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AZ80镁合金的高温拉伸变形行为
AZ80镁合金的高温拉伸变形行为
乔军,边福勃,何敏,王瑜
辽宁科技大学材料与冶金学院,鞍山114051
摘要:
采用拉伸至断裂实验,在温度为300、350、400和450°C,应变率分别为10−2和10−3s−1条件下,研究AZ80镁合金的拉伸行为。
并采用变化应变率拉伸实验在5×10−5至2×10−2s−1的应变率范围内进行变形机制研究。
结果表明:
该材料在400和450°C下具有超过100%的高伸长率,其应力指数为4.29,变形激活能为149.60kJ/mol。
初始细晶粒在均匀变形区的高温变形中较为稳定,其变形机制为晶界滑移和位错攀移蠕变的竞争机制。
基于该机制所建立的数学模型的模拟结果与实验数据吻合。
关键词:
AZ80镁合金;拉伸行为;超塑性;蠕变;应力指数
1.介绍
镁(Mg)合金在大量节省和更换的钢和铝合金在汽车和因电子产品的应用中,已经取得了显著利益。
其含有密度低,比强度高,优良的抗震性[1,2]等特点。
到目前为止,镁合金的应用因为他们的低表已被大大限制,具有在室温下的成形性以及继承六方密堆晶体结构,只有两个积极和独立的基础滑移系。
幸运的是,在高活性棱柱和棱锥滑移系温度也促进位错蠕变,这是与对镁合金的延展性提高临界不太细化晶粒,并超塑性生产复杂的组件,可以在一定条件下不在室温下形成。
镁合金的强化高温延展性可以通过晶界的机制来实现滑动(GBS),溶质拖曳蠕变(SDC),和位错爬蠕变(DCC)。
这些机制通常由本构方程描述的结晶
材料[3]来实现:
(1)
(2)
其中ε是蠕变速率,A是一个与材料相关的常数,D是相应的扩散率;D0是指前因子,Q为激活能,R为气体常数,G为剪切模量,b为伯格斯向量,k是玻尔兹曼常数,T为绝对温度(K),d为粒径,是流动应力,P是晶粒尺寸指数,n为应力指数。
作为细粒超塑性由一个主要的机制,GBS有n≈2经营的典型应力指数,在低应力晶界或晶内扩散。
GBS需要稳定为10微米,这是专门订货的晶粒尺寸,由高成本冶金及加工实现。
如粉末冶金技术,快速固化,等径角挤压[4-8]。
然而,GBS对总塑性应变的贡献
随增加的应力或应变率而变化,因为晶体内的位错变得更加活跃,DCC主导变形有n≥5。
DCC是由这与位错攀移速率控制空位扩散,且活化能约为相等的晶格自扩散[9,10]。
错位滑动和爬升顺序操作,并且较慢的决定错位速度和应变率。
因此,SDC可能占据主导地位,如果变形位错滑移可延缓由溶质拖曳力原子。
由于应力场之间的这种弹性交互作用,滑动错位与溶质原子会导致粘性下滑位错的,并且典型地呈现出应力指数Ñ≈3和活化能为溶质原子的化学扩散[11]。
SDC是不粒度敏感,p=0时,提高镁合金的延展性是很重要的。
AZ80合金具有约8%的高Al含量(AZ80合金质量分数)的特点,因此提供了更高的强度,降低成型性好,SDC的操作性能比AZ31高。
但是,高温变形相关的行为和机制,SDC和DCC等因素,故一直没深入研究了AZ80合金。
这个工作需要经过高温调查这些功能拉伸试验,显微组织观察和机制分析。
2.实验
12毫米厚的AZ80板挤压φ165毫米的圆坯,然后降低到3.5毫米厚的热轧。
AZ80合金的化学组成示于表1中。
表一:
AZ80合金的化学成分(质量分数%)
按图中所示的几何形状拉伸试件。
沿轧制方向取与退火2小时,在430℃。
条件下进行高温拉伸试验。
故障(EF)和应变率变化(SRC)分别为施加到上一个MTS810退火的试样。
该机搭载了三区电阻炉,两个热电偶接触的两端标本以确保±2℃温度偏差。
EF试验是在10-2应变速率和10-3S-1,和温度的300,350,400和450℃条件下进行,直到试样断裂。
SRC试验用来评价
应力指数在温度为300350,400和450°C。
在每个SRC测试中,预应变施加到稳定测试系统和显微组织,随后进行5×10-5〜2×10-2s-1的步骤,提高应变速率。
在每一步骤中,样品经历了一定的应变,直到达到稳态变形。
并分别用评估应力指数,根据真应力和真实应变率计算出负载和位移。
