岩石的破坏准则.docx

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岩石的破坏准则

岩石的破坏准则

对岩石试样的室内及现场试验，可获得岩石试样的强度指标，但对复杂应力状态下的天然岩体，又是如何判断其破坏呢？

因此，就必须建立判断岩石破坏的准则（或称强度理论）。

岩石的应力、应变增长到一定程度，岩石将发生破坏。

用来表征岩石破坏条件的函数称为岩石的破坏准则。

岩石在外力作用下常常处于复杂的应力状态，许多试验指出，岩石的强度及其在荷载作用下的性状与岩石的应力状态有着很大的关系。

在单向应力状态下表现出脆性的岩石，在三向应力状态下具有延专业文档供参考，如有帮助请下载。

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性性质，同时它的强度极限也大大提高了。

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许多部门和学者从不同角度提出不同的破坏准则，目前岩石破坏准则主要有：

最大正应力理论

最大正应变理论

最大剪应力理论（H.Tresca）

八面体应力理论

莫尔理论及库伦准则

格里菲思理论（Griffith）

伦特堡理论（Lundborg）

经验破坏准则

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．

1、最大正应力理论

这是较早的一种理论，该理论认为岩石的破坏只取决于绝对值最大的正应力。

即岩石内的三个主应力中只要有一个达到单轴抗压或抗拉强度时，材料就破坏。

或?

?

R?

?

R?

tc13适用条件：

单向应力状态。

对复杂应力状态不适用。

写成解析式：

222222?

?

?

）?

R）（R0（R?

?

）（?

312

222222?

?

?

）?

R0RR（?

）（?

）（?

破坏312专业文档供参考，如有帮助请下载。

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2、最大正应变理论

该理论认为岩石的破坏取决于最大正应变，即岩石内任一方向的正应变达到单向压缩或拉伸时的破坏数值时，岩石就发生破坏。

则破坏准则为

?

?

?

umax式中——岩石内发生的最大应变值；?

axm——单向拉、压时极限应变值；?

u这一破坏准则的解析式为（由广义虎克定律）

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）?

（?

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3121

1R?

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）（?

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3221uEE?

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）?

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（?

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3321R或RR—c

t

222222?

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0（）（?

））（?

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u21u3u推出：

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222222?

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R?

（?

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[R[）]?

（?

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）]R0[?

（?

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）]31131322?

）））R破坏232321131实验指出，该理论与脆性材料实验值大致符合，对塑性材料不适用。

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3、最大剪应力理论（H.Tresca）

该理论认为岩石材料的破坏取决于最大剪应力，即当最大剪应力达到单向压缩或拉伸时的危险值时，材料达到破坏极限状态。

其破坏准则为：

?

?

?

umax在复杂应力状态下，最大剪应力

?

?

?

31?

?

max2

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单位拉伸或压缩时，最大剪应力的危险值

R?

?

u2则有?

?

R?

?

31?

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?

?

?

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或写成222222?

?

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R?

）]?

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R?

R?

[?

0）][?

）][322113?

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222222?

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0）]?

[?

R）]?

[R[?

?

?

?

）]R破坏132213?

?

?

?

?

?

222222稳定?

?

?

?

?

?

0）]R?

）]?

?

[R[）]?

[?

?

R?

133122这个理论适用于塑性岩石，不适用于脆性岩石。

该理论未考虑中间主应力的影响。

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4、八面体剪应力理论（Von.Mises）

该理论认为岩石达到危险状态取决于八面体剪应力。

其破坏准则

?

?

?

为soctz已知单元体三个主应力

，，?

1C，取坐标系平行于主应力。

作一?

N3等倾面（其法线N与三个坐标轴夹。

八个象限的等倾面构成一角相同y个封闭的正八面体，此八面体上剪Ax应力和法向应力即为八面体应力。

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为研究等倾面上的应力，取一由等倾面与三个主应力面围成的四面体来研究。

N与x、y、z的夹角分别为，且。

?

?

?

?

?

?

＝、＝、设：

，，?

?

