光电检测知识点总结.docx

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光电检测知识点总结

辐射学和光度量学基本概念

辐射度学单位是纯粹物理量的单位，例如，熟悉的物理学单位焦耳和瓦特就是辐射能和辐射功率的单位，光度学所讨论的内容仅是可见光波的传播和量度，因此光度学的单位必须考虑人眼的响应，包含了生理因素。

例如，光度学中光功率的单位不用瓦特而用流明。

其I点源：

照度与距离之间的平方反比定律扩展源：

朗伯源的辐出度与辐

亮度间的关系漫反射面：

漫反射体的视亮度与照度间的关系定向辐射体

例题，已知太阳辐亮度为2x107W/（m2.sr），太阳半径6,957x108m，地球半径6.374x106m，太阳地球平均距离为

1.496x1011m，求太阳辐出度、辐强度、辐通量及地球接收的辐通量，大气边沿的辐照度。

黑体辐射定律绝对黑体：

任

何温度、任何波长的入射辐射的吸收比都等于1。

壬何物体的单色辐出度和单色吸收比之比，等于冋一温度下绝对黑

体的单色辐出度。

（强吸收体也必是强发射体。

）

光谱辐出度随波长连续变化，每条曲线只有一个极大值；不冋温度

的曲线彼此不相交；某一波长上，温度越高，光谱辐出度越大；随温度升高，曲线峰值对应的波长向短波方向移动;波长小于入m的部分能量约占25%，波长大于入m的能量约占75%;

维恩位移定律（Wien‘DisplacementLaw）将普朗克公式对波长入求微分后令其等于0，则可以得到峰值光谱辐出度所对应的波长入m与绝对温度T的关系。

维恩位移定律（Wien'sDisplacementLaw）当黑体温度升高时，辐射曲线的峰值波长向短波长方向移动。

黑体，灰体和选择性发射体，发射率与材料的性质及表面状态有关，随物体本身的温度和辐射波长而改变，并随观测

方向而有不同。

（光谱发射率、半球发射率、方向发射率…）发射率不随波长变化且小于1的物体称灰体；发射率随波

长变化的物体称为选择性辐射体；例题，已知太阳的峰值辐射波长为0.48um，太阳地球平均距离1.495x108km，太阳

半径6.955x105km，如果将太阳与地球均近似看出黑体，求太阳的地球的表面温度。

半导体基础知可

半导体的能带R能级理论:

晶体中的电子只能处于能带的能级上，且每一个能带中都有与原子总数相适应的能级数。

2、泡利原理：

在每一个能级上最多只能填充一个电子。

即N为能级数。

跟据能量最小原理，电子填充能带时，总是从最低的能带、最小能量的能级开始填充。

满带：

任何时间都填满电子数。

价带：

绝对零度时，价带为价电子占满。

而导带中没有电子。

导带：

价带中电子获得足够的热能或辐射能后，就会越过禁带进入导带。

费米分布函数半导体中的电子数:

4*5*1022/cm3从整体看，热平衡下，电子按能量大小具有一定统计分布规

律性，即此时电子在不同能量的量子态上统计分布几率是一定的。

Ef,费米能级，与温度、半导体材料的导电类

型、杂质含量等有关系。

E「

｝导带禁带〒

｝价带

禁带｛=

一>满带

费米能级可以看成量子态是否被电子占据的一个界限；一般可以认

为，在温度不高时，能量大于费米能级的量子态基本上没有被电子占据，而能量小于费米能级的量子态基本上为电子所占据。

费米能

级位置较高，说明有较多的能量较高的量子态上有电子。

玻耳兹曼分布函数布；原因：

Fermi和

表明，在一定温度下，电子占据能量为E的量子态的几率由指数因子所决定玻耳兹曼统计分

Boltzmann统计的主要差别，前者受到Pauliexclusionprinciple限制，但在E-Ef»kT条件下，泡利原理失去作用，两者同一；半导体中的电子与空穴分布半导体中，最常遇到的情况是Ef位于禁带内，且其与导带底或价带顶的距离远大于kT，

故导带中的电子分布可以用电子的Boltzmann分布函数描写；即导带中大多数电子分布在导带底附近；

f（E）表示电子分布，则1-f（E）表示空穴分布；价带中大多数空穴分布在价带顶附近；

半导体的类型~~l;P;杂质1、I型半导体（本征半导体）:

