激光拉曼及荧光光谱实验.docx
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激光拉曼及荧光光谱实验
激光拉曼及荧光光谱实验
一、实验目的
1、了解激光拉曼的基本原理和基本知识以及用激光拉曼的方法鉴别物质成分和分子结构的原理;
2、掌握LRS–II激光拉曼/荧光光谱仪的系统结构和操作方法;
3、研究四氯化碳CCL4、苯C6H6等物质典型的振动—转动光谱谱线特征。
二、实验原理和仪器结构
2.1基本原理
分子有振动。
原子分双子的振动按经典力学的观点可以看成是简谐振子,其能量为
A是振幅,k是力常数。
按照量子力学,简谐振子的能量是量子化的,
t=0,1,2,3,···,是振动量子数,f是振子的固有振动频率。
如果在同一电子态中,有振动能级的跃迁,那么产生的光子能量
波数为
CO在红外部分有4.67微米、2.35微米、1.58微米等光谱带,其倒数之比近是为1:
2:
3。
当Δt=1时,测得的
反映了分子键的强弱。
分子有转动。
原子分双子的转动轴是通过质心而垂直于联接二原子核的直线的。
按照经典力学,转动的动能是
式中P是角动量,I是转动惯量,
可以证明,
上式中r1,r2和r分别代表两原子到转轴的距离及两原子之间的距离,μ称为约化质量。
按照量子力学,角动量应等于
代入上式得
此式可以从量子力学直接推得,J称为转动量子数。
当J=0,1,2,3,···等值时,相应的J(J+1)=0,2,6,12,···,所以能级的间隔是
的2,4,6,8,···倍。
实验和理论都证明纯转动能级的跃迁只能在邻近能级之间,就是ΔJ=±1。
所得光谱的波长应该有下式表达的值:
谱线波数(
)的间隔是相等的。
HCL分子远红外吸收谱中,曾观察到很多条吸收线,这些线的波数间隔应该是2B,实验测得:
B=10.34厘米-1,所以由此求得转动惯量I,进而求得HCL分子中原子之间的核间距这一重要数据。
多原子分子的转动可以近似地看作刚体的转动,这涉及到多个转轴的不同的转动惯量。
其谱线结构较为复杂,只有直线型的分子和对称高的分子转动曾研究出一些结果。
在分析化学领域中提供了一些分析样品的标准特征谱线可供实验参照。
光通过透明的物体时,有一部分被散射。
如果入射光具有线状谱,散射光的光谱中除有入射光的谱线外,还另有一些较弱的谱线,这些谱线的波数
等于入射光某一波数
加或减一个数值,即
。
新出现谱线的波数与入射光的波数之差发现与光源无关,只决定于散射物。
如果换一个光源,
不同了,但如果散射物不变换,那么
还是等于原来的
,散射光的波数变动反映了散射物的性质。
由于散射光的波数等于入射光的波数与另一数值
组合的数值,所以这样的散射称作组合散射。
早在1928年,曼迭利史塔姆和兰德斯别尔格在石英的散射光中观察到这现象。
同年,拉曼和克利希南在液体的散射光中观察到,这现象在文献中又称为拉曼效应。
靠近瑞利散射线两侧的谱线称为小拉曼光谱;远离瑞利线的两侧出现的谱线称为大拉曼光谱。
瑞利散射线的强度只有入射光强度的10-3,拉曼光谱强度大约只有瑞利线的10-3。
小拉曼光谱与分子的转动能级有关, 大拉曼光谱与分子振动-转动能级有关。
可以在紫外或可见区观测分子的振动和转动能级,通过选择波长在可见光波段的激光光源的方法,使拉曼光谱分布在可见光区域,这样便于视觉的观察,较之红外或远红外光谱技术更为方便。
组合散射的方法不论在分子结构的研究上或工业的应用上都很重要。
因为每一种分子都有其特有的分子光谱,所以,通过分子光谱的观察可以辨认化合物,作定性和定量分析,目前,已广泛应用于物理、化学、生物及生命科学等研究领域,尤其是在石油工业上应用特别多。
拉曼谱线的频率虽然随着入射光频率而变换,但拉曼光的频率和瑞利散射光的频率之差却不随入射光频率而变化,而与样品分子的振动转动能级有关。
