度为
E
1
Q
ε
4r
2
L
2
π0
(2)在棒的垂直平分线上,离棒为r
处的电场强度为
1
Q
E
r4r2
L2
2πε0
若棒为无限长(即L→∞),试将结果与无限长均匀带电直线的电场强度相比
较.
题9-8
图
分析这是计算连续分布电荷的电场强度
.此时棒的长度不能忽略,因而不
能将棒当作点电荷处理
.但带电细棒上的电荷可看作均匀分布在一维的长直
线上.如图所示,在长直线上任意取一线元
dx,其电荷为dq=Qdx/L,它在
点P的电场强度为
dE
1
dq2er
4πε
r
0
整个带电体在点P的电场强度
EdE
接着针对具体问题来处理这个矢量积分.
(1)若点P在棒的延长线上,带电棒上各电荷元在点P的电场强度方向相
同,
E
dEi
L
(2)
若点P在棒的垂直平分线上,如图
(a)所示,则电场强度
E沿x
轴方向
的分量因对称性叠加为零,因此,点
P的电场强度就是
E
dEyj
sindEj
L
证
(1)延长线上一点P
dq
,利用几何关系
r′
的电场强度E
2
L2π0r
=r-x统一积分变量,则
L/2
1
Qdx
Q
1
1
1
Q
EP
4
πε
2
πε
/2
rL
/2
πε4r2
L2
-L/2
0Lrx
40LrL
0
电场强度的方向沿
x轴.
(2)根据以上分析,中垂线上一点
P的电场强度E的方向沿y轴,大小为
sinαdq
E
L4πε0r2dE
利用几何关系sinα=r/r′,r
r2
x2
统一积分变量,则
E
L/2
1
rQdx
Q
1
-L/24π0
Lx2
r2
3/2
2π0r
4r2
L2
当棒长L→∞时,若棒单位长度所带电荷
λ为常量,则P点电场强度
E
lim
1
Q/L
2πε0r
1
4r
2
2
l
/L
λ
2πε0r
此结果与无限长带电直线周围的电场强度分布相同
[图(b)].这说明只要满
足r2/L2<<1,带电长直细棒可视为无限长带电直线.
9-9一半径为R的半球壳,均匀地带有电荷,电荷面密度为
σ,求球心处
电场强度的大小.
题9-9图
分析这仍是一个连续带电体问题,求解的关键在于如何取电荷元.现将半
球壳分割为一组平行的细圆环,如图所示,从教材第9-3节的例2可以看出,
所有平行圆环在轴线上P处的电场强度方向都相同,将所有带电圆环的电场
强度积分,即可求得球心O处的电场强度.
解将半球壳分割为一组平行细圆环,任一个圆环所带电荷元
dq
dS
2πR2
sin
d
,在点O激发的电场强度为
dE
1
xdq
i
4π0x2
r23/2
由于平行细圆环在点O激发的电场强度方向相同,利用几何关系
xRcosθ,r
Rsinθ统一积分变量,有
dE
1
xdq
1
Rcos
2πR2sin
d
4π0x2
r22/3
4π0
R3
sin
cosd
20
积分得
E
π/2
sincosd
0
20
4
0
9-10
水分子H2O中氧原子和氢原子的等效电荷中心如图所示,
假设氧原
子和氢原子等效电荷中心间距为r0.试计算在分子的对称轴线上,距分子较远处的电场强度.
题9-10图
分析水分子的电荷模型等效于两个电偶极子,它们的电偶极矩大小均为
P0er0,而夹角为2θ.叠加后水分子的电偶极矩大小为p2er0cos,方向沿对称轴线,如图所示.由于点O到场点A的距离x>>r0,利用教材第
5-3节中电偶极子在延长线上的电场强度
12p
E
4πε
x
3
0
可求得电场的分布
.也可由点电荷的电场强度叠加,求电场分布.
解1
水分子的电偶极矩
p2p0cos
2er0cos
在电偶极矩延长线上
12p
1
4er0cosθ
1
er0cosθ
E
4πε0
x3
πε0
x3
4πε0x3
解2
在对称轴线上任取一点
A,则该点的电场强度
E
E
E
er
θ
2e
E2EcosβE
2cos
4π
2
4π
2
ε0r
ε0x
由于
r2
x2
r02
2xr0cosθ
cosβ
x
r0cosθ
r
代入得
E
2e
x
r0cos
1
4π0
x2
r02
3/2
x2
2xr0cos
测量分子的电场时,
总有x>>r0
,因此,式中
x2
r2
2xrcos
x3
1
3/2
x31
3
2r0cos
2r0cos
3/2
0
0
x
2
x
,将上式化简并略去微小量后,得
1
reθ
E
0
cos
πε
3
x
0
9-11
两条无限长平行直导线相距为
r0,均匀带有等量异号电荷,电荷线
密度为λ.
(1)求两导线构成的平面上任一点的电场强度
(设该点到其中一
线的垂直距离为x);
(2)求每一根导线上单位长度导线受到另一根导线上电荷作用的电场力.
题9-11图
分析
(1)在两导线构成的平面上任一点的电场强度为两导线单独在此所
激发的电场的叠加.
(2)由F=qE,单位长度导线所受的电场力等于另一根导线在该导线处
的电场强度乘以单位长度导线所带电量,即:
F=λE.应该注意:
式中的电
场强度E是另一根带电导线激发的电场强度,电荷自身建立的电场不会对自
身电荷产生作用力.