1、I型半导体是完全纯净或结构完整的半导体，是完全由基质原子组成的晶体。

在绝对零度时，不受外界影响的情况下，导带没有电子，价带也没有空穴，因此不能导电。

在热运动或外界的影响下，价电子跃迁到导带，产生自由电子和空穴，构成导电载流子。

|2、杂质半导体对N型半导体，施主杂质中的电子只要获得很小的能量，就能脱离原子而参加导电，由于导带中的电子在导电中起主要作用，因此也称为龟子型半导体”。

由能级图可见，施主能级处于

禁带内导带底的下面。

电子从施主能级跃迁到导带所需的能量。

Ei=E_-Ed在常温下，电子所具有的平均热能

就足以使施主原子电离。

因此，对N型半导体具有较高的电导率。

3、P型半导体JP型半导体是以空穴为主导电的

半导体，这样的半导体也称为空穴型半导体”。

由能级图可见，受主能级处于禁带内价带顶的上方，价带电子跃迁到

受主能级所需的电离能Ej二Ea一E.。

这时由于电子填充了共价键中的空位而出现空穴。

在常温下，电子所

具有的平均热能就足以使受主原子电离。

因此，对p型半导体具有较高的电导率。

从半导体载流子的浓度考虑，若在无辐射时电子和空穴的浓度分别为n和p,则当nvvp时，这种半导体称为P本征

半导体；当n>>p时，称为N型半导体；当n=p时，称为I型半导体。

光辐射与半导体的相互作用当光辐射作用在半导体上时,半导体吸收光辐射能量，价带的电子获得辐射能后将跃迁到

导带，产生新的电子空穴对，形成非平衡载流子，从而提高材料的电导率。

半导体对

质吸收、载流子吸收、激子和晶格吸收五种光吸收效应。

本征吸收是指电子在辐射作用下，从价带跃迁到导带的吸收。

研究本征吸收时应考虑半导体的能带结构。

如前所述，对直接带隙材料「电子所需的能量应大于或等于能隙Eg;而对

间接带隙材料，电子除需要大于或等于能隙的能量外，还需要声子的能量。

杂质吸收,在半导体禁带内存在杂质能级时，在小于能隙能量的光子作用下，杂质能级和相应的能带间出现电子跃迁而形成的非平衡载流子—电子或空穴。

杂

质吸收的光谱区位于本征吸收的长波方向，其光子能量应大于或等于所需的电离能。

载流子吸收载流子浓度很大时

（10A19-10A20cmA-3）,导带中的电子和价带中的空穴产生带内能级间跃迁而出现的非选择性吸收激子和晶格吸收|指

所吸收辐射的能量转变为晶格原子的振动能量，或由库伦力相互作用形成电子和空穴的能量。

这种吸收对光电导没有

贡献，甚至会降低光电转换效率。

半导体中的非平衡载流子一般通过外部注入载流子或用光激发方式使半导体器件载流子浓度超过热平衡时的浓度。

这些超出部分的载流子称为非平衡载流子或过剩载流子。

半导体材料吸收光能产生非平衡载流子是光电检测器件的工作基础。

载流子的扩散与漂移扩散：

当材料的局部位置受到光照时，在这局部位置的

光生载流子浓度就比未照射部分载流子浓度要高。

这时电子扩散。

扩散有一定方向，可以形成电流。

在扩散过程，流过单位面积的电流称为扩散电流密度，它正比于光生载流

子的浓度梯度。

由于载流子扩散取载流子浓度减少方向，所以空穴形成的电流是负的。

漂移：

半导体受外电场作用时,

本征半导体和杂质半导体导的机理

光电效应

鰭的能带结构

压）

如下图所示:

丹培（Dember）效应：

由于载流子迁移率的差别产生的伏特现象；

1,半导体部分遮蔽、部分光照载流子向遮蔽区扩散；

2,电子迁移率大于空穴迁移率遮蔽区积累电子+光照区积累空穴;

3,

形成光生伏特现象；

光生载流子扩散运动

当半导体较厚，迎光面带正电，背光面带负电;

外光电效应光电发射的基本定律1,爱因斯坦定律（光电发射第二定律）发射体发射的光电子的最大动能，随入射光频

率的增加而线性的增加，而与入射光的强度无关。

2,斯托列托夫定律（光电发射第一定律）当入射辐射的光谱分布不

变时，入射辐射通量越大（携带的光子数越多），激发电子逸出光电发射体表面的数量也越多，因而发射的光电流就增

加，所以光电流正比于入射辐射通量。

光电探测器噪声与基本参数

一般光电检测系统的噪声包括三种：

（1）光子噪声。

包括：

A•信号辐射产生的噪声；

B•背景辐射产生的噪声。

⑵探测器噪声。

包括：

A.热噪声，

［注意］:

热噪声虽然是温度T的函数，但并不是温度变化引起的温度噪声。

；

B.散粒噪声；

C.产生-复合噪声；

D.1/f噪声；

E.温度噪声。

（3）信号放大及处理电路噪声热噪声：

热噪声是由导体或半导体中载流子随机热激发的波动而引起的无偏

压下的起伏电动势、或起伏电流。

［注意］:

热噪声虽然是温度T的函数，但并不是温度变化引起的温度噪声。

散粒噪声：

由于粒子的随机性出现而构成的噪声。

随机事件有：

物体辐射的或接收的光子数；阴极发射的电子数；半导体中的载流子数；光电倍增器的倍增系数等。

散粒噪声的大小取决于：

注意：

散粒噪声和热噪声都是与频率无关的白噪"声。

即：

散粒噪声和热噪声的大小与频率的高低无关。

等效噪声功

率：

如果投射到探测器敏感元件上的辐射功率所产生的输出电压（或电流）正好等于探测器本身的声电压（或电流），

则这个辐射功率就叫做噪声等效功率”。

意思是说，它对探测器所产生的效果与噪声相同通常，用符号“NEP表示。

探

测率与比探测率：

等效噪声功率NEP与人们的习惯不一致。

所以，通常用NEP的倒数，即探测率D作为探测器探测

最小光信号能力的指标。

比探测率又称归一化探测率，也叫探测灵敏度。

实质上就是当探测器的敏感元件面为单位面积（A=Icm2）,放大器的带宽△f=1Hz时，单位功率的辐射所获得的信号电压与噪声电压之比，通用符号D*表示。

光电检测中的常用光源—

一切能产生光热辐射的辐射源，无论是天然的，还是人造的，都称为光源。

按照光波在时间、空间上的相位特征，一般将光源分成相干光源和非相干光源。

按照发光机理，光源又可以分成热辐射光源，气体发光光源，固体发光光源和激光器四种。

白炽灯：

白炽灯是光电测量中最常用的光源之一。

白炽灯发射的是连续光谱，在可见光谱段中部和黑体

辐射曲线相差约0.5%，而在整个光谱段内和黑体辐射曲线平均相差2%。

此外，它的发光特性稳定，寿命长，使用和

量值复现方便，因而也广泛用作各种辐射度量和光度量的标准光源。

白炽灯有真空钨丝灯、充气钨丝灯和卤钨灯等，光辐射是由钨丝通电加热发出的。

真空钨丝白炽灯的工作温度为2300〜2800K，发光效率约101m/W。

白炽灯一卤钨'

