电工电子技术基础教材.docx
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电工电子技术基础教材
电工电子技术基础教材
(第一版)
主编:
马润渊张奋
第一章安全用电1
第二章直流电路基础2
第三章正弦交流电路21
第四章三相电路27
第五章变压器39
第六章电动机54
第七章常用半导体59
第八章基本放大电路65
第九章集成运算放大器75
第十章直流稳压电源78
第十一章数制与编码82
第十二章逻辑代数基础85
第十三章门电路和组合逻辑电路88
第一章安全用电
学习要点:
了解电流对人体的危害
空握安全用电的基本知识
掌握触点急救的方法
1.1触电方式
安全电压:
36V和12V两种。
一般情况卜FJ■采用36V的安全电压,在非常潮湿的场所或容易人而积触电的场所,如坑道内、锅炉内作业,应采用12V的安全电压。
1.1・1直接触电及其防护
直接触电又町分为单相触电和两相触电。
两相触电非常危险,单相触电在电源中性点接地的情况卜也是很危险的。
其防护方法主要是对带电导体加绝缘、变电所的带电设备加隔离栅栏或防护罩等设施。
1.1・2间接触电及其防护
间接触电主要有跨步电压触电和接触电压触电。
虽然危险程度不如直接触电的情况,但也应尽最避免。
防护的方法是将设备正常时不带电的外露町导电部分接地,并装设接地保护等。
1.2接地与接零
电气设备的保护接地和保护接零是为了防止人体接触绝缘损坏的电气设备所引起的触电爭故而采取的灯效措施。
1.2.1保护接地
电气设备的金属外壳或构架与土壤之间作良好的电气连接称为接地。
可分为工作接地和保护接地两种。
工作接地是为了保证电器设备在正常及爭故情况卜町靠工作而进行•的接地,如三相四线制电源中性点的接地。
保护接地是为了防止电器设备正常运行时,不带电的金属外胚或框架因漏电使人体接触时发生触电爭故而进行的接地。
适用于中性点不接地的低压电网。
1・2・2保护接零
在中性点接地的电网中,由于单相对地电流较人,保护接地就不能完全避免人体触电的危险,而要采用保护接零。
将电气设备的金属外壳或构架与电网的冬线柑连接的保护方式叫保护接零。
第二章直流电路基础
学习要点:
了解电路的作用与组成部分:
理解电路元件、电路模型的意义;理解电压、电流参考方向的概念:
京握电路中电位的计算:
会判断电源和负载。
并理解三种元件的伏安关系。
掌握基尔霍夫定律,会用支路电流法求解简单的电路。
理解电压源、电流源概念,了解电压源、电流源的联接方法,并卓握其等效变换法。
卓握电阻串联、并联电路的特点及分压分流公式,会计算串并联电路中的电压、电流和等效电阻:
能求解一些简单的混联电路。
2.1电路和电路模型
2.1.1电路
图2.1手电筒电路
电路是由各种元器件为实现某种应用目的、按一定方式连接而成的整体,其特征是提供了电流流动的通道。
根据电路的作用,电路可分为两类:
一类是用于实现电能的传输和转换。
另一类是用于信号处理和传递。
根据电源提供的电流不同电路还町以分为直流电路和交流电路两种。
综上所述,电路主要由电源、负载和传输环节等三部分组成,如图2.1所示手电筒电路
即为一简单的电路组成;电源是提供电能或信号的设备,负我是消耗电能或输出信号的设备:
