工程流体水力学第四章习题答案.docx
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工程流体水力学第四章习题答案
第四章理想流体动力学和平面势流答案
11
4-1设有一理想流体的恒定有压管流,如图所示。
已知管径di—d2,d2-D,
22
过流断面1-1处压强pi>大气压强pa。
试按大致比例定性绘出过流断面1-1、2-2间的总水头
线和测压管水头线。
解:
总水头线、测压管水头线,分别如图中实线、虚线所示。
罚21世
解:
因u
u1
c2gh,所以
c2gh,
129.80.05m/s
0.99m/s
U2
c.2g0
129.80.08m/s
1.25m/s
U3
c.2gh3
129.80.10m/s
1.40m/s
过流断面上的流速分布如图所示。
4-4设有一附有空气-水倒U形压差计装置的皮托管,来测定管流过流断面上若干点
的流速,如图所示,已知管径d=0.2m,各测点距管壁的距离y及其相应的压差计读数h分
别为:
y=0.025m,h=0.05m;y=0.05m,h=0.08m;y=0.10m,h=0.10m。
皮托管校正系数c=1.0,试求各测点流速,并绘出过流断面上流速分布图。
yx
4-5已知Ux—2,uy—2,uz0,试求该流动的速度势函数,并检查速度
xyxy
势函数是否满足拉普拉斯方程。
解:
(1)在习题3-19中,已判别该流动为有势流,所以存在速度势函数。
duxdxUydy2y2dx―dy
xyxy
ydxxdy
22
xy
1C)2
d($)
x
积分上式可得
yarctan二
x
2
⑵「
x
2
—(」)
xxy
2
y
2xy
2\2
(xy)
满足拉普拉斯方程。
-^)
22t
xy
2xy
2xy
(xy)_2xy2
4—6已知Ux
迹线方程。
解:
⑴在习题线方程即为流线方程。
(x2
2、2
y)
3-8中,
dUxdy
Uydx
Uy
uz0,试求该流动的流函数
已判别该流动满足连续性方程,所以存在流函数
y~2x
和流线方程、
。
等流函数
^^dy
xy
积分上式可得
ln(x2
(2)迹线方程
dx
y2)
Ux
dy
U:
,
dx
—dyyd(x2
2
x
2
x
2
y
dx
(x2ydy
22
xy
积分上式可得
In(x2
4—7已知
)xdx
xdx
y
2
y
(x2
x2
dy
x
~22
xy
y2)ydy
22、
d(xy)
2
x
y2)
ux=—ky,uy=kx,形状(k是不为零的常数)。
Uz=0,
试求该流动的流函数和流线方程、
迹线方程及其
解:
流函数和流线方程:
d
k
uxdyuydxkydykxdx[d(x
y2)]
积分上式可得
2x
2
y
迹线方程:
dx
业
dz
22
-ky
2
kx
0
xy
r,
z
C
由上式可知,流线为平行于Oxy平面的同心圆族,由于恒定流的流线与流线上液体质点的
迹线相重合,所以迹线亦是同心圆族,液体质点作圆周运动。
4—8已知Ux=4x,Uy=—4y,试求该流动的速度势函数和流函数,并绘出流动图形。
解:
由习题3—8和3—19,可知该流动存在流函数和速度势函数。
)齐sinf()
ux4x,-
uy
4y
x
y
d
uxdxuydy
4xdx
4ydy
2d(x2
y2)
积分上式可得:
2(x2
y2)
ux4x,一
uy
4y
y
x
d
uxdyuydx
4xdy
4ydx
4d(xy)
积分上式可得
4xy
流动图形如题
4—16图所示。
4—9已知
Q=a(x2—y2
),式中
a为实数且大于零。
试求该流动的流函数
式中M是不为零的常数。
试求该流动的流函
M
COS
2
——df()cosdf(
2n
上式对p取偏导数,则
M
2sinf()u
2n
又u2sin
2n
由上两式可得f'()0,艮卩f()=常数。
因此可得
M
sin
2n
上述流动即为偶极流。
流动图形可参照题4—10图。
4—11已知流函数=3x2y—y3,试判别是有势流还是有涡流。
证明任一点的流速大小
仅取决于它与坐标原点的距离p。
解:
ux
3x3y,uy6xy
yx
uxy
uy
6y,6y,所以是有势流。
x
22222、22222、24
uuxuy9(xy)36xy9(xy)9
2
u3,所以任一点的流速大小仅取决于它与坐标原点的距离。
0,k是不为零的常数,如图所
k
4-12设水平面流场中的速度分布为UU,U
示。
试求流场中压强p的分布。
设p=g,Uj=0处的压强为p书水的密度为p。
式可知,压强p随半径p的减小而降低。
4-13水桶中的水从桶底中心小孔流出时,常在孔口上面形成旋转流动,水面成一漏斗
k
形,如图a所示。
流速场在平面内,如图b所示,可表示为uu,Up=0,k是不为零
的常数。