拉曼谱线的强度与入射光的强度和样品分子的浓度成正比例关系,可以利用喇曼谱线来进行定量分析,在与激光入射方向的垂直方向上,能收集到的喇曼散射的光通量正比于:
ΦL为入射光照射到样品上的光通量
A为拉曼散射系数,约等于10-28-10-29MOL/球面度
N为单位体积内的分子数
L为样品的有效体积
K为考虑到折射率和样品内场效应等因素影响的系数
利用拉曼效应及拉曼散射光与样品分子的上述关系,可对物质分子的结构和浓度进行分析研究,于是建立了拉曼光谱法。
绝大多数拉曼光谱图都是以相对于瑞利谱线的能量位移来表示的,由于斯托克斯峰比较强(原因是正常状态下,处于低能级的分子数比处于高能级的分子数多),故可以比较小的位移为基础来估计Δб(以cm-1为单位)
即Δб=бy-б
以四氯化碳CCL4的拉曼光谱为例(本实验还可以选作的样品有:
苯C6H6和环乙烷C6H12):
бy是瑞利光谱的波数18797.0cm-1(5320)
Δб四氯化碳的拉曼峰的波数间隔218、324、459、762、790cm-1(拉曼峰与瑞利峰间隔)。
2.2仪器的结构
LRS–II激光拉曼/荧光光谱仪的总体结构如图1所示。
图1激光拉曼/荧光光谱仪的结构示意图
2.2.1单色仪:
单色仪的光学结构如图2所示。
图2单色仪的光学结构示意图
S1为入射狭缝,M1为准直镜,G为平面衍射光栅,衍射光束经成像物镜M2会聚,平面镜M3反射直接照射到出射狭缝S2上,在S2外侧有一光电倍增管PMT,当光谱仪的光栅转动时,光谱讯号通过光电倍增管转换成相应的电脉冲,并由光子计数器放大、计数,进入计算机处理,在显示器的荧光屏上得到光谱的分布曲线。
2.2.2激光器:
本仪器采用40mw半导体激光器,该激光器输出的激光为偏振光。
其操作步骤参照半导体激光器说明书。
2.2.3外光路系统:
外光路系统主要由激发光源(半导体激光器)五维可调样品支架S,偏振组件P1、P2(不作偏振测量实验时不放置)以及聚光透镜C1和C2等组成(见图3)。
图3外光路系统示意图
激光器射出的激光束被反射镜R反射后,照射到样品上。
为了得到较强的激发光,采用一聚光镜C1使激光聚焦(可调,目标是使激光束通过液体样品中央),使在样品容器的中央部位形成激光的束腰(虽然不是一眼就能发现,但是仔细观察能看到通过液体样品中央的光线是上下粗、中间细)。
为了增强效果,在容器的另一侧放一凹面反射镜M2。
凹面镜M2可使样品在该侧的散射光返回,最后由聚光镜C2把散射光会聚到单色仪的入射狭缝上。
调节好外光路,是获得拉曼光谱的关键,首先应使外光路与单色仪的内光路共轴。
一般情况下,它们都已调好并被固定在一个钢性台架上。
可调的主要是激光照射在样品上的束腰应恰好被成像在单色仪的狭缝上,特别要注意的是:
在作液体样品的测量实验时,要保证样品中央的光线的像清晰且正好位于单色仪入缝的中央。
是否处于最佳成像位置可通过单色仪扫描出的某条拉曼谱线的强弱来判断(单色仪的入缝可以适当大一些,如1.5mm,出缝要调小一些,如0.2mm左右。
总之,要保证拉曼光进去,又不使光电倍增管饱和。
还可以与数据处理系统界面中的纵坐标的最大和最小值框的设置值配合调整以最佳效果显示拉曼谱线)。
2.2.4偏振部件:
作偏振测量实验时,应在外光路中放置偏振部件。
它包括改变入射光偏振方向的偏振旋转器(1/4波片),还有起偏器和检偏器。
当波片放在0刻度线、检偏器放在90刻度线时,可以观察到543nm比541nm的强度大一倍,当波片放在45刻度线时,则543nm线消失。
2.2.5探测系统:
拉曼散射是一种极微弱的光,其强度小于入射光强的10-6,比光电倍增管本身的热噪声水平还要低。
用通常的直流检测方法已不能把这种淹没在噪声中的信号提取出来。