电源与负载之间通过传输环节柑连接,为了保证电路按不同的需要完成工作,在电路中还需加入适当的控制元件,如开关、主令控制器等。
2.1.2电路模型
理想电路元件:
突出实际电路元件的主要电磁性能,忽略次要因素的元件;把实际电路的本质特征抽象出来所形成的理想化的电路。
即为实际电路的电路模型;
用一个或几个理想电路尤件构成的模型去模拟一个实际电路.口鸟
模型中出现的电磁想象与实际电路中的电磁现象十分接近,这个由L_
图2.2电路模型
理想电路元件组成的电路称为电路模型。
如图2.2所示电路为图2.1
手电筒电路的电路模型。
电路的构成:
电路是由某些电气设备和元器件按一定方式连接组成。
(1)电源:
把其他形式的能转换成电能的装置及向电路提供能最的设备,如干电池、希电池、发电机等。
(2)负载:
把电能转换成为其它能的装置也就是用电器即各种用电设备,如电灯、电动机、电热器等。
(3)导线:
把电源和负载连接成闭合回路,常用的是铜导线和铝导线。
(4)控制和保护装置:
用来控制电路的通断、保护电路的安全,使电路能够正常工作•如开关,熔断器、继电器等。
2.2电路的基本物理量
电路中的物理最主要包括电流、电圧、电位、电动势以及功率。
2.2.1电流及其參考方向
带电质点的定向移动形成电流。
电流的大小等于单位时间内通过导体横截面的电荷最。
电流的实际方向习惯上是指正电荷移动的方向。
电流分为两类:
一是人小和方向均不随时间变化,称为恒定电流,简称直流,用I表示。
二是大小和方向均随时间变化,称为交变电流,简称交流,用「表示。
对于直流电流,单位时间内通过导体截面的电荷量足恒定不变的,其人小为
T(2-1)
对于交流,若在一个无限小的吋间间隔力内,通过导体横截而的电荷屋为也儿则该瞬间的电流为
d/(2-2)
在国际单位制(SI)中,电流的单位是安培(A).
在复杂电路中,电流的实际方向有时难以确定。
为了便于分析计算,便引入电流参考方向的概念。
所谓电流的参考方向,就是在分析计算电路时,先任盘选定某一方向,作为待求电流的方向,并根据此方向进行分析计算。
若计算结果为正,说明电流的参考方向与实际方向相同;若计算结果为负,说明电流的参考方向与实际方向相反。
图2.3表示了电流的参考方向(图中实线所示)与实际方向(图中虚线所示〉之间的关系。
cio1|bao1|ob
(a),>°⑹iV°
图2.3电流参考方向与实际方向
例2・1如图2.4所示,电流的参考方向己标出,并己知匚二一lA,I:
=1A,试指出电流的实际方向。
解:
则I;的实际方向与参考方向相反,应由点B流向点A。
I:
=lA>0,则I:
的实际方向与参考方向相同,由点B流向点A。
A°1__|BA°B
图2.4例2.1图
2.2.2电压及其参考方向
在电路中,电场力把单位正电荷(q)从a点移到b点所做的功(W)就称为a、b两点间的电压,也称电位差,记dw
(2-3)
%=石
(2-4)
对于直流,则为
电压的单位为伏特(V)o
电压的实际方向规定从高电位指向低电位,其方向可用箭头表示,也可用“+极性表示,如图2.5所示。
若用双下标表示,如〃〃表示a指向b。
显然Uab=-U叽值得注总的是电压总是针对两点而言。
R
a1
~~ir
°z?