循环类白炽灯（卤钨灯）|：

卤钨循环的过程：

在适当的温度条件下，从灯丝蒸发出来的钨在玻壳内壁与卤素反应，形

成挥发性的卤钨化合物。

由于玻壳内壁温度足够高（大于250）,卤钨化合物呈气态，当卤钨化合物扩散到较热的灯丝

周围区域时又分解成卤素和钨。

释放出来的钨部分回到灯丝上，而卤素则继续参与循环过程。

氟氯溴碘的各种卤化物都能产生钨的再生循环。

它们之间的主要区别是发生循环反应所需的温度以及与灯内其他物质发生作用的程度有所不同。

为了使管壁处生成的卤化钨处于气态，卤钨灯的管壁温度要比普通白炽灯高得多。

相应地，卤钨灯大玻壳尺寸要小很多。

例如，500W卤钨灯的体积是通常白炽灯的1%。

这时普通玻璃承受不了，必须使用耐高温的石英玻璃或硬料

玻璃。

由于玻壳尺寸小、强度高，灯内允许气压就高，加之工作温度高，故灯内的工作气压要比普通充气灯泡高很多。

既然在卤钨灯中钨的蒸发受到更有力的抑制，同时卤钨循环消除了玻壳的发黑，灯丝的工作温度和光效大为提高，而灯大寿命并不缩短。

3•白炽灯一卤钨循环类白炽灯（卤钨灯卤钨灯与白炽灯相比，具有体积小、寿命长、光效高、

光色好和光输出稳定的特点。

根据应用场合的不同，卤钨灯大设计使用电压从6~250V，功率从12~1000W。

气体放电光源

利用气体放电原理制成的光源称为气体放电光源。

制作时在灯中充入发光用的气体，如氦、氖、氙、氟等，或金属蒸气，如汞、钠、铊、镝等，这些元素的原子在电场作用下电离出电子和离子。

当离子向阴极、电子向阳极运动时，从电场中得到加速，当它们与气体原子或分子高速碰撞时会激励出新的电子和离子。

在碰撞过程中有些电子会跃迁到高能级，弓I起原子的激发。

受激原子回到低能级时就会发射出相应的辐射，这样的发光机制被称为气体放电原理。

气体放电光源具有下述特点；

发光效率高。

比同瓦数的白炽灯发光效率高2〜10倍。

由于不靠灯丝发光，电极可以做得牢固紧凑，耐震、抗冲击。

寿命长。

一般比白炽灯寿命长2〜10倍。

光色适应性强，可在较大范围内选择。

荧光灯荧光灯的工作原理

荧光灯通常为直管型，两端各封有一个电极。

灯内充有低气压的汞蒸气合少量的惰性气体。

灯管的内

表面涂有荧光粉层。

灯内的低气压汞蒸气放电将60%左右的输入电能转变为波长为253.7nm的紫外辐

射。

紫外辐射激发荧光粉变成可见光。

管型荧光灯的主要部件有玻壳、荧光粉涂层、电极、填充气体和灯头

影响荧光灯发光效率的因素|影响荧光灯发光效率的因素很多，这些因素有些是各不相关的，有些则是互相牵制的。

发光效率主要取决于荧光粉的种类和质量、灯管的几何尺寸、单位表面的功率负荷、电极的损耗、惰性气体的种类和充气的压力，以及灯的电源电流波形，周围环境温度和电源电压等。