?

n?

cosmcos?

lcos?

1则有?

m?

nl?

3设等倾面ABC面积为S，则三个主应力面（，，的面）面?

?

?

321积分别为

S?

?

?

?

cosS?

?

ScosS?

?

cos?

3专业文档供参考，如有帮助请下载。

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?

,根据力的平衡条件0X?

0Z0?

Y?

?

?

?

?

cos?

?

?

0?

Sp?

SX1x?

?

推出：

，?

?

cosS?

pY?

0S?

?

?

?

2y?

?

?

?

cos?

SSp?

?

?

Z?

0?

3z上合力：

等倾面S而222ppp?

p?

?

zxy

1所以：

222?

?

?

?

p?

?

3213另，等倾面S上的法向应力为各分力p、p、p在N上的投影之zyx和，即

1?

?

?

?

?

?

?

）?

（coscospcos?

p?

?

p?

?

3octxyz213专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

N这样，等倾面上的剪应力为22?

?

?

p?

octoctP1222?

?

?

?

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?

）?

）（?

（?

）?

?

?

（1122323tcoσ只有一个主应力不考虑单向受力时，，则代入上式有为零，设为Rτ2oc?

R?

tS3

，推出）?

?

?

112322Soct适用条件：

塑性，

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．

5、莫尔理论及莫尔库伦准则

该理论是目前应用最多的一种强度理论。

该理论假设，岩石内某一点的破坏主要取决于它的大主应力和小主应力，即σ和σ，而与中间主应力无关。

也就是说，当岩石中某31一平面上的剪应力超过该面上的极限剪应力值时，岩石破坏。

而这一极限剪应力值，又是作用在该面上法向压应力的函数，即。

?

?

）?

f（这样，我们就可以根据不同的σ、σ绘制莫尔应力图。

31每个莫尔圆都表示达到破坏极限时应力状态。

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．

一系列莫尔圆的包线即为强度曲线

?

?

）（?

f

τ材料的破坏与否，由此可知，一方面与材料内的剪应力有σ关，同时也与正应力有关关于包络线：

抛物线：

软弱岩石双曲线或摆线：

坚硬岩石

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．

＜直线：

当σ10MPa时专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

为简化计算，岩石力学中大多采用直线形式：

?

?

?

tgc?

?

?

f?

——内摩擦角。

MPac——凝聚力（）该方程称为库伦定律，所以上述方法合称为：

莫尔库伦准则。

?

?

?

当岩石中任一平面上时，即发生破坏。

f?

?

?

?

tgc?

?

?

?

即：

f下面介绍用主应力来表示莫尔库仑准则。

任一平面上的应力状态可按下式计算

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．

?

?

?

?

?

?

?

?

?

②①331311?

?

?

?

22cos?

?

sin?

222—最大主应力面?

τ）与滑动面夹?

（σ11角。

根据莫尔应α力圆，可建立任Tτf一滑动面的抗剪c强度指标与主ctg力之间关系）3专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

角关系和、?

?

c1）和?

值与?

31?

?

?

为）（2~在?

?

的应力圆上，找出?

的应力点TTM为半径3131

2垂直且与圆相切的直线即为则，与直径TM?

?

?

tg?

?

c?

根据几何关系，专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

?

，得出?

?

?

?

45?

?

?

?

?

?

90?

2（180?

2?

?

90）?

2

中，得到代入?

?

?

?

?

?

?

）?

tg?

tg（?

2?

90?

c?

?

?

?

?

tg?

c?

?

另由公式推导：

将?

、?

表示的?

和?

代入中，导出?

?

?

tg?

?

?

c31?

?

?

?

?

?

tg2）]2cc?

?

[sin2?

tg2（1?

cos2或33?

?

?

?

?

?

311?

?

?

?

?

?

2ctgsin（1?

tg）2sin?

?

tg（1?

cos2）?

?

d推出：

求导，对?

1?

?

0?

?

?

45?

d24破坏面与最大主应力面的夹角2专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

?

?

?

?

?

45?