单光子计数器方法利用弱光下光电倍增管输出电流信号自然离散的特征,采用脉冲高度甄别和数字计数技术将淹没在背景噪声中的弱光信号提取出来。
与锁定放大器等模拟检测技术相比,它基本消除了光电倍增管高压直流漏电和各倍增极热噪声的影响,提高了信噪比;受光电倍增管漂移,系统增益变化的影响较小;它输出的是脉冲信号,不用经过A/D变换,可直接送到计算机处理。
在非弱光测量时,通常是测量光电倍增管的阳极电阻上的电压。
测得的信号或电压是连续信号。
当弱光照射到光阴极时,每个入射光子以一定的概率(即量子效率η)使光阴极发射一个电子。
这个光电子经倍增系统的倍增最后在阳极回路中形成一个电流脉冲,通过负载电阻形成一个电压脉冲,这个脉冲称为单光子脉冲,也称为光电子脉冲。
除光电子脉冲外,还有各倍增极(多个阳极)由于受热产生的热发射电子在阳极回路中形成的热发射噪声脉冲。
热电子受倍增的次数比光电子少,因而它在阳极上形成的脉冲幅度较低。
此外还有光阴极(一个)的热发射形成的脉冲。
噪声脉冲和光电子脉冲的幅度的分布如图4所示。
脉冲幅度较小的主要是热发射噪声信号,而光阴极发射的电子(包括光电子和热发射电子)形成的脉冲幅度较大,出现“单光电子峰”。
用脉冲幅度甄别器把幅度低于Vh的脉冲抑制掉。
只让幅度高于Vh的脉冲通过就能实现单光子计数。
图4光电倍增管输出脉冲分布
单光子计数器的框图见图5。
图5单光子计数器的框图
光子计数器中使用的光电倍增管其光谱响应应适合所用的工作波段:
暗电流(与无激光输入时对应的计数率即暗计数率相对应)要小,它决定管子的探测灵敏度,相应速度及光阴极稳定。
光电倍增管性能的好坏直接关系到光子计数器能否正常工作。
放大器的功能是把光电子脉冲和噪声脉冲线性放大,应有一定的增益,上升时间≤3ns,即放大器的通频带宽达100MHz;有较宽的线性动态范围及低噪声,经放大的脉冲信号送至脉冲幅度甄别器。
在脉冲幅度甄别器里设有一个连续可调的参考电压Vh(对应于后面的计算机数据采集处理系统的域值设置值)。
如图6所示,当输入脉冲高度低于Vh时,甄别器无输出。
只有高于Vh的脉冲,甄别器输出一个标准脉冲。
如果把甄别电平选在图2-4中的谷点对应的脉冲高度上(借助数据处理软件的域值电平窗口,可以正确选定域值电平,从而提高仪器所给出的图谱质量。
点击“菜单栏”中的“域值窗口”项,打开域值窗口,使仪器在“全黑”条件下(挡住光线)作出域值电平对仪器的本征噪声之间的关系曲线。
一般将阈值电平设置在噪声刚开始接近零点处,就能去掉大部分噪声脉冲而只有光电子脉冲通过,从而提高信噪比)。
脉冲幅度甄别器应甄别电平稳定;灵敏度高;死时间小、建立时间短、脉冲对分辨率小于10ns,以保证不漏计。
甄别器输出经过整形的脉冲。
计数器的作用在规定的测量时间间隔内将甄别器的输出脉冲累加计数。
在本仪器中此间隔时间与单色仪步进的时间间隔相同。
单色仪进一步,计数器向计算机送一次数,并将计数器清零后继续累加新的脉冲。
2.2.6陷波滤波器
陷波滤波器旨在减小仪器的杂散光提高仪器的检出精度,并且能将激发光源的强度大大降低(特别是做反射样品的拉曼光谱测量,反射光强时),有效的保护光电管。
LRS-III型配置的陷波滤波器中心波长为532nm(绿色激光),半宽度为20nm。
三.安装
3.1开箱
打开仪器的包装后,请对照装箱单对仪器的齐套性进行认真清点验收,如发现与装箱单不符或者仪器表面有明显的受损现象请立即与售方联系解决。
仪器的齐套性请参阅仪器的装箱单。
3.2安装场地
该仪器是实验用仪器。
为了提高仪器的工作质量和延长仪器的使用寿命,在选择仪器安装场地时应注意以下几点:
1.具备暗室条件。
2.环境温度15-28℃
3.净化湿度<65%
4.无强振动源、无强电磁场干扰。
5.室内保持清洁、无腐蚀性气体。
6.仪器应放置在坚固的平台上。