后面3点是外界因素，前面几点则属于灯管本身设

计和制造范围的因素。

A，荧光粉层对发光效率的影响：

对荧光灯的光效影响最大的是荧光粉的种类和质量。

不同种类荧光粉的发光效率相差很大。

B，管壁温度对光效的影响：

如前所述，当汞气压为0.8Pa时，荧光灯能最有效地产生

253.7nm的辐射，高于或低于此气压值，对灯的发光效率都是不利的。

而灯内汞蒸气是由管壁最冷部分的温度所决定的，

最佳汞蒸气压所对应的温度大约是40C。

影响荧光灯寿命的因素|荧光灯寿命终了，主要是由于两端阴极上的碱金属

氧化物在启动和燃点时逐渐蒸发和飞溅造成的。

当阴极上的氧化物完全消失时，灯管就不能启动，荧光灯的寿命即告终结。

这个过程的长短是由许多因素决定的，有的是属于使用范围的问题，如电源电压的变化、灯管电流的大小、电流的波形和启动的次数等。

在一定工作状态下，如电流增加，阴极温度过高，寿命就缩短；电流减小，寿命就会延长。

如电流增加1%,寿命就要缩短1.7%，但如果电流小于0.2A时，灯寿命也要缩短，这时因为阴极的温度过低，发射减小，阴极电位增高，溅射严重，寿命也要缩短。

金属卤化物灯—

金属卤化物灯是20世纪60年代在高压汞灯和卤钨灯工作原理基础上发展起来的新型高效光源。

它光效高、光色好，而且可以根据不同需要设计制造出需要的光色，不仅在照明技术中应用，还用于各种特殊需要的辐照加工中。

高压汞

灯发出的可见光主要是由4条汞的特征谱线所组成，即由404.7nm、435.8nm、546.1nm和578nm组成，因此它的光色

偏蓝绿光，缺少红光。

为改进高压汞灯的光色，人们在20世纪60年代成功地将多种金属以卤化物的方式加到高压汞

灯的电弧管中，以使这些金属原子象汞一样电离、发光，发出自己的特征谱线以填补汞特征谱中的空白。

一般情况下，金属卤化物的蒸气压都比相同温度时该金属本身的蒸气压高得多。

几乎所有的金属卤化物都不会与石英玻璃发生显著的化学反应。

因此，金属卤化物的基本电性能与高压汞灯相同，汞弧放电决定了它的电性能和热损耗，而充入灯管内的低气压金属卤化物，决定了灯的发光性能。

所以金属卤化物灯兼具有高气压放电灯和低气压放电灯的特点。

A，由

几种金属原子发出线状光谱分段叠加，以求得高光效，高显色性典型的是充钠、铊、铟的金属卤化物系列。

钠的共振谱线在589-589.6nm,铊的共振谱线在535nm，铟的共振谱线是451nm。

灯的光谱由三者在视见函数的最大值附加组成。

这类灯的光效约为70-80lm/W，色温3800-4200K，显色指数70-75，常用于一般照明，灯的寿命可达数千小时。

B,充

入钪、钠卤化物的光谱，也呈多线光谱叠加钪、钠系金属卤化物灯是金属卤化物灯中光效最高（约90-100lm/W）,同

时显色指数也较好的品种，Ra可达60-70，色温范围3600-4200K，因而使用较广。

C,充入能在可见光部分发出大量

密集谱线的金属卤化物灯稀土类金属如镝、钦、铥的光谱谱线间隙很小，可以认为是连续的。

因此，采用这类金属卤化物的灯，显色性很好。

但是，稀土金属卤化物的蒸气压都比较低，为了提高灯内稀土金属卤化物的分压强，灯的管壁温度就要提高，也就是说管壁负载较大。

这样，灯的寿命就必然缩短。

充镝钦卤化物的灯，光效约在70-80lm/W,

显色指数为80-95，色温3800-5600K。

气体放电现象：

将一对平板电极放在密封的容器中，抽去空气并充入一定量的其他气体，并在两电

极间加上一个可变电压，测量通过放电管的电流和电压之间的关系，得到的曲线就称为气体放电的全伏-安特性。

气体放电的全伏-安特性曲线

从图中可以看出，放电管两端刚开始加上电压时，电压较低，放电管中只有微弱的电流通过，其电流为管内的原始电

子或正离子产生，称为剩余电离。

这些带电粒子在电场作用下形成的电流随电压的增加而增加，对应图中的OA段。

当电压继续上升时，因为带电粒子数目不多，当所有因为剩余电离产生的带电粒子全部到达电极后，电流就饱和了。

这就是说，电压升高，电流不再增加，对应图中的AB段。

电压再升高时，放电管中电子受电场加速，自由电子的速

度越来越大，当它们与中性原子、分子碰撞时，可能会使分子、原子电离。

而电离产生的新的自由电子和离子也在电场中加速，并通过碰撞可能产生更多的分子、原子电离。

对应图中的BD段，此段放电又称为繁流放电或雪崩放电。

当电压升高到B点时，由于雪崩放电，电流突然增加，正离子质量大能量高，猛烈轰击阴极，可以使阴极发射足够的电子来，这就是图上的D点。

这时我们称为放电着火或击穿，相应于D点的电压称为着火电压（Vz）。

当放电达到D点以后，由于阴极在正离子轰击下发出大量的电子，放电管电流突然增加，放电击穿，电压迅速下降，放电自动地过渡到EF段。

在这一段放电发出明亮的辉光，故此段被称为辉光放电。

在辉光放电EF段中，还只是有一部分阴极受正

离子轰击而发射电子，所以电流增加时，阴极发射也随着增加，因此电压不变或变化很小。

这一段称为正常辉光放电。