而与最大主应力方向的夹角2

2）．用主应力?

、?

表达的强度准则31将?

和?

的表达式代入中，?

?

?

tg?

?

?

c?

?

?

?

?

?

?

?

?

?

?

131331?

?

?

tgc?

2?

cossin2?

?

?

222?

?

利用关系：

?

?

?

?

?

?

?

?

）?

?

c?

290?

sin）?

290o2sin?

sin（2scos（cos?

sicos?

?

?

?

2c化简得：

31?

?

sin?

?

1sin1专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

?

cos，?

=0时（单轴压缩）：

当?

c?

2?

R3

c1?

sin?

1?

sin1?

τ令，则，

?

?

RN?

?

?

N?

?

c31?

sin1?

当?

=0时（单轴抗拉）：

1

?

cos?

2c?

?

?

?

R2RR/σttt3?

sin?

1该值为直线在?

轴上的截距，?

?

）（?

f但与实测的R有差别，需对?

＜0时的直线段进行修正。

t岩石破坏的判断条件：

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．

，破坏?

sin?

?

?

?

31?

sin?

，极限?

?

?

ctg?

?

2c?

31，稳定?

sin?

6、格里菲思（Griffith）理论

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．

以上各理论都是把材料看作为连续的均匀介质，格里菲思则认为：

当岩石中存在许多细微裂隙，在力的作用下，在缝端产生应力集中，岩石的破坏往往从缝端开始，裂缝扩展，最后导致破坏。

σ在岩石中任取一条裂隙，其长轴与xσy1裂隙是张角。

格里菲思假定，方向成?

?

σy1βτxyσ开的，且形状接近于椭圆，一旦拉应力στ33x超过岩石的局部抗拉强度，在张裂隙1边壁就开始破裂x专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

y

.任一裂隙的应力。

1）σy假定：

τxyb①椭圆可作为半元限弹性τσyxxαaσxxτyx介质中的单个孔洞处理，τxyσy②二维问题处理，取?

0?

z椭圆参数方程：

，?

?

cos?

axsiny?

bb椭圆的轴比为：

?

m

a椭圆裂隙周壁上偏心角的α的任意点的切向应力可用弹性力学中英格里斯（Inglis）公式表示：

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?

?

?

?

?

?

222222?

?

?

?

?

?

?

?

?

cossin?

?

2）cos?

sin?

mcos）?

2（1?

2m）sin（?

m1mm（xyyx?

?

b222?

?

sin?

cosm由于裂缝很窄，轴比很小，形状扁平，所以最大应力显然发生在，很小的部位，当时，靠近椭圆裂隙的端部，即α?

?

?

?

0sin?

?

1cos?

?

?

?

?

?

?

2222?

?

?

?

?

?

）2m1?

m?

?

?

m（m2）?

2?

（1?

m）（xyyx?

?

b22?

?

m?

?

?

2?

2mxyy?

?

又由于m，α很小，略去高次项，则有m而仅随也为定值，则确定时，，，m为定值，当、α?

?

?

?

?

?

xyyb321变。

这是任一条裂隙沿其周边的切向应力。

专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

显然在椭圆周边上，随α不同有不同的值，对α求导。

?

b

2222?

?

?

?

?

?

?

?

?

?

?

）?

2）（2m）2（2m（m?

）?

2（?

m?

?

dxyyyxyxyxyb0?

?

?

222222?

?

?

d））（m?

m?

（

22?

?

?

?

m?

?

xyyy推出：

?

22?

?

?

?

?

?

0m?

m?

?

2xyxyy?

xyσ则，最大切向应力xσy1σ1y22?

?

?

?

）?

（?

?

βxymaxyy,bτmxyσxxx

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2）．岩块中的最大切向应力所在的裂隙

上面导出了某一条裂隙上的最大切向应力，但在多条裂隙中，哪一条裂隙的最大？

?

b，与，的关系为：

?

?

?

?

yxy31?

?

?

?

?

?

?

?

?

333111?

?

?

?

2?

cos2?

?

sin?