在退火,变形,断裂的微观条件,按照标准金相程序和5克2,4,6-三硝基苯酚,25毫升乙酸,100的蚀刻液,用JVCTK-350EG光学显微镜(OM)以及10毫升去离子水进行观察。
JSM6480LV的扫描电子显微镜(SEM)适用于EF标本,观察骨折类型。
图1:
为高温拉伸试验图试样的几何形状(单位:
mm)
3.结果与讨论
3.1微观结构
如图所示,退火的AZ80合金在水平滚动的方向具有等轴晶粒结构,与d的平均粒径为16微米。
图2:
为AZ80合金在430℃退火,导向为水平滚动方向,2小时OM图象
镁合金具有低Al含量,如Mg-0.7Al[12]和AZ31[6,9]蠕变机制和模型中,通常假设一个稳定的微观结构,因为这些材料具有相对较高的堆垛层错能量和动态再结晶的可能性低。
然而,堆放镁合金的错能显著随着铝含量减少。
堆垛层错能是78.0mJ/m2为纯镁,只有Mg-9%的Al为5.8mJ/m2[10]。
因此,有必要研究AZ80合金的显微组织稳定性的任何构模型。
AZ80合金的EF试验在400℃和10-3s-1垂直方向上拉伸后的OM图像示于图3。
在均匀变形量规的微观结构,如图中所示。
图3(a),是类似于在退火条件下,表明变形时在表上的微观结构是稳定的。
图3(b)可以看出,晶粒粗大发生断裂,这是类似的粗糙质地在类似的拉伸条件下进行超塑性的Al-Mg-Cu合金。
报道SOER[13],但在,没有观察到AZ31合金。
如在别处所述由作者研究[14]。
虽然该机制不能决定性地从本结果鉴定,粗颗粒被推测归因于在动态再结晶,这是由低堆垛层错能,位错密度的提高,以及位错缠结引起的高促进成核和新晶粒的传播应力断裂。
然而,应当指出的是,粗粮都伴随着微细晶粒,这表明通过原细晶粒的异常生长的另一种可能的机制,即第二次重结晶。
在挤压和热轧工艺,其中通过动态再结晶(第一重结晶)和晶粒长大有核新醅可通过诱导晶粒细化合金元素或结晶分散颗粒被禁止,实现了对合金的原始细颗粒纹理。
在高温拉伸变形,这些细小颗粒能迅速通过晶界迁移下的高应力缩颈区域增长。
因此,所观察到的晶粒粗大伴随微细晶粒可导致第二再结晶过程,其中,晶粒生长的抑制效果相比所施加的测试条件下显得较弱。
图3:
AZ80合金的定向垂直拉伸OM图像后在400℃和10-3S-1方向EF试验:
(a)变形;(b)骨折
后EF测试中,AZ80合金在10-3s-1的扫描电镜破裂图像示于图4。
这条河图案韧性断裂显示撕裂脊,酒窝,和蛀牙。
空腔进化,在450℃比这更显著在400℃下腔体可在核粒子间[15]或晶界[16],并根据任何扩散机制,小腔或可塑性机制的大洞[17]成长。
用于本AZ80合金,颗粒刺激成核是不显著相关,而空腔最可能集结在晶界处,并与塑性变形成长。
图4:
后EF测试AZ80合金在10-3-1和不同温度下的SEM图像:
(1)400℃,(B)450℃下
3.2高温拉伸行为
正应力在以10-2的应变速率和EF测试10-3s-1的正应变曲线示于图5。
该材料表现出明显加强,接着在300到350℃快速压力降,而较少强化后在400和450℃跟稳定状态的变形,断裂伸长率在不同温度和应变速率下的值示于图6。
伸长率在300和350℃下分别为低于100%,而在400伸长率和450℃下分别为100%以上,和161.15%的最高混合物在400℃和10-2秒-1下实现。
从400伸长率下降到450℃,应归功于更强腔演化在450℃下,如图4所示。
应变率变化(SRC)的测试数据示于双对数标度图。
图7为真实应变速率与真实应力E/兆帕弹性模量归=5.79×104-53.2T[10]。
在各温度下的线性关系表明,幂律观察,斜率表示压力指数(n)。
这两个区域可以根据到n来指定,一个是低的正区域从5×10-5至2×10-4秒-1,而另一个是从5×10-4至2×10-2秒-1的高n区域的应力指数,计算与线性回归方法,并总结于表2中。
从低n到最高n随应变速率在每个温度的过渡表示变形机制的转变。
图5:
真实应力与在AZ80合金的真应变曲线伸长至破坏试验:
(1)ε=10-2秒-1;
(2)ε=10-3s-1
图6:
不同温度和应变速率下的伸长率
图7:
SRC测试数据绘制成真应变率与真应力补偿系数的关系
表2:
应力指数n线性回归的计算
