拉曼光谱介绍.ppt

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拉曼光谱RamanSpectrum目录拉曼效应及其经典理论拉曼散射的偏振拉曼峰的强度拉曼频率和转动频率温度和压力对拉曼峰的影响拉曼光谱仪拉曼光谱的应用23光束通过不均匀媒质时，部分光束将偏离原来方向而分散传播，从侧向也可以看到光的现象，叫做光的散射。

介质中粒子的直径小于入射光波长，粒子的外层电子受到激发后做受迫振动，产生偶极子，相当于次级光源，即散射光。

EE0cos20t光散射光散射4激光拉曼光谱基础激光拉曼光谱基础1928C.V.Raman发现拉曼散射效应1960随着激光光源建立拉曼光谱分析拉曼光谱和红外光谱一样，也属于分子振动光谱生物分子，高聚物，半导体，陶瓷，药物，材料等分析，尤其是纳米材料分析拉曼效应：

透射散射吸收瑞利散射（频率不变）拉曼散射（频率改变）一束单色光入射于试样后分子结构的信息56瑞利散射瑞利散射弹性碰撞：

弹性碰撞：

只改变方向，不改变能量。

当一束激发光的光子与作为散射中心的分子发生相互作用时，大部分光子仅是改变了方向，发生散射，而光的频率仍与激发光源一致，这种散射称为瑞利瑞利（Rayleigh）散射散射。

7样样品品池池透过光透过光不变不变瑞瑞利利散散射射不不变变拉拉曼曼散散射射变变增增大大减减小小拉拉曼曼散散射射强强度度很很低低温州大学化材学院微纳结构材料&物理化学研究所82022/11/1180123e电电子子基基态态振振动动能能级级eeRayleigh散射散射eeeRaman散射散射Stocks线线Anti-Stocks线线温度升高温度升高概率大概率大！

受激受激虚态不稳定，很快虚态不稳定，很快（10-8s）跃回基态跃回基态大大部分能量不变，部分能量不变，小小部分产生位移。

部分产生位移。

室温室温时处于基态振动能级的分子很少，时处于基态振动能级的分子很少，Anti-stocke线也远少于线也远少于stocks线。

线。

温度温度升高，反斯托克斯线增加。

升高，反斯托克斯线增加。

拉曼光谱原理拉曼光谱原理9拉曼光谱原理斯托克斯（斯托克斯（Stokes）拉曼散射）拉曼散射分子由处于振动基态E0被激发到激发态E1时，分子获得的能量为E，恰好等于光子失去的能量：

EE1E0，由此可以获得相应光子的频率改变E/hStokes散射光线的频率低于激发光频率。

反Stokes线的频率as0E/h，高于激发光源的频率。

10拉曼光谱原理拉曼位移（拉曼位移（RamanShift）斯托克斯与反斯托克斯散射光的频率与激发光源频率之差统称为拉曼位移（RamanShift）。

斯托克斯散射的强度通常要比反斯托克斯散射强度强得多，在拉曼光谱分析中，通常测定斯托克斯散射光线。

拉曼谱线斯托克斯线和反斯托克斯线统称为拉曼谱线。

斯托克斯线和反斯托克斯线统称为拉曼谱线。

由于在通常情况下，分子绝大多数处于振动能由于在通常情况下，分子绝大多数处于振动能级基态，所以斯托克斯线的强度远远强于反斯级基态，所以斯托克斯线的强度远远强于反斯托克斯线。

托克斯线。

斯托克斯线斯托克斯线反斯托克斯线反斯托克斯线CCl41212=|0s|即散射光与激发光频率之差即散射光与激发光频率之差v取决于分子振动能级的改变取决于分子振动能级的改变因此是特征的因此是特征的适用于分子结构分析适用于分子结构分析位移与入射光波长无关位移与入射光波长无关拉曼位移拉曼位移RamanShift13拉曼光谱基本原理拉曼位移取决于分子振动能级的变化，不同的化学键或基态有不同的振动方式，决定了其能级间的能量变化，因此，与之对应的拉曼位移是特征的。

拉曼位移也与晶格振动有关，可以研究晶体材料的结构特征；这是拉曼光谱进行分子结构定性分析和晶体结构分析的理论依据14拉曼活性分子在光波的交变电磁场作用下会诱导出电偶极矩：