7.仪器放置处不可长时间受阳光照射。
8.室内应具稳压电源装置对仪器供电,装有地线,保证仪器接地良好。
3.3仪器调整
在本说明书的第2.2节仪器的结构中,分别已经阐述了仪器主要部件:
单色仪、光源、外光路、偏振器、单光子接收器等部件的结构原理。
这一节主要给操作者介绍拉曼谱仪的调整。
3.3.1光学原理图
图10原理图
3.3.2光源的调整
拉曼光谱仪的光源采用的是半导体激光器,波长为532nm,功率≥40mw。
3.3.2.1开机
开机前认真检查接线是否正确,参阅激光源电源面板图,按下列顺序操作
1、开关
2、开关锁
3、指示灯
4、输出
图11前面板
3.3.2.2开机步骤
1、检查电源前面板开关是否处于关闭状态,按下标记“0”为关闭状态。
2、检查锁开关是否处在关闭状态,锁开关逆时针转到垂直为关闭状态。
3、检查电源后面板输入电压值,按标明值插入供电电压插座。
4、稳流电源输出插头与激光器插头对接,对接要牢固(电源与激光器已调试)。
5、打开电源开关。
按下标记“-”为工作状态,红指示灯亮。
6、打开锁开关。
顺时针转到水平位“ON”为工作状态。
延时1秒钟指示灯亮。
7、使用后必须先关闭锁开关,逆时针转到垂直位。
8、再关闭电源总开关,按下标记“0”。
9、取下电源输入插头。
3.3.2.3外光路的调整
以上光学原理图中,其单色仪部分出厂时已由专业人员调整好,操作者不允许自行调整。
操作者只需熟悉外光路的调整,即可收到好的拉曼光谱图。
外光路包括聚光、集光、样品架、偏振等部件。
调整外光路前,请先检查一下外光路是否正常。
若正常立即可以测量。
其方法是:
在单色仪的入射狭缝处放一张白纸观察瑞利光的成象,即一绿光亮条纹是否清晰。
若清晰并也进入狭缝就不要调整。
若不正常,即可按下面的方法调整。
聚光部件的调整
聚光部件是为了增强样品上入射光的辐照功率。
本设备采用(图15中的序号17)聚光透镜2完成的,它使会聚光束的腰部正好位于试管中心,参阅旁图:
(因激光光源输出的激光束的发散角度不同,加之激光束本身很细,所以会聚光束的腰不易观察)
因为分析方法不同,本设备聚光部件有二组:
一为正入射法,二为背入射法。
A.正入射法的调整
图12正入射光学原理图
图13背入射光学原理图
1)、图14中的搬手(序号8)是专门用来转动转换镜组的。
当您面对仪器,打开外光路罩,观察搬手位置,若已位于正入射位置即不要调整;若不对需将搬手向里推到推不动为止,此时为正入射位置。
2)、让激光通过图14中的正入射反射镜(序号9)中心,将光向上反射并垂直入射到试管中心。
用眼睛观察激光束要与主机底面垂直。
如不垂直,先取出试管,而后观察激光是否通过聚光镜2(图15中的序号17)的中心。
若不是通过中心,请调整正入射反射镜架,该镜架为三维调整架。
操作者可以反复调整,直到满意为止,而后将试管装好。
此时,若光没有通过试管中心,也不与试管方向平行,此时千万别调正入射反射镜镜架。
因为此时的不平行是由于试管架引起的,试管架为四维调整架(图15的序号9)反复调整该架,使试管进入光路中心。
3)、观察激光束的最细部分是否位于试管中心(即光学中心)。
若不是在中心,请细调聚光镜2(图14中的序号17)的焦点,聚光镜2的调整是螺纹调整,上、下调整直到满意为止。
完成以上几步,正入射聚光部分调整完成。
B.背入射法的调整
1)、将图14(序号8)的搬手向仪器的正前方搬动直到搬不动为止。
此时,转换镜组(图14序号7)到位,将激光反射到背光路反射镜中心(图14序号1)。
调整“背光路反射镜的镜架”使绿激光垂直仪器底面并通过聚光镜3(图16序号1)的安装中心。
若不符合要求,背光路反射镜架为三维架,操作者可反复调整,以达要求。
2)、将图16中(序号2)的搬手2向下压,使图16中(序号3)的小反射镜到位(自动定位)。