R
ob
图2.5电压参考方向的设定
和电流的参考方向一样,也需设定电压的参考方向。
电压的参考方向也是任意选定的,当参考方向与实际方向相同时,电压值为正;反之,电压值则为负。
例2・2如图2・6所示,电压的参考方向己标出.并已知U:
=-1V,试指出电压的实际方向。
解:
U:
=1V>O,则U1的实际方向与参考方向相同,由人指向肌Uo=-lV 的实际方向与参考方向相反,应由A指向B。 AoBA°B 图2.6例2.2图 2.2.3电位 在电路中任选一点作为参考点,则电路中某一点与参考点之间的电压称为该点的电位。 电位用符号V或"表示。 例如A点的电位记为匕或显然,叫=匕。 ,乙=%>。 电位的单位是伏特(V)。 电路中的参考点可任总选定。 当电路中冇接地点时,则以地为参考点。 若没冇接地点时,则选择较多导线的汇集点为参考点。 在电子线路中,通常以设备外壳为参考点。 参考点用符号“丄”表示。 uab~va~vbJ(2-5) 冇了电位的概念后,电压也町用电位來表示,即 因此,电压也称为电位差。 还需指出.电路中任意两点间的电压与参考点的选择无关。 即对于不同的参考点,虽 然各点的电位不同,但任意两点间的电压始终不变。 例2・3图2.7所示的电路中,已知各元件的电压为: Ut=10V,U: =5V,US=8V,Ui=-23Vo若分别选B点与C点为参考点,试求电路中各点的电位。 解: 选B点为参考点,则匕=0 匕二f10V 图2.7例2.3图 5=〃/S+S=8+5=13V 选C点为参考点,则 Vr=0 匕=UAC=-Ut-U2=-10-5=-15V 或Va=U“=S+/=—23+8=—15V 叫="〃c=—S=—5V =8V 2.2.4电动势 电源力把单位正电荷由低电位点B经电源内部移到高电位点A克服电场力所做的功,称为电源的电动势。 电动势用E或e表示,即 E丄 Q €=业] "qi(2-6) 电动势的单位也是伏特(V)。 电动势与电压的实际方向不同,电动势的方向是从低电位指向高电位,即由“一”极指向“+”极,而电压的方向则从高电位指向低电位,即由“+”极指向“一”极。 此外,电动势只存在于电源的内部。 2.2.5功率 单位时间内电场力或电源力所做的功,称为功率,用P或p表示。 即 P丄 T ■ dw P=诂» dt(2-7) 若已知元件的电压和电流,功率的表达式则为 P=U1 P=lli(2-8) 功率的单位是瓦特(W)o 当电流、电压为关联参考方向时,式(2-8)表示元件消耗能量。 若计算结果为正,说 明电路确实消耗功率,为耗能元件。 若计算结果为负,说明电路实际产生功率,为供能元件。 当电流、电压为非关联参考方向时,则式(2・8)表示元件产生能量。 若计算结果为正,说明电路确实产生功率,为供能尤件。 若计算结果为负,说明电路实际消耗功率,为耗能元件。 例2.4 (1)在图2.8(a)中,若电流均为2A,U产IV,U: =—IV,求该两元件消耗或产生的功率。 (2)在图2.8(b)中,若元件产生的功率为4W,求电流I。 图2.8例2.4图 解: (1)对图2.8(a),电流、电压为关联参考方向,元件消耗的功率为 P=UJ=lx2=2W>0 表明元件消耗功率,为负栽。 对图2.8(b),电流、电压为非关联参考方向,元件产生的功率为 P=U2I=(_1)x2=-2W<0 表明元件消耗功率,为负載。 (2)因图2.8(b)中电流、电压为非关联参考方向,且是产生功率,故 Pi—平 I=—=—=-4匕_1A 负号表示电流的实际方向与参考方向相反。 2.3电路的工作状态 电路在不同的工作条件|、・,会处于不同的状态,并具何不同的特点。 电路的工作状态有 图2.9开路状态 三种: 开路状态、负我状态和短路状态。 2・3・1开路状态(空载状态) 在图2.9所示电路中,当开关K断开时,电源则处于开路状态。 