，xyy

222代入中，?

axb,m

coco?

3331,bmax13112222?

?

显然与β有关，对其求导，便可求得为最大的那条裂隙，即?

?

axbm,b专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

?

db,max确定出β角。

即取0?

?

m

?

d

?

?

?

，则，31?

?

2o?

cs0?

sin2?

?

）（?

231①，有＝0或代入中，?

?

?

?

900sin2?

axmb,?

2或＝0时，03?

?

?

xa,bmm?

2或0。

时，＝?

1?

?

90?

maxb,m共四个可能极值，与σ平行或垂直的裂隙。

1专业文档供参考，如有帮助请下载。

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?

?

?

②将代入中，31?

?

?

2cos

axmb,?

?

）?

2（31

2/122?

?

?

?

?

?

））（（?

?

111221331?

?

?

?

?

?

）?

?

（?

（m?

）?

?

?

max311b3,?

?

4?

）24（2?

?

31?

?

?

?

））（?

?

3（3?

3113?

?

?

）（?

4?

31?

?

2?

?

）?

（?

31?

?

?

?

）4（?

?

31斜交裂隙中有两个方向裂隙的切向应力共有两个极值，即与σ1达极值。

。

时，0因为＝或或－1?

?

?

9012cos?

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．

因此，与σ斜交时，必须≠0或，?

?

901即时才是与σ斜交，则要求?

1cos2?

1?

?

?

或311?

?

?

0?

?

331?

?

）?

2（312?

?

）?

（（*此时，裂隙的最大拉应力为）31?

?

m?

xamb,?

?

）?

4（31?

?

?

，则必为负值（拉应力）如果，则31?

?

?

1?

0?

?

3313?

?

）?

（231此时由推出，即为0或90°，表明裂隙与σ平?

?

?

12?

cos12cos?

1行或正交。

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的极值，）**（，考查＝0，则因为?

?

?

?

?

2?

m0?

903,bmax3为最大拉应力。

）即为岩石中的达到某一临界值时就会产生破坏。

*）（**式（?

maxb,m，σ垂直裂隙面（椭圆长轴）为了确定m值，做单轴抗拉试验，使3力应最大明裂隙边壁这则这时的推出说?

?

R?

2m?

R?

?

tmaxb,t3m乘积必须满足的关系。

与?

maxmb,此时，格菲思强度理论的破坏准则为：

时，，则由（**）式，当I.?

?

0?

?

3?

?

Rm?

?

22?

R?

231tmaxb,3t，

?

?

0?

R?

?

t3专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

2?

?

）（?

时，）式，当II.由（*?

?

31?

0?

?

3?

?

m31maxb,?

?

）?

4（31代入，?

R?

?

m2t,maxb则有：

2?

?

?

?

0）R（（?

?

）?

?

8

3311t1?

?

?

?

?

1?

?

31?

arccos?

?

?

8R?

?

）2（2?

t?

?

31等于0，处于极限状态；

大于0，破坏；σ0Rt3小于0稳定。

，

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．

，表示上面的准则是用σ、σ表示的，也可用?

?

31xyy1代入中，将22?

?

?

?

?

R2m?

?

）?

?

?

（

t,bmaxxyy,bmaxym22?

?

?

?

?

R?

2?

xytyy推出：

，22?

?

?

R?

2?

?

?

txyyy

τ22222?

?

?

?

?

4?

?

4?

（R?

2）R?

R?

xy

tytxyytyy

2?

?

）（?

4RR?

xyyt显然与莫尔圆的色线接近t在时的包线更接近实际。

?

0?

0Rtσy

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．

7、修正的格里菲思理论

格里菲思理论是以张开裂隙为前提的，如果压应力占优势时裂隙会发生闭合，压力会从裂隙一边壁传递到另一边，从而缝面间将产生摩擦，这种情况下，裂隙的发展就与张开裂隙的情况不同。

麦克林托克（Meclintock）考虑了这一影响，对格里菲思理论进行了修正。

麦克林托克认为，在压缩应力场中，当裂缝在压应力作用下闭合时，闭合后的裂缝在全长上均匀接触，并能传递正应力和剪应力。

由于均匀闭合，正应力在裂纹端部不产生应力集中，只有剪应力才能引起缝端的应力集中。

这样，可假定裂纹面在二向应力条件下，裂纹面专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

呈纯剪破坏。

其强度曲线如图。

由图可知

τOC＝?

c1?

