电磁场与电磁波第三版课后答案第3章解读优选.docx
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电磁场与电磁波第三版课后答案第3章解读优选
第三章习题解答
3.1真空中半径为a的一个球面,球的两极点处分别设置点电荷q和-q,试计算球赤道平面上电通密度的通量Φ(如题3.1图所示)。
解由点电荷q和-q共同产生的电通密度为
qR+R-
D=[3-3]=
4πRR
+-
q4π
{
err+ez(z-a)[r+(z-a)]
2
232
-
err+ez(z+a)[r+(z+a)]
2
232
Φ=
则球赤道平面上电通密度的通量
⎰DdS=⎰De
S
S
zz=0
dS=
]2πrdr=
q4π
a
题3.1图
⎰
[
02
(-a)(r+a)qa
a
212232
-
a(r+a)2
2
32
(r+a)
=0
-1)q=-0.293q
3.21911年卢瑟福在实验中使用的是半径为ra的球体原子模型,其球体内均匀分布有
总电荷量为-Ze的电子云,在球心有一正电荷Ze(Z是原子序数,e是质子电荷量),通Ze⎛1r⎫过实验得到球体内的电通量密度表达式为D0=er2-3⎪,试证明之。
4π⎝rra⎭
Ze
解位于球心的正电荷Ze球体内产生的电通量密度为D1=er2
4πr
Ze3Ze
=-原子内电子云的电荷体密度为ρ=-33
4πra4πra
电子云在原子内产生的电通量密度则为
D2=er
ρ4πr
4πr
32
=-er
Zer4πra
3
题3.3图(a)
Ze⎛1r⎫
故原子内总的电通量密度为D=D1+D2=er2-3⎪
4π⎝rra⎭
3
3.3电荷均匀分布于两圆柱面间的区域中,体密度为ρ0Cm,两
圆柱面半径分别为a和b,轴线相距为c(c 求空间各部分的电场。 解由于两圆柱面间的电荷不是轴对称分布,不能直接用高斯定律求解。 但可把半径为a的小圆柱面内看作同时具有体密度分别为±ρ0的两种电荷分布,这样在半径为b的整个圆柱体内具有体密度为ρ0的均匀电荷分布,而在半径为a的整个圆柱体内则具有体密度为 -ρ0的均匀电荷分布,如题3.3图(b)所示。 空间任一点的电场是这两种电荷所产生的电场 的叠加。 在r>b区域中,由高斯定律⎰EdS= S q ε0 22 ,可求得大、小圆柱中的正、负电荷在点PE1'=er' -πaρ02πε0r' 2 产生的电场分别为E1=er πbρ0 2πε0r 2 = ρ0br 2ε0r =- ρ0ar' 2 2ε0r' 2 = + 题3.3图(b) 点P处总的电场为E=E1+E1'= ρ 2ε0 ( brr - ar' 2r' ) 在ra区域中,同理可求得大、小圆柱中的正、负电荷在点P产生的电场分别为 E2=er πrρ 2πε0r = ρr 2ε0 '=er'E2 -πaρ2πε0r' =- ρar' 2ε0r' '=点P处总的电场为E=E2+E2 ρ0 2ε0 (r- ar'r' ) 在r' E3=er πrρ0 2πε0r = ρ0r 2ε0 '=er'E3 -πr'ρ02πε0r' =- ρ0r' 2ε0 '=点P处总的电场为E=E3+E3 ρ0 2ε0 (r-r')= ρ0 2ε0 c 3.4半径为a的球中充满密度ρ(r)的体电荷,已知电位移分布为 ⎧r3+Ar2 ⎪ Dr=⎨a5+Aa4 ⎪2⎩r (r≤a)(r≥a) 其中A为常数,试求电荷密度ρ(r)。 1 解: 由∇D=ρ,有ρ(r)=∇D=故在ra区域ρ(r)=ε0 1 d rdr (rDr) d rdr [r(r+Ar)]=ε0(5r+4Ar) 23 1d rdrr 3.5一个半径为a薄导体球壳内表面涂覆了一薄层绝缘膜,球内充满总电荷量为Q为 [r (a+Aa) 54 ]=0 4 的体电荷,球壳上又另充有电荷量Q。 已知球内部的电场为E=er(ra),设球内介质为 真空。 计算: (1)球内的电荷分布; (2)球壳外表面的电荷面密度。 解 (1)由高斯定律的微分形式可求得球内的电荷体密度为 ρ=ε0∇E=ε0[ 1dr dr (rE)]=ε0[ a 1drdr (r ra 44 )]=6ε0 ra 34 (2)球体内的总电量Q为Q= ⎰ρdτ=⎰6ε τ r 34 a 4πrdr=4πε0a 球内电荷不仅在球壳内表面上感应电荷-Q,而且在球壳外表面上还要感应电荷Q,所以球壳外表面上的总电荷为2Q,故球壳外表面上的电荷面密度为σ= 2Q4πa =2ε0 3.6两个无限长的同轴圆柱半径分别为r=a和r=b(b>a),圆柱表面分别带有密 度为σ1和σ2的面电荷。 (1)计算各处的电位移D0; (2)欲使r>b区域内D0=0,则σ1和σ2应具有什么关系?
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