解
(1)设点P在导线构成的平面上,E+、E-分别表示正、负带电导线在P点的电场强度,则有
EE
E
1
1
x
i
2π0
r0x
r0
i
2π0
xr0
x
(2)设F+、F-分别表示正、负带电导线单位长度所受的电场力,则有
F
λ
λ
i
E
2πε0r0
2
F
λE
λi
2πεr
0
0
显然有F+=F-,相互作用力大小相等,方向相反,两导线相互吸引.
9-12设匀强电场的电场强度
E与半径为R的半球面的对称轴平行,
试计
算通过此半球面的电场强度通量.
题9-12图
分析方法1:
作半径为R的平面S与半球面S一起可构成闭合曲面,由于闭合面内无电荷,由高斯定理
EdS
1
q0
S
ε0
这表明穿过闭合曲面的净通量为零,穿入平面S′的电场强度通量在数值上
等于穿出半球面S的电场强度通量.因而
Φ
EdS
EdS
S
S
方法2:
由电场强度通量的定义,对半球面
S求积分,即
Φs
EdS
S
解1由于闭合曲面内无电荷分布,根据高斯定理,有
Φ
EdS
EdS
S
S
依照约定取闭合曲面的外法线方向为面元
dS
的方向,
ΦEπR2cosππR2E
解2取球坐标系,电场强度矢量和面元在球坐标系中可表示为
EEcose
sin
cos
e
sinsiner
dS
R2sinθdθder
ΦEdS
S
ER2sin
2
sindd
S
π
d
π
d
ER2sin
2
sin
0
0
πR2E
9-13地球周围的大气犹如一部大电机,由于雷雨云和大气气流的作用,
在晴天区域,大气电离层总是带有大量的正电荷,云层下地球表面必然带有
负电荷.晴天大气电场平均电场强度约为120V
m1,方向指向地面
.试求
地球表面单位面积所带的电荷
(以每平方厘米的电子数表示).
分析考虑到地球表面的电场强度指向地球球心,
在大气层中取与地球
同心的球面为高斯面,利用高斯定理可求得高斯面内的净电荷
.
解
在大气层临近地球表面处取与地球表面同心的球面为高斯面,
其半
径R
RE(RE为地球平均半径).由高斯定理
E
dS
E4πRE2
1
q
ε
0
地球表面电荷面密度
q/4πRE2
0E1.06109Cm2
单位面积额外电子数
n
/(e)
6.63
105
cm2
9-14
设在半径为R的球体内电荷均匀分布,电荷体密度为
求带电球内
外的电场强度分布.
分析电荷均匀分布在球体内呈球对称,
带电球激发的电场也呈球对称
性.根据静电场是有源场,电场强度应该沿径向球对称分布.因此可以利用高斯定理求得均匀带电球内外的电场分布.以带电球的球心为中心作同心球面为高斯面,依照高斯定理有
d
4π2
Qi
ES
r
E
s
0
上式中Qi是高斯面内的电荷量,分别求出处于带电球内外的高斯面内的电
荷量,即可求得带电球内外的电场强度分布.
解依照上述分析,由高斯定理可得
rR时,
4πr2E
4πr3
0
3
假设球体带正电荷,电场强度方向沿径向朝外
.考虑到电场强度的方向,带
电球体内的电场强度为
Er
30
rR时,
4πr2E
4πR3
0
3
考虑到电场强度沿径向朝外,带电球体外的电场强度为
E
R3
er
30r2
9-15两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面,半径分别为
R1和R2
(R2>R1),单位长度上的电荷为λ.求离轴线为r
处的电场强度:
(1)r<
R1,
(2)R1<r<R2,(3)
r>R2.
题9-15图
分析电荷分布在无限长同轴圆柱面上,电场强度也必定沿轴对称分布,取同轴圆柱面为高斯面,只有侧面的电场强度通量不为零,且
EdSE2πrL,求出不同半径高斯面内的电荷q.即可解得各区域
电场的分布.
解作同轴圆柱面为高斯面,根据高斯定理
E
2πrL
q/ε0
r<R1,
q
0
E1
0
R1<r<R2,
qλL
E2
λ
2πε0r
r>R2,
q
0
E3
0
在带电面附近,电场强度大小不连续,如图(
b)所示,电场强度有一跃变
E
λ
λL
σ
2π
2π
ε
ε0r
ε0rL
0
9-16如图所示,有三个点电荷
Q1、Q2
、Q3沿一条直线等间距分布且
Q1=Q3=Q.已知其中任一点电荷所受合力均为零,求在固定
Q1、Q3的
情况下,将Q2从点O移到无穷远处外力所作的功.
题9-16图
分析由库仑力的定义,根据Q1、Q3所受合力为零可求得Q2.外力作功W′应等于电场力作功W的负值,即W′=-W.求电场力作功的方法有两种:
(1)根据功的定义,电场力作的功为
WQ2Edl
0
其中E是点电荷Q1、Q3产生的合电场强度.
(2)根据电场力作功与电势能差的关系,有
WQ2V0VQ2V0
其中V0是Q1、Q3在点O产生的电势(取无穷远处为零电势).
解1由题意Q1所受的合力为零
Q2
Q3
Q14πεd2
Q1
2
0
0
4πε02d
解得
Q
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