3.3变形机制
与结晶材料的高温拉伸行为密切相关的因素是温度和应变速率。
应变速率由铝原子在Mg基体,έ/D的扩散补偿,用于构造一个έ/D-σ/E的曲线在双对数标度,如图8所示,D=D0exp(-Q/RT),D0=1.2×10-3M-2/S,Q=143±10千焦/摩尔[18,19]。
当应变速率由镁晶格扩散与D0补偿类似的结果可以得到=1.0×10-4米2/秒和Q=135千焦/摩尔[20]。
三个区域是按照N值指定:
低n区,其中n=1.79,1.78×109M-2≤έ/D≤4.14×1010M-2,中间n区,其中n=4.29,5.01×1010M-2≤έ/D≤4.82×1012M-2;高n区,其中n=9.54和9.62×1012M-2≤έ/D≤2.07×1014M-2。
高n区域通常被认为是对在低温和高应变率的幂律击穿的过渡。
图8:
SRC测试数据绘制成扩散补偿的真应变率与弹性模量补偿的真实应力的关系
被调查的AZ80合金在400-450°C和10-2和10-3s-1的初始应变速率具有超过100%的伸长率,这给约1.04×1011个M-2≤έ/D≤1.789×1011米-2,并落入n的中间区域4.29。
变形激活能Q,此区域是使用如下公式计算[4]:
其中,n=4.29,σ的流动应力取为0.2,真实应变在图每个温度的关系,构建图9。
计算出的活化能为149.60千焦/摩尔,这两者相若的135千焦/摩尔镁晶格扩散和143±10千焦/摩尔的Al扩散的镁。
根据计算出的应力指数和激活能,位错攀移蠕变(DCC),是负责提高延展性和变形速率,通过晶格扩散由位错攀移控制。
然而,调查合金具有相对细晶粒结构和高Al含量,所以晶界滑移(GBS)和溶质拖曳蠕变(SDC)必须为可能的机制进行讨论。
图9:
蠕变激活能的计算
SDC工作通过溶质原子与位错的粗糙和稳定的微观结构之间的弹性相互作用延缓位错滑移。
在AZ80合金,Al原子要么于Mg17Al12相析出或溶解在Mg基体的溶质原子。
基于所述Mg-Al相图,在AZ80合金熔融Mg17Al12相的温度在约350℃,这表明大部分Mg17Al12相析出物溶解在400和450℃,和Al溶质原子可与位错相互作用,以协助SDC机制。
然而,根据显微组织的研究中,在最伸长的发生量规所研究的合金具有稳定的细粒结构(16微米)。
本细粒结构通常不便于显著SDC操作,但有利于GBS在高温和低应变速率。
扩散,需要一个优良稳定的微观结构。
在n的低应力指数区域n=1.79(高温度和低应变速率下),晶界GBS在滑动和晶粒转动可以引起应力集中时的扩散是不能够协调变形的。
位错从晶界发射以释放应力集中。
这些发射的位错和晶内原有的位错滑移和攀到晶界,协助GBS[21]。
在N=4.29(较低的温度和较高的应变速率),其中高伸长率实现的中间区域,GBS仍然是不能够以更低的扩散系数和较高的应变速率协调变形,而位错较为活跃的热激活棱柱形和金字塔防滑系统。
因此,DCC变得更加显著和高延展性应归功于GBS和DCC的具有竞争力的变形机制。
符合两个机制的解释,一种现象学方程(方程(4))采用应力指数为GBS(N=1.79)和应力指数为DCC(N=4.29)成立的目的是制定一个本构模型[22]。
该模型成功地拟合到图中的数据。
如图10所示。
此模型中,AZ80板材的平面应变变形可以与特定的扩散系数,弹性模量,和应力指数进行评价。
图10:
模拟双机制现象方程
4.结论
1)AZ80合金和具有16微米的展品的初始平均晶粒尺寸在400增强的高于100%伸长到失败延性稳态变形过程中和450℃下的10-2应变速率10-3S-1,而在300伸长率和350℃下小于100%无稳态变形。
2)原细晶粒结构是稳定的均匀变形计的拉伸变形,达到增强延展性期间。
空腔在骨折时,在10-3s-1的变形,从400升高温度至450℃显著开发和拉伸伸长率下降相应。
3)超过100%的延展性提高了4.29应力指数和149.60千焦/摩尔的活化能功能,并通过晶界滑移和位错攀移蠕变,这可以通过一个模拟竞争机制,速度控制双机制模型采用回归应力指数。
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