当整个阴极都用于发射后，再要增加电流，阴极发射电流密度必须增加，这时电压就得升高。

这就是图上的FG段，这

段放电称为异常辉光放电。

其后，如果再要使放电电流增加，发射电极电子密度要高，也就是要大量正离子轰击阴极，

使阴极发热而称为热电子发射。

此时电流迅速增加，由于有热阴极电子发射，电压反而下降，这就是GH段。

此段由

于放电特性发生了突变，我们称这段放电为弧光放电。

在0C段，如果去掉剩余电离，电流立即停止，所以我们称这

段为非自持放电。

在D点放电着火以后，如去掉剩余电离，放电仍将是稳定的，我们称着火以后的放电为自持放电。

非自持放电由于没有放电光辉，又称它为暗放电。

暗放电电流大约在10-6A以下，辉光放电电流在10-6~10-1A，而弧

光放电的电流在10-1A以上。

固体发光光源

白光LED|

发白光的LED有着最诱人的发展前景，但半导体材料的发光机理决定了单一LED芯片不可能发出连续光谱的白光，

要采用其它的方法来合成白光，目前有几种方式发展较快：

A，直接将红、绿、蓝三种颜色的LED芯片组成一组，实现白光。

其安装结构比较复杂，而且各色LED的驱动电压、

发光效率及配色特性不同，温度特性也存在差异。

B，在蓝色LED芯片种涂敷高效黄色荧光粉，蓝光及被蓝色激发的荧光粉所发射的黄光经调控后可得到各种色温的白光。

其安装结构简单，发光效率高。

但低色温LED显色指数难以超过80。

C,在紫外LED芯片中涂敷红、绿、蓝三基色荧光粉，荧光粉被紫外光激发产生白光。

和低压荧光灯中利用253.7nm

的紫外光激发荧光粉稍有不同的是，LED中要比三基色荧光粉在更低能量紫外激发有较高的发光效率。

半导体发光二极管的基本原理与特性与白炽灯和气体放电发光不同，半导体发光二极管的发光原理是一个光电转换过

程。

一般半导体发光二极管材料大部分为III-V族半导体以及II-VI族材料。

配图为III-V及II-VI族材料的能隙与晶格

常数的关系图，由图可知这些材料包括的范围由红光到紫外线，目前红光的材料主要是AlGaInP而蓝绿光及紫外线主

要材料是AlGaInN。

虽然II-VI族材料也可以得到红光及绿光，但是这些材料极为不稳定，所以目前所用的发光材料大部分是III-V族。

发光效率与材料是否为直接带隙材料有关，GaN-InN-AIN、GaAs、InP、InAs与GaAs为直接带隙材

料，这些材料的导带的最低点和价带的最高点在k空间中是上下直接对应的，所以电子与空穴可以进行有效的复合而

发光，如配图a所示。

配图b为间接带隙材料，其导带的最低点与价带的最高点在k空间不在同一位置，所以电子与

空穴进行复合时，还需要声子的参加，所以发光效率低。

目前发光二极管用的都是直接带隙材料。

发光二极管实际上是一个半导体的p-n结，当一个正向偏

压施加到p-n结两端时，使结势垒降低，p区的正电荷将向n区扩散，n区的电子也向p区扩散，同时在两个区域形成非平衡电子的积累。

对于p-n结系统，注入到价带中的非

平衡空穴要与导带中的电子复合，其中多余的能量将以自发辐射的方式输出。

对于GaAs等半导体材料，其禁带宽

带所对应的放光波长正好处于380-780nm的可见光区域，

从而为LED的发展和应用开辟了广阔的空间。

色度学基础

Grassmann定律

1854年Grassmannn总结关于颜色混合的定性性质1，人的视觉只能分辨颜色的三种变化，明度，色调、饱和度；2，

由两种成分组成的混合色中，如果其中一种连续变化则混合色的外貌也连续变化；3,颜色外貌相同的光，不管其光谱

组成是否一样，在颜色混合中具有相同的效果。

即凡是在视觉上相同的颜色都是等效的；4,混色是的总亮度等于组成

此混合色之各种成分亮度的总和，此为亮度相加定律；

颜色的三个特征：

Luminance（亮度or明度）、Hue（色相or色调）、Saturation（饱和度）。

明度是指刺激物的强度作用于眼睛所发生的效应，人眼直接感受到的物体明亮程度。

色调是彩色的最重要特征。

由物体反射的光线中以哪种波长占优势来决定的。

饱和度是指颜色的鲜明程度。

如饱和度高，则物体呈现深色，如深红、深绿。

是颜色色调的表现程度，取决于反射光的波长范围的狭窄性（纯度）。

混色（颜色合成）同色异谱：

光谱不同的光线，在某种条件下能引起人眼

相同的颜色感觉。

实验证明，全部光色都可以用红、绿、蓝三基色以适当比例混合得到；加法混色同时加色法:

R、G、

B以适当比例混合；（红+绿=黄；红+蓝=紫；蓝+绿=青）继时加色法：

将两种以上的颜色以50Hz以上频率交替作用于视网膜，形成混色刺激状态；（涂R、G、B的混色盘以2000-3000r/min转，可得各种光谱色）空间加色法：

R、G、

B三个发光点靠的很近，到人眼不能分辨，则此发光点组在人眼中产生混色效应；（彩色电视机的荧光屏）减法混色颜

料、油漆的颜色是其吸收了一定波长的光线后剩余光线的色调；（黄颜料：

吸收白光中的蓝光而反射红和绿光）减色法

的三原色：

青（R补色）、品红（G补色）、黄（B补色）；（彩色胶片）三原色：