开路时,电路中电流为零,电源不输出能量,电源两端的电压称为开路电压,用〃处表示,其值等于电源电动势E即 U"E 2.3.2短路状态 在图2.10所示电路中,当电源两端由于某种原因短接在一起时,电源则被短路。 短路 I LSC_RR 电流“0很大,此时电源所产生的电能全被内阻人。 所消耗。 短路通常是严觅的事故,应尽量避免发生,为了防止短路爭故,通常在电路中接入熔断器或断路器,以便在发生短路时能迅速切断故障电路。 2.3.3负载状态(通路状态) 电源与一定大小的负载接通,称为负载状态。 这时电路中流过的电流称为负载电流。 如图2.11所示。 负载的大小是以消耗功率的大小来衡量的。 当电压一定时,负载的电流越大,则消耗的 功率亦越大,则负载也越大. 图2.10短路状态 为使电气设备正常运行,在电气设备上都标有额定值,额定值是生产厂为了使产品能在给定的工作条件下正常运行而规定的正常允许值。 一般常用的额定值有: 额定电压、额定电流、额定功率,用人、】n、表示。 需要指出,电气设备实际消耗的功率不一定等于额定功率。 当实际消耗的功率P等于额定功率弘时,称为满载运行: 若P5,称为轻载运行: 而当Pf时,称为过载运行。 电气设备应尽量在接近额定的状态下运行。 2.4电阻元件、电感元件和电容元件 2.4.1电阻元件 1.电阻与电导的概念 流过线性电阻的电流与其两端的电压成正比.即 -=/? (2-9) (2-10) i(u.i关联) _;=R i(u.i非关联) 根据国际单位制(SI)中.式中R称为电阻,单位为欧姆(Q); 导体的电阻不仅和导体的材质仃关・而口还和导体的尺寸右关。 实验证明,冋一材料导体的电阻和导体的截面积成反比.而和导体的长度成正比。 为了方便计算,我们常常把电阻的倒数用电导G来表示,即 g=2 R(2-11) 根据国际单位制(SI)中,电导G的单位为西门子(S)o 2.电阻的伏安特性 对于线性电阻元件,其电路模型如图1・12所示。 其特性方程为 u=Ri(u.i关联)(2T2) u=-Ri(u、i非关联)(2~13) 或i二Gu(u、i关联)(2-14) i=-Gu(u.i非关联)(2-15) 对以把电阻两端的电压与电流的关系标在坐标平面上,用一条曲线(直线)表示其关系,这条曲线(直线)就称为电阻的伏安特性曲线。 根据上述公式町知线性电阻的伏安特性曲线是-•条过原点的直线。 -•般的电阻元件,均 为线性电阻元件。 +D —C (a)11、i关联 (b)u、i不关联 图2.12线性电阻的伏女特性曲线 非线性电阴的伏安特性,由非线性电阻的伏安特性曲线图2.13町以看出它是一条曲线。 例如二极管就是一个典型的非线性电阻元件。 由线性元件组成的电路称为线性电路,由罪线性元件组成的电路称为非线性电路。 3・电能 电阻元件在通电过程中要消耗电能, 足一个耗能元件。 电阻 所吸收的功率为 p=ui=Kr=—/R (2-15) 则匕到的时间内,电阻元件吸收的能量为W全部转化为图2・13非线性电阻的伏安待性曲线 热能。 W=jRizdt (2-16) 在直流电路中, U- p=UI=RI'=——R W=PT (2-17) (2-18) 度。 根据国际单位制(ST)中.电能的单位是焦[耳](J): 或「瓦•小时(庙・h).简称为 1「瓦时是指功率为lkW的电源(负我)在lh内所输出(消耗)的电能。 例2.5在220V的电源上,接一个电加热器,已知通过电加热器的电流是3.5A,问4小时内,该电加热器的用了多少度电? 解: 电加热器的功率是 P=U1=220Vx3.5A=770W=0.77kW 4小时屮电加热器消耗的电能是 W=PT二0.77kWx4h=3.08kW-h 即该电加热器用了3・08度电。 2.4.2电感元件 电感元件作为储能元件能够储存磁场能量,其电路模型如图2.14。 从模型图中町以看出,电感器是由一个线圈组成,通常将导线绕在一个铁心上制作成一个电感线圈。 (a)u.i关联 图2.14电感器电路模型线圈的匝数与穿过线圈的磁通之枳为称为噬链。 N 当电感元件为线性电感元件时,电感元件的特性方程为 (2-19) N①=Li 式中,L为元件的电感系数(简称电感),是一个与电感器本身有关,与电感器的磁通、电流无关的常数,又叫做自感,在国际单位制(SI)中.其单位为亨[利](H)o有时也用毫亨(mH)、微亨Q1H),lmH=10_3H,IpH=10^,磁通①的单位是韦[伯](Wb)。 当通过电感元件的电流发生变化时,电感元件中的磁通也发生变化,根据电磁感应定律,在线圈两端将产生感应电压,设电压与电流关联时,电感线圈两端将产生感应电压 i(l=L—— dt(2-20) di 上式表示线性电感的电床5巧电流i对时间t的变化率出成正比. 在一定的时间内,电流变化越快,感应电压越人;电流变化越慢,感应电压越小: 若电流变化为零时(即直流电流),则感应电斥为零,电感元件柑当于短路。 故电感元件在直流电路中相当于短路。 当流过电感元件的电流为: 时,它所储存的能量为 W,=-Li2 2(2-21)从上式中可以看出,电感元件在某一时的储能仅与当时的电流值有关。 2.4.3电容元件 电容元件作为储能元件能够储存电场能量,其电路模型如图2.16所示。 4q_.—o_. .r-r l/ u==C"== —o+c (a)u、i关联(b)u、i不关联 图2.16电容器电路模型 当电容为线性电容时,电容元件的特性方程为 4=Clt(2-22) 式中,C为元件的电容,是一个与电容器本身有关,与电容器两端的电斥、电流无关的常数,在国际单位制(SI)中,其单位为法[拉](F)。 微法(pF)、纳法(nF)、皮法(pF)也作为电容的单位。 1呼二10中,lnF=10_9F,1pf=10_1T 从式(2-22)nJ以看岀,电容的电荷吊是随电容的两端电压变化而变化的,由于电荷的变化,电容中就产生了电流,则 ・_dq 1~dt(设u、i关联)(2-23) ■是电容由于电荷的变化而产生的电流,将": 代入公式(2-24)中得: 山(2-24) 上式表示线性电容的电流与端电压对时间的变化率成正比。 du_ 当力二0时,则.二0,说明电容元件的两端电压恒定不变,通过电容的电流为零,电容处于开路状态。 故电容元件对直流电路来说相当于开路。 电容所储存的电场能为 Wr=-Cir 2(2-25) 2.5电压源与电流I 电源是将其它形式的能最(如化学能、机械能、太阳能、风能等)转换成电能后提供给电路的设备。 本节主要介绍电路分析中基本电源: 电压源和电流源。 2.5.1电压源和电流源 我们所讲的电压源和电流源都是理想化的电压源和电流源。 1.电压源 电压源是指理想电压源,即内阻为零,且电源两端的端电压值恒定不变(直流电压),如图2.17所示。 它的特点是电压的人小取决于电压源本身的特性,与流过的电流无关。 流过电压源的电流人小与电压源外部电路有关,由外部负载电阻决定。 因此,它称之为独立电压源。 电压为Us的直流电压源的伏安特性曲线,是一条平行于横坐标的直线,如图2.18所示,特性方程 U=Us(2-26) 如果电压源的电压Us二0,则此时电压源的伏安特性曲线,就是横坐标,也就是电压源相当于短路。 图2.17电压源 图2.18直流电压源的伏安特性曲线 2.电流源 电流源是指理想电流源,即内阻为无限人、输出恒定电流Is的电源。 如图2.19所示。 它的特点是电流的大小取决于电流源本身的特性,与电源的端电压无关。 端电压的大小与电流源外部电路有关,由外部负我电阻决定。 因此,也称Z为独立电流源。 图2.20流电流源的伏安特性曲线 电流为Is的直流电流源的伏安特性曲线,是一条垂直于横坐标的直线,如图2.20所示,特性方程 I=Is(2-27) 如果电流源短路,流过短路线路的电流就是Is,而电流源的端电压为零。 2.5.2实际电源的模型 1.