0E0cos20t1/2q0E0（d/dq）0cos2（0-）t+cos2（0+）t式中：

分子诱导的偶极矩；E激发光的交变电场强度；分子极化率（Polarizability）描述电介质极化特性的微观参数，简称极化率。

第一项对应于分子散射光频率等于激发光频率的瑞利散射；第二项对应于散射光频率发生位移改变的拉曼散射，其中0-为Stokes线，0+为Anti-Stokes线。

（d/dq）00是拉曼活性的依据，即分子振动时，凡是分子极化率随振动而改变，就会产生拉曼散射，即分子具有拉曼活性。

15拉曼活性拉曼活性=0+（d/dq）0qq=q0cos2w1t16拉曼光谱原理拉曼光谱原理拉曼活性拉曼活性并不是所有的分子结构都具有拉曼活性的。

分子振动是否出现拉曼活性主要取决于分子在运动过程中某一固定方向上的极化率的变化。

对于分子振动和转动来说，拉曼活性都是根据极化率是否改变来判断的。

对于全对称振动模式的分子，在激发光子的作用下，肯定会发生分子极化，产生拉曼活性，而且活性很强；而对于离子键的化合物，由于没有分子变形发生，不能产生拉曼活性。

17拉曼活性拉曼活性18拉曼光谱特点1919拉曼光谱与红外光谱的关系同同同属分子振同属分子振（转转）动光谱动光谱异：

红外异：

红外分子对红外光的吸收分子对红外光的吸收强度由分子偶极距决定强度由分子偶极距决定红外：

红外：

适用于研究适用于研究不同原子不同原子的极性键振动的极性键振动OH,CO，CX拉曼：

拉曼：

适用于研究适用于研究同原子同原子的非极性键振动的非极性键振动NN,CC互补互补20偶极距不变偶极距不变无无红外活性红外活性极化率变极化率变有有拉曼活性拉曼活性拉曼光谱与红外光谱的关系20O=C=O对称伸称伸缩O=C=O反反对称伸称伸缩对对称称中中心心分分子子的的光光谱谱选选律律极化率不变极化率不变无无拉曼活性拉曼活性偶极距变偶极距变有有红外活性红外活性21对称中心分子对称中心分子CO2，CS2等，选律不相容。

等，选律不相容。

无对称中心分子（例如无对称中心分子（例如SO2等），三种振动既是红外活性振动，又等），三种振动既是红外活性振动，又是拉曼活性振动。

是拉曼活性振动。

1234拉曼活性拉曼活性红外活性红外活性红外活性红外活性振动自由度：

振动自由度：

3N-4=4拉曼光谱拉曼光谱源于极化率变化源于极化率变化红外光谱红外光谱源于偶极矩变化源于偶极矩变化22拉曼原理拉曼原理-LRS与与IR比较比较拉曼光谱是分子对激发光的散射，而红外光谱则是分子对红外光的吸收，但两者均是研究分子振动的重要手段，同属分子光谱。

分子的非对称性振动和极性基团的振动，都会引起分子偶极距的变化，因而这类振动是红外活性的；而分子对称性振动和非极性基团振动，会使分子变形，极化率随之变化，具有拉曼活性。