试求自由水面曲线的方程式。
解:
该流体流动除原点(p=0)外,是有势流。
因是有势流,理想流体恒定流伯努利方程式适用于整个有势流,流动剖面如图所示。
当p时,水面高程为h;另取自由表面上任意点M,对上述两点写伯努利方程,可得
k
式中k是不为零的
4-14直角(90°)弯头中的流动,设为平面势流,如图所示。
已知弯头内、外侧壁的曲率半径「1、「2分别为0.4m和1.4m,直段中均匀来流的流速为10m/s,流体密度为1.2kg/m3。
试求弯头内外侧壁处的流速和内外侧壁的压强差。
解:
由例4—6(如题4-14图所示)知弯段内的流速分布为u
(注:
外侧压强大)
4-17兰金(Rankine)椭圆。
均匀直线流沿x轴方向的速度为u;源流强度与汇流强度均为q,汇点置于x轴上,位于源点的右边,他们与坐标原点0的距离均为a。
如果将上述
组合成的复合势流的流函数=0时的流线方程,用固体边界来代替,这个轮廓线称兰金椭
圆,如图所示。
试求该椭圆长半轴I、短半轴b的方程。
uy
q
(arctan—
2nx
y
a
yarctan)
xa
速度分布为
ux
u
q
(xa)
q(xa)
2n
(xa)2
2
y
2n(xa)y
uy
q
y
q
y
2n
(x
\22
a)y
2n
22
(xa)y
因为驻点速度为零,
即
ux0,
Uy
0解上两式可得驻点位置
(Xs,ys或s,
ys0。
s)为
qaun'
sa』l
Vaun
(即为椭圆长半轴)
s0,
n。
通过驻点的流线的流函数
s,对于
12
n,sin
sinn
0,则由上述复合势流
的流函数表示式可得s
usinn
q
n
qn0。
所以
0的流线方程即为
2n
2n
Xs
uy2(arctan-^arctan-^)0。
如果用固体边界来代替上式所表达的流线,这
2nxaxa
个物体的轮廓线即为兰金椭圆,它的短半轴b,可将x0,yb代入上式,由试算求得。
实际流体绕经上述物体时,在其后尾部将形成涡流(在第八章中要介绍),与上述流动的
情况不同,所以不能按上述方法求解。
但是,在物体的前端部,由于边界层(在第八章中要介绍)很薄,且流动处于加速区,按上述理论推算与实测结果很相符合。
4—18源流和汇流的强度q均为60m2/s,分别位于x轴上的(一a,0)、(a,0)点,a为3m。
计算通过(0,4)点的流线的流函数值,并求该点的流速。
—(arctan—2nxa
通过(0,4)点的流线的流函数值为
3044
(arctanarctan)
n33
(0,4)点的流速为
xa
22y
y
解:
通过
Ux
Uy
_q
2n(xa)
qr
yarctan)xa
60y
(arctan
2/x3
yarctan)
x3
2/(xa)2
30—[2
n
4arctan一
3
n]12.29
J
22」(xa)y
y
60
222]y(xa)y
3_
2n324232
60(4
~~(72"
3
2)m/s2.29m/s
4
4
)m/s0m/s
3242
4—19向右的水平均匀直线流和顺时针的环流及源流(均在原点)相叠加,如图所示。
试求用直角坐标形式来表示的流速分量和驻点位置。
解:
uy——In(x2
4n
y2)—arctan‘
2nx
驻点的
Ux
uy
2y
22、
2n(xy)
亦yqx)
2x
4nx2y2)
q(y)]qyx
2n(x2y2)2n*2y2)
uxuy0,所以
Ux
yqx
2n(y2)
(qxy)
2nX2y2)
Uy
qyx
22~
2nxy)
2
[qxx]
q
2n[(—x)2]2n
q
q(q)
4-20设一均匀直线流绕经一圆柱体,如图所示。
已知圆柱体中心位于坐标原点半径为ro=im;均匀直线流速度u=3m/s。
试求x=—2m,y=1.5m点处的速度分量和(Ux,Uy)。
解:
(0,0),(up,u)
22\xy
arctan—
x
..
(2)21.52m2.5m
15
arctan—143.13°(第二象限)
2
1
3cos143.13°(12)m/s2.02m/s
2.52
usin(1
由图中可知,
180°
uxucosusin
1
3sin143.13°(12)m/s2.09m/s
2.52
180°143.13°36.87°,所以
'(u、u均取正值)
ux=(2.02?
cos36.87°2.09?
sin36.87°)m/s=2.87m/s
uyucosusin(2.09cos36.87°2.02sin36.87°)m/s0.46m/s
4-21设一均匀直线流绕经一圆柱体,如图所示。
已知圆柱表面上的流速分布为u=—
2usin,up=0,u是均匀直线流速度。
试证明作用于圆柱表面上的压强在x轴及y轴方向的
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