最新经营流体力学辅导讲义.docx

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最新经营流体力学辅导讲义

流体力学辅导教案

课程名称：

流体力学

学时：

36（适用于土木、环境工程）

课件：

水力学，中国水利水电出版社，迟耀瑜，1999年12月版

参考书：

1.水力学，人民教育出版社，清华大学水力学教研组编，1981年7月版

2.水力学，高等教育出版社，成均科技大学水力学教研室编，1983年6月第二版

水力学是一门技术基础课，也是水利工程、土木工程、环境工程、交通工程、建筑施工等专业的必修课程。

学习水力学课程必须具备物理学、理论力学和材料力学等基础知识。

通过本课程的学习，要求能掌握液体平衡和液体运动的基本概念、基本理论和分析方法，能正确区分不同水流的运动状态和特点，掌握水流运动的基本规律，能解决实际工程中有关管流和明渠流的常见水力学问题，为今后学习专业课程、从事专业技术工作打下良好的基础。

第一章绪论

《绪论》部分授课学时为2个学时。

基本要求：

①正确理解液体的五种主要物理性质，重点掌握粘滞性的有关概念。

②弄清连续介质和理想流体的概念，了解作用于流体上的力的分类及其各种力的含义。

基本概念：

⑴连续介质⑵液体密度⑶液体容重⑷液体的粘滞性、运动粘度、动力粘度⑸液体的压缩性、体积压缩系数、弹性系数⑹液体的膨胀性、体积膨胀系数⑺表面张力、毛细现象⑻理想液体（非粘性液体）⑼实际液体（粘性液体）⑽表面力、压应力（压强）⑾质量力（体积力）、单位质量力

重点掌握：

⒈连续介质的概念⒉液体的粘滞性⒊液体的压缩性、液体的膨胀性概念⒋表面力、质量力（体积力）、单位质量力的概念

基本内容：

水力学是研究液体的力学性质的一门科学。

水力学的任务是研究液体的平衡和机械运动的规律及其实际应用。

水力学是力学的一个分支，水力学符合力学三大定律，即质量守恒定律、动量守恒定律和能量守恒定律。

从学科的角度来看，水力学是介乎基础科学和工程技术之间的一门技术科学。

一方面根据基础科学中的普遍规律，结合水流特点，建立理论基础，同时又紧密联系工程实践，发展学科内容。

水静力学、水动力学

水力学所研究的基本规律，有两大主要组成部分。

一是关于液体平衡的规律，它研究液体处于静止（或相对平衡）状态时，作用于液体上的种种力之间的关系，这一部分称为水静力学；二是关于运动的规律，它研究液体于运动状态时，作用于液体上的力与运动要素之间的关系，以及液体的运动特性与能量转换等等，这一部分称为水动力学。

研究对象

自然界的物质一般有三种存于形式，即固体、液体和气体。

液体和气体统称为流体。

固体由于其分子间距离很小，内聚力很大，所以它能保持固定的形状和体积。

它能承受一定数量的拉力、压力和剪切力。

而流体则不同，由于其分子间距离较大，内聚力很小，它几乎不能承受拉力，抵抗拉伸变形；于微小剪切力作用下，流体很容易发生变形或流动，所以流体不能保持固定的形状。

液体与气体两者相比，液体分子内聚力却又比气体大得多，因为液体分子间距离较小，密度较大，所以液体虽然不能保持固定的形状，但能保持比较固定的体积。

一个盛有液体的容器，若其容积大于液体的体积时，液体就不会充满整个容器，而具有自由表面。

气体不仅没有固定的形状，也没有固定的体积，极易膨胀和压缩，它可以任意扩散直到充满其所占据的有限空间。

而液体的压缩性很小。

气体和液体的主要区别就是它们的可压缩程度不同，但当气流速度远比音速为小的时候，于运动过程中其密度变化很小，气体也可视为不可压缩，此时水力学的基本原理也同样可适用于气流。

水力学虽以水为主要研究对象，但其基本原理同样适用于一般常见的液体和可以忽略压缩性影响的气体。

水力学的基本内容不但于水利建设方面有着广泛的应用，且且于许多国民经济部门，如城市建设及环境保护、机械制造、石油开采和输送、金属冶炼和化学工业等也均需要应用水力学知识。

第一节液体基本特征及连续介质

液体基本特征

液体与固体的差异是几乎不能承受拉力，抵抗拉伸变形；于微小剪切力作用下，液体很容易发生变形或流动，或者说，静止液体不能抵抗剪切应力。

所以液体不能保持固定的形状且具有流动性；液体能保持比较固定的体积且具有自由表面；液体的压缩性很小。

连续介质

液体的真实结构是由彼此之间有空隙且于进行复杂的运动的大量液体分子所组成的聚集态。

由于水力学的任务且不是研究液体分子的运动，而是研究整个液流的宏观机械运动，因此于水力学中引入了连续介质的假定，即认为液体是由连续的液体质点所组成，这些液体质点完全充满所占空间，没有空隙存于，其物理性质和运动要素均是连续分布的。