此时观察光源的光是否进入中心。
若进入中心,此时可以将该反射镜轻轻旋转,使光源的光入射到样品上,并认真观察样品反射回的激光束是否与入射光重合。
若重合,调整结束。
参阅下图:
3)、“背入射小反射镜”平时做正入射实验时必须放置在光路外,以免影响能量。
图14外光路结构图一
1、光路反射镜
2、物镜筒
3、背光路小反射镜架
4、样品架
5、外光路罩
6、物镜2
7、转换镜组2
8、搬手
9、正入射反射镜
图15外光路结构图二
1、调节螺钉1;2、调节螺钉2;3、聚光镜1;4、螺钉1;5、凹波滤波片安装位置;6、调节螺钉3;7、螺钉2;8、物镜1;9、试管支架;10、调节螺钉4;11、物镜2;12、调节螺钉5;13、螺钉3;14、调节螺钉6;15、调节螺钉7;
16、波片;17、聚光镜2;18、背入射小反射镜;19、螺钉4;
图16外光路结构图三
1、聚光镜3;2、搬手2;3、背入射小反射镜;
集光部件的调整
集光部件是为了最有效的收集拉曼光。
该仪器采用一物镜组(图14中的序号2)及物镜2(图15中的序号11)来完成。
参阅下图:
1)、参阅图15,可以看到物镜组(图14中的序号2)的全部结构。
首先,拿一张白纸放在单色仪的入缝处,观察是否有绿色亮条纹象与狭缝平行。
若此时绿色亮条纹清晰,并进入狭缝,就不需再调整了。
若象清晰但未进入狭缝则可调整图15中的(序号1)的调节螺钉1,让象进入狭缝。
这里主要谈谈若象不清楚的调整方法,参阅图15。
用纸挡住图15中的(序号11)物镜2,将螺钉2(序号7)松开,前后调整物镜1(序号8),目测物镜右端距试管中心50mm左右,然后用螺钉2锁紧,再将螺钉1(序号4)松开。
前后调整聚光镜1(序号3),并在狭缝入口处放一张白纸,一边调整,一边观察象,直到象清晰为止。
2)、拉曼光谱的收集除了物镜组外,物镜2也起很大的作用,必须认真调整物镜2,使其收集的光进入单色仪,将挡住物镜2的纸取出,松动图15(序号13)螺钉3,前后推动物镜2,并观察入缝处的绿光象,移到象清晰后,将螺钉2锁紧。
但此时物镜2的象不一定与物镜1的象重合。
此时可调节图15中(序号15)调节螺钉7,使二个象重合。
然后观察该象是否进入单色仪的入缝。
若没有可以调节图15(序号1)调节螺钉1,让绿色的亮条纹进入入射狭缝。
3)、细调聚光镜2(图15中的序号17),调整要点参阅聚光部件的调整。
样品架的调整
前面分别介绍了光源、聚光、集光部件的调整方法。
平日实验请操作者按以上顺序操作,完成后请放置样品试管,放入后若未通过光学中心,请不要再调入射光镜架。
因为此时是因样品架放置不对引起的,所以只调样品支架,样品支架为四维调整架(图15中的序号9)。
反复调整该支架,使试管进入光路中心。
3.2.2.4开机
前面已经完成了外光路的调整,现在只须检查主机与计算机、单光子系统接线是否正确即可开机。
接线按下图接线
图17接线图
接线面板图如下:
图18接线面板图
开机
检查接线正确无误后,按顺序打开主机左面开关,计算机开关,启动软件后即可测量。
3.4应用程序的安装
(参见仪器使用说明书)
3.5驱动程序的安装
USB接口是计算机和仪器数据交换的通道,在使用应用程序之前要先安装USB接口的驱动程序。
安装步骤参见仪器使用说明书。
四.操作方法
软件安装后,从“开始”菜单执行“程序”组中的“光谱仪”组,执行“LRS-II型激光拉曼荧光光谱仪”项,即可启动LRS-II控制处理系统。
4.1工作界面介绍
进入系统后,首先弹出如图19的友好界面,等待用户单击鼠标或键盘上的任意键;当接收到鼠标、键盘事件或等待五秒钟后,马上显示工作界面,同时弹出一个对话框如图20,让用户确认当前的波长位置是否有效、是否重新初始化。
如果选择确定,则确认当前的波长位置,不再初始化;如果选择取消,则初始化,波长位置回到200nm处。