拉曼光谱适合同原子的非极性键的振动。

如C-C，S-S，N-N键等，对称性骨架振动，均可从拉曼光谱中获得丰富的信息。

而不同原子的极性键，如C=O，C-H，N-H和O-H等，在红外光谱上有反映。

相反，分子对称骨架振动在红外光谱上几乎看不到。

拉曼光谱和红外光谱是相互补充的。

23LRS与与IR比较比较对任何分子可粗略地用下面的原则来判断其拉曼或红外活性：

相相互互排排拆拆规规则则：

凡具有对称中心的分子，若其分子振动对拉曼是活性的，则其红外就是非活性的。

反之，若对红外是活性的，则对拉曼就是非活性的。

相互允许规则：

相互允许规则：

凡是没有对称中心的分子，若其分子振动对拉曼是活性的，则对红外也是活性的。

相互禁阻规则：

相互禁阻规则：

存在着对红外和拉曼都是禁阻的跃迁。

对于少数分子振动，其红外和拉曼光谱都是非活性的。

拉曼散射的偏振光电场作用于电子云的力是位于垂直于光传播方向的平面上。

平面上该力的方向可用一个矢量来表示，矢量的振幅在正负值之间正弦振荡。

矢量所指的方向叫做光的偏振方向。

对于一特定分子的运动，其拉曼散射光的偏振方向就是该振动引起的电子云极化率变化的方向。

若光引起的电子云位移方向与入射光偏振相同，则拉曼散射光就有与入射光相同的偏振方向。

反之，散射光与入射光有不同的偏振方向。

拉曼效应相关参数24拉曼散射的偏振对确定分子的对称性很有用。

由于激光是线偏振光，而大多数的有机分子是各向异性的，在不同方向上的分子被入射光电场极化程度不同。

在激光拉曼光谱中，完全自由取向的分子所散射的光也可能是偏振的，因此一般在拉曼光谱中用去偏振度（退偏振比）表征分子对称性振动模式的高低。

拉曼效应相关参数I和I分别代表与激光电矢量平行和垂直的谱线的强度。

的谱带称为偏振谱带，表示分子有较高的对称振动模式。

的谱带称为退偏振谱带，表示分子对称振动模式较低。

25拉曼效应相关参数样品分子对激光的散射和去偏振度的测量样品分子对激光的散射和去偏振度的测量26拉曼散射的偏振值越小，分子的对称性越高。

在使用90背散射几何时，无规取向分子的退偏振率在00.75之间。

只有球对称振动分子能达到限定值得最大或最小。

因此通过测定拉曼谱线的去偏振度，可以确定分子的对称性。

如前CCl4的拉曼光谱，459cm-1是由四个氯原子同时移开或移近碳原子所产生的对称伸缩振动引起，0.005，去极化度很小，459cm-1线称为极化线。

而其它拉曼峰源于非对称振动，退偏振率非常接近0.75。

可见，最为对称的振动，其退偏振率最小。

拉曼效应相关参数27拉曼峰的强度拉曼散射强度IR可用下式表达：

所以，拉曼散射强度正比于被激发光照明的分子数。

这是应用拉曼光谱术进行定量分析的基础。

拉曼散射强度也正比于入射光强度和（v0-v）4。

拉曼效应相关参数IL-激发光强度；N-散射分子数v-分子振动频率；v0-激光频率-振动原子的折合质量；a-极化率张量的平均值不变量；a-极化率张量的有向性不变量28拉曼不活性仅仅考虑一个分子的对称性质和其中一种振动，就有可能判定来自该振动的拉曼散射强度必定等于零。

这种振动称为拉曼不活性的或禁戒的。

非拉曼不活性的振动称为拉曼活性的或许可的。

拉曼选择规则说明什么样的振动跃迁是许可的。

对一种理想的分子振动，谐振的选择规则是v=1，式中v为振动能级，振动非谐性产生弱拉曼峰，称为泛音，它扰乱了选择规则。

只要确定分子的对称性，就能从适当的表格中得知有关振动是允许的还是禁戒的。

拉曼效应相关参数29影响拉曼峰强的因素1.极性化学键的振动产生弱的拉曼强度。

强偶极矩使电子云限定在某个区域，使得光更难移动电子云；2.伸缩振动通常比弯曲振动有更强的散射；3.伸缩振动的拉曼强度随键级而增强；4.拉曼强度随键连接原子的原子序数而增强；5.对称振动比反对称振动有更强的拉曼散射；6.晶体材料比非晶体材料有更强更多的拉曼峰。

拉曼效应相关参数30拉曼光谱仪测量原理光源太阳光-汞灯-激光耦合光路光照射到样品，收集散射光（大光路和显微光路）瑞利滤光片光谱仪和探测器31

（1）激发光源常用的有Ar离子激光器，Kr离子激光器，He-Ne激光器，Nd-YAG激光器，二极管激光器等。

Ar离子激光器的两条主要强线是488nm蓝光和5145nm黄绿光，这也是拉曼光谱仪上常用的激发谱线。

Kr离子激光器丰要提供近紫外谱线219nm，242nm和266nm。

He-Ne激光器的激发线常用的是6328nm。

Nd-YAG激光器激发最强的是波长为1064nm的谱线，特别适合用于开展共振拉曼散射的染料激光器的泵浦光源。

（2）收集光学系统包括宏观散射光路和配置前置单色器，偏振旋转器，聚焦透镜，样品，收集散射光透镜（组），检偏器等，散射配置有0、90和180，后两者较常用。

（3）单色器和迈克尔逊干涉仪有单光栅、双光栅或三光栅，一般使用平面全息光栅干涉器一般与FTIR上使用的相同，为多层镀硅的CaF2或镀Fe2O3的CaF2分束器。

也有用石英分束器及扩展范围的KBr分束器。

（4）检测和控制系统传统的采用光电倍增管，目前多采用CCD探测器，FTRaman常用的检测器为Ge或InGaAs检测器。

在控制和处理方面，因FTRaman采用了傅里叶变换技术，因此对计算机有更高的要求。

激光Raman光谱仪激光光源：

He-Ne激光器，波长632.8nm；Ar激光器，波长514.5nm，488.0nm；散射强度1/4单色器：

光栅，多单色器；检测器：

光电倍增管，光子计数器；33傅立叶变换-拉曼