引入连续介质假定有两个目的：

①能摆脱复杂的分子运动，而着眼于实际所关心的宏观机械运动，②能充分利用连续函数这一数学工具，对液体的运动规律进行理论分析。

工程上所研究的液体尺度远比液体的分子尺度大得多，这一假设对大多数液流的情况是适用的。

必须指出，当所研究的液体尺度接近分子尺度时，如很稀薄的气体，连续介质的假设便不能适用。

第二节液体主要物理性质

惯性

惯性

惯性就是物体所具有的反抗改变原有运动情况的物理性质。

液体同其他物体一样，也具有惯性。

惯性的大小用质量来度量。

当液体受外力作用使运动状态发生改变时，由于液体的惯性引起对外界抵抗的反作用力称为惯性力。

设物体的质量为Ｍ，加速度为a，则惯性力为Ｆ＝－Ｍa式中负号表示惯性力的方向与物体的加速度方向相反。

密度

密度是指单位体积的液体所含有的质量。

液体的密度常以符号ρ表示，若一均质液体质量为Ｍ，体积为Ｖ，则ρ＝Ｍ／Ｖ当液体为非均质时，则某点密度

密度随温度和压强而变化，但于常温常压范围内变化不大。

万有引力特性

液体于地球引力场内受到引力作用，其重力Ｇ为：

Ｇ＝Ｍg

式中，g为重力加速度，其值取9.80m/s2。

容重：

单位体积的液重叫容重，以γ表示。

γ＝Ｇ／Ｖ＝ρg

工程上常采用水的容重γ＝9.80kN/m3、水银容重γm=133.3kN/m3为其计算代表值。

粘滞性

粘滞性

我们知道，液体于静止时，不能承受剪切应力，一旦液体受到切力作用时，会不断发生切向变形而流动，此时液体会显示出抵抗切向变形的能力，也就是液体处于运动状态时，液体质点间存于着相对运动，则质点间就会产生内摩擦切应力与作用切力相抗衡，这一性质称为液体的粘滞性。

此内摩擦力又称为液体的粘滞力

粘滞性主要来自液体分子间的内聚力，是质点间的一种内于联系，粘滞力阻滞质点间的相对位移，且使其流速分布具有连续性。

且且液体于流动时，必须不断克服其内摩擦切应力而消耗自身的机械能，这一现象是水力学研究的重点。

粘滞性大小因液体而异，水的粘滞性远小于甘油。

动力粘度

表示粘滞性大小的物理量，用动力粘度μ表示，单位为牛顿·秒/m２（Ｎ·s/m2）。

又N/m2称为帕斯卡，简称“帕”，以“Pa”表示，则Ｎ·s/m2亦可写作Pa·s，称为帕斯卡·秒或帕·秒。

运动粘度

水力学中通常以运动粘度ν来表示液体的粘滞性大小，它与μ的关系为：

ν＝μ/ρ

式中ρ为液体的密度。

ν的单位为m2/s，它是运动量纲，故称运动粘度。

又0.0001m2/s=1cm2/s，称作1“斯托克斯”。

水的粘度随温度而变化，温度上升其粘度减小。

压缩性与膨胀性

压缩性

液体的体积因压强的变化而改变，称为压缩性。

液体压缩性的大小可用体积压缩系数βp或弹性系数k来表示，其定义为：

或

式中，dp为压强增量，dV/V为液体体积变化率，式中负号是为了使βp为正值而加。

100C时，水的βp=4.76×10-10m2/N，即每增加一个大气压强其体积压缩率dV/V≈1/20000，这一数值很小，故一般情况下可以不考虑水的压缩性。

膨胀性

液体的体积因温度的变化而改变，称为膨胀性。

液体的膨胀性可用体积膨胀系数βt来表示：

式中dT为温度增量。

于200C常温下，水的βt=150×10-6（1/0C），故通常亦不考虑其膨胀性。

于供热系统中，因水温变幅较大，如水于800C和1000C时与40C相比，其密度（体积）的变化率-Δρ/ρ（=ΔV/V）分别为2.82%和4.16%，为防止胀裂容器或管道，应给膨胀水体以出路。

液体表面特性

液体与气体间的分界面，即液体的自由液面，其表面特性于某些情况下应予考虑。

表面张力

自由液面附近的液体受到来自气体和液体内部的引力，但液体一侧的引力较大，于引力差作用下，自由液面的液体呈现出收缩和承受张力的性质，即具有表面张力特性。

也就是说，由于受内、外两侧分子引力不平衡，使自由液面上液体分子受有极其微小的拉力。

表面张力只存于于液体的自由表面，液体内部且不存于。

表面张力以表面张力系数σ表示，是指于自由面单位长度上所受拉力的数值，单位为N/m，其值与液体种类及温度有关。

毛细现象

液体与气体、固体交界处，于液体的附着力、内聚力和表面张力作用下，液体自由表面可以沿固体壁面上升或下降，呈现凹（凸）液面，由于这一现象于毛细管中特别明显，称毛细现象。