完成上面几步,就可以在LRS-II软件平台上工作了(工作界面如图21)
工作界面主要由菜单栏、主工具栏、辅工具栏、工作区、状态栏、参数设置区以及寄存器信息提示区等组成。
图21
4.1.1菜单栏
菜单栏中有“文件”、“信息/视图”、“工作”、“读取数据”、“数据图形处理”、“域值窗口”、“关于”等菜单项。
单击这些菜单项可弹出下拉菜单,利用这些菜单即可执行软件的大部分命令。
下面简单介绍菜单栏中各菜单的功能:
1.“文件”菜单(如图22)
新建清除当前实验的所有数据
打开打开一个已经存在的数据文件
保存把所选择的寄存器中的数据保存到文件中图22
打印设置设置打印机的属性及打印参数
打印预览显示打印时文件的外观
打印打印当前的谱线及数据
退出退出LRS-II控制处理系统
2.“信息/视图”菜单(如图23)
激发波长输入激光的波长
采集信息输入采集环境及其它信息图23
显示网格显示网格坐标
加强数据点方式对数据点进行加强显示
数据点方式只显示数据点
动态方式采集时动态调整纵坐标
3.“工作”菜单(如图24)
单程扫描从起始波长扫描到终止波长
重复扫描在起始波长和终止波长间重复扫描
定波长扫描定点扫描-在固定波长处以时间为横轴采集图24
停止停止扫描
波长检索检索到指定的波长
重新初始化光栅重新定位
4.“读取数据”菜单(如图25)
读取数据读取指定点的数据
扩展对波长和数值进行扩展
取消所有扩展取消本次实验的所有扩展
寻峰检索峰、谷的位置
显示根据设置显示谱线
刷新刷新屏幕
左右坐标交换在双坐标时,左右坐标交换
波长修正修正波长
5.“数据图形处理”菜单(如图26)
微分对设置的谱线进行微分
计算对设置的谱线进行计算
平滑平滑选定的谱线图25
谱线连接对选定的两条或三条谱线进行连接
改变数据间隔改变数据间隔
改变显示数值范围改变显示数值范围
修改信息修改数据的采集环境及其它信息
修改数据修改现有数据
改变寄存器颜色改变寄存器颜色
改变寄存器线型改变选定的寄存器的线型
清除数据清除选定的数据
6.“域值窗口”菜单
画出域值曲线
7.“关于”菜单
关于光谱仪显示版本信息 图26
4.1.2工具栏
软件提供了两个工具栏,每个工具栏由一组工具按钮组成,分别对应某些菜单项或菜单命令的功能,用户只需用鼠标左键单击按钮,即可执行相应的操作或功能。
4.1.3工作区
工作区是用户绘制、浏览、编辑谱线的区域。
工作区可同时显示多条谱线。
4.1.4状态栏
状态栏用于反映当前的工作状态。
另外,当定点设备指向某一菜单项或按钮时,会在状态栏显示相应的功能说明。
4.1.5参数设置区
参数设置区包含了四个标签:
“参数设置”、“高级”、“系统”、“数据”
参数设置设置工作方式、工作范围及工作状态
高级含四种设置:
是否使用滤光片、是否在特定波长换灯、补数方式、再次扫描设置
系统系统设置
数据显示选定的寄存器中的数据
4.1.6寄存器信息提示区
显示各寄存器的信息。
4.1.7寄存器选择及波长显示栏
选择当前寄存器,显示当前波长位置。
4.1.8快捷键
F1单程扫描
F2重复扫描
F3定波长扫描
Esc停止 图27
Ctrl+Q退出
按Alt键可激活菜单栏,再按菜单项中注明的字母可弹出相应的下拉菜单。
按菜单中选项旁注明的字母,可执行相应的操作或功能(与WINDOWS标准操作一致)。
4.2功能介绍
(参见仪器使用说明书)
五.实验内容
1.按照连接图连接好电缆;
2.放入待测样品CCL4;
3.打开激光器;
4.按照调节说明,调节外光路;
5.打开仪器的电源;
6.启动应用程序;
7.通过阈值窗口选择适当的阈值;
8.
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- 激光 荧光 光谱 实验