实际电压源 实际电压源町以用一个理想电压源Us与一个理想电阻r串联组合成一个电路来表示,如图2.21(a)所示. 特征方程U=Us-Ir(2-28) 实际电斥源的伏安特性曲线如图2.21(b)所示,町见电源输出的电斥随负载电流的增加而下降。 uk (b;实际电压源的伏安特性曲线实际电压源模里 图2.21 2•实际电流源 实际电压源町以用一个理想电流源Is与一个理想电导G并联组合成一个电路来表示, (a)实际电流源 (b)实际电流源的伏安特性曲线 如图2.22(a)所示, 图2.22实际电流源模型 特征方程I=匚一UG(2-29) 实际电流源的伏安特性曲线如图l-22b所示,町见电源输出的电流随负载电压的堆加而减少。 例2.6在图2・21中,设Us二20V,r=lQ,外接电阻R=4d求电阻R上的电流I。 解: 根据公式(2-28)U=Us-Ir=IR •20V一 则有 例2.7在图2.22中,设Is=5A,解: 根据公式(2-29) ,外接电阻R二90求电阻R上的电压U。 4A4+1Q £ ~R RrrIQx9Q-人才f U=/s.=x5A=4・〉V R+r1Q+9Q 2.6 基尔霍夫定律 本节将介绍基尔霍夫电流定律与电压定律,它们则分别反映了电路中各个支路的电流以及各个部分电压之间的关系。 介绍支路电流法来求解简单的电路。 2.6.1几个相关的电路名词 1、支路: 电路中通过同一个电流的每一个分支。 如图2.23中有三条支路,分别是BAF、BCD和BEo支路BAF、BCD中含有电源,称为含源支路。 支路BE中不含电源,称为无源支路。 2、节点: 电路中三条或三条以上支路的连接点。 如图2.23中B、E(F、D)为两个节点。 3、回路: 电路中的任一闭合路径。 如图2.23中有三个回路,分别是ABEFA、BCDEB、ABCDEFA. 4、网孔: 内部不含支路的回路。 如图2.23中ABEFA和BCDEB都是网孔,而ABCDEFA则不是网孔。 2.6.2基尔霍夫电流定律(KCL) 基尔霍夫电流定律指出: 任一时刻,流入电路中任一节点的电流之和等于流出该节点的电流之和。 基尔霍夫电流定律简称KCL,反映了节点处各支路电流之间的关系。 在图2.23所示电路中,对于节点B可以写出 /1+/2=/3 或改写为人+厶-人=0 即 习=0(2-30) 由此,基尔霍夫电流定律也町表述为: 任一时刻,流入电路中任一节点电流的代数和恒等于零。 基尔霍夫电流定律不仅适用于节点,也可推广应用到包用几个节点的闭合面(也称广义 节点).如图1.24所示的电路中,可以把三角形ABC看作广义的节点,用KCL可列出 即 习=0(2-31) 町见,在任一时刻,流过任一闭合面电流的代数和恒等于零。 例2・8如图2.25所示电路,电流的参考方向己标明。 若已知L=2A,1^—1A,I3=—8A,试求1“ 解: 根据KCL可得 2.6.3基尔霍夫电压定律(KVL) 基尔霍夫电压定律指出: 在任何时刻,沿电路中任一闭合回路,各段电压的代数和恒等于零。 基尔霍夫电压定律简称KVL,其一般表达式为 功=0(2-32) 应用上式列电压方程时,首先假定回路的绕行方向,然后选择各部分电压的参考方向,凡参考方向与回路绕行方向一致者,该电压前取正号: 凡参考方向与回路绕行方向相反者,该电压前取负号。 在图2.23中,对于回路ABCDEFA,若按顺时针绕行方向,根据KVL町得 y-S+s-4=0 根据欧姆定律,上式还可表示为 即 习R=职(2-33) 式(2-33)表示,沿回路绕行方向,各电阻电压降的代数和等于各电源电动势升的代数和。 基尔霍夫电压定律不仅应用于回路,也町推广应用于一段不闭合电路。 如图2.26所示电路中,A、B两端未闭合,若设A、B两点之间的电乐为Uab,按
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