?

）?

（BD=（半径）31

2BC1φ?

?

）（?

OD=（圆心）A31

2φφDE0σ,

σOE=EB=，?

1σED=OD-OE=?

?

）（?

-31

2?

cos?

AB=EB＝?

?

cos?

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．

1?

?

?

?

?

sin）sin（?

?

?

＝?

sinED?

DA?

312AB=BD-AD，可推出由

22?

?

?

?

f?

2f?

]?

f[1?

2?

?

f]?

[1?

f31式中，摩擦系数?

tgf?

?

y，推出另外，按格里菲思理论2?

?

?

）R?

4R（?

?

R1?

2xyytttxyRt取为，裂隙面上的压应力，则有?

?

yc

?

＝①22?

?

?

c?

f?

1R4?

2]f1[?

?

f?

ff?

[1]?

ct31Rt专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

Brace时（勃雷斯）②当很小时，取＝0?

?

cc

＝22?

?

R4][1?

ff?

1[?

f?

f]?

t31当时<0时（拉应力），上?

c修正两式不适用。

φ格里菲思/C格里菲思与修正低应力时，高应的格里菲思理论较为接近，σRt。

时）>0力时差别大（当σ3

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．

8、伦特堡（Lundborg）理论

伦特堡根据大量的岩石强度试验认为，当岩石内的正应力达到一τ

定限度，即相应于岩石的晶体强度时，由于晶体破坏，继续增加法向荷载就不再增大抗剪强度。

用下式来描述岩石在σ荷载下的破坏状态：

0，——研究点的正应力和剪应力（MPa）?

?

——当没有正应力时（σ=0）岩石的抗切强度（MPa）?

0专业文档供参考，如有帮助请下载。

．

——岩石晶体的极限抗切强度（MPa）?

iA——系数，与岩石种类有关。

当岩石内的剪应力τ和正应力σ达到上述关系时，岩石就发生破坏。

式中的τ实际上是代表最大的剪应力，因而是强度。

上式中的,,A。

3-5表P55由试验确定，见?

?

i0

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9、经验破坏准则

现行的破坏理论并不能全面的解释岩石的破坏性态，只能对某一方面的岩石性态做出合理的解释，但对其它方面就解释不通。

因此，许多研究者在探求经验准则，目前应用较多的经验破坏准则为霍克（Hoke）和布朗（Brown）经验破坏准则。

①Hoke和Brown发现，大多数岩石材料（完整岩块）的三轴压缩试验破坏时的主应力之间可用下列方程式描述：

?

?

?

3311m?

?

?

?

?

RRR?

?

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R—完整岩石单轴抗压强度（MPa）；m—与岩石类型有关的系数cm值是根据岩石的完整程度，结晶及胶结情况，通过大量试验结果及经验而确定的。

岩石完整、结晶或胶结好，m值就越大，最大的为25。

②对于岩体，Hoke和Brown建议：

1/2?

?

?

?

?

313?

?

s?

m?

?

?

?

RRR?

cm和S——常数，取决于岩石的性质以及在承受破坏应力σ和σ以31前岩石扰动或损伤的程度。

完整岩块S=1，岩石极差时S=0。

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当取σ=0时，可得到岩体的单轴抗压强度：

3

s?

?

RRccm由于s＝0～1，则RR?

ccm如果令σ=0，则得到岩体的单轴抗拉强度。

1

12]s?

[Rm?

m?

R4ctm2从R和R中可看出，当S=1时，R=R为完整岩块，当S=0时，ctmcmcmR=R=0为完全破损的岩石。

因此，处于完整岩石和完全破损岩石cmtm之间的岩体，其S值在1~0之间。

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