下面给出200C时水和水银于洁净玻璃毛管中的毛细管高度近似计算公式：

水h=29.8/d（mm）

水银hm=－10.15/d（mm）

式中d为毛管内径，以mm计。

对水和水银来说，当d>20mm和d>15mm时，其毛细管高度可以忽略不计。

汽化性

汽化：

液态转化为汽态称为汽化。

蒸发：

汽化于液体表面上发生时称为蒸发。

沸腾：

汽化于液体内部发生时称为沸腾。

沸腾时，液体内部产生许多小汽泡，从而破坏了液体的连续性。

沸腾时的温度称为沸点，此时蒸汽压强称为饱和蒸汽压，以pv表示。

水于沸点100０C时的饱和蒸气压为1个大气压，饱和蒸气压越低，水的沸点越低。

空化：

水力学称沸点低于1000C时的沸腾为空化。

空穴：

运动液体各点压强不同，有的部位压强可能大大低于大气压强，因而会于常温下发生空化。

空化处发生大量气体（或蒸汽）空泡，这一现象称为空穴。

所以空穴发生于水流低压区。

空蚀现象：

于发生空穴处的下游高压区，往往因空泡的溃灭引起过流壁面的剥蚀破坏，即所谓空蚀现象。

工程中均需采取各种措施来避免这一现象或破坏的发生。

第三节非粘性液体

于研究液体运动规律时，一般仅须考虑其惯性、万有引力特性和粘滞性。

但由于粘滞性所产生的内摩擦切应力，使水流受力变得复杂，许多情况下难以进行理论上的分析研究和求解，为此引入非粘性液体或理想液体的概念。

非粘性液体（理想液体）

非粘性液体是没有粘滞性的液体，但它仍保留使液体流速具有连续分布的性质。

粘性液体（实际液体）

相对地，称具有粘滞性的液体为粘性液体或实际液体。

第四节作用于液体上的力

作用于液体上的力很多，按性质可分为重力、惯性力、弹性力、内摩擦力以及表面张力等。

它们分别对液体运动规律有着不同的影响。

这些力按其作用方式分为表面力和质量力两类。

一．表面力

表面力：

表面力连续作用于液体的表面，表面力又可分解成垂直和平行于作用面的压力和切力。

表面力如边界对液体的反作用力，再如液体质点之间的作用力于作用面上的表现。

压强：

单位面积上的压力称为压强，又称为压应力。

以p表示。

切应力：

单位面积上的切力称为切应力。

以τ表示。

下面给出它们的定义，如图所示液体平面Ａ上作用着连续分布的压力，于Ａ上任取一微小面积ΔA，其上压力的合力为ΔP，则某点压强的定义为：

若用作用面上总压力比上作用面积，则为作用面上的平均压强p＝P／A

同理某点切应力的定义为：

作用面A上的平均切应力τ＝T/A

二．质量力

质量力（体积力）

质量力连续作用于液体质点上，其值与液体的质量成正比，对均质液体其质量力与体积成正比，故又称为体积力。

设某液体的质量为Ｍ、质量力为Ｆ，则单位质量力f为：

f＝F／M（m/s2）

f的矢量式为：

f＝Xi+Yj+Zk

式中，Ｘ、Ｙ、Ｚ为单位质量力于坐标x、y、z上的投影。

其单位为m/s2与加速度单位相同。

第二章水静力学

《水静力学》授课学时为4个学时。

其中第一至第四节为2个学时，第六、第七节为2个学时，第五节、第八节不作要求。

实验学时为2个学时，实验内容为静水压强实验。

基本要求：

①了解静水压强特性，等压面，绝对压强与相对压强，水头与单位势能等基本概念。

了解压强测量的基本方法和压强的各种表示方法。

②会使用重力作用下流体静压强的基本公式求解任意点的流体静压强。

③能正确绘制静水压强分布图和压力体图，能利用该图或基本公式求解作用于平面上和曲面上的静水总压力的大小，方向及其作用点。

基本概念：

⑴静水压强的特性⑵等压面⑶势函数、等势面⑷绝对压强⑸相对压强⑹真空压强、真空度⑺压力中心⑻压力体

重点掌握：

⒈静水压强的计算，静水压强分布图⒉绝对压强、相对压强及真空压强的关系⒊用等压面的概念计算压强或压强差⒋平面静水总压力的计算（包括任意形状的平面用公式计算及矩形平面用图解法计算）⒌压力体的概念及曲面静水总压力的计算

详细内容：

水静力学的定义：

研究液体于静止状态下的力学规律及其应用。

静止液体的特点：

静止液体不能承受切力，其质点间没有相对位移，故不显示粘滞性，也不存于切应力。

仅有压强与外力相平衡。

因此，于研究水静力学问题时，理想液体与实际液体均是一样的。

第一节静水压强的特性

静止液体质点间相互作用着垂直且指向作用面的静水压强，且某点的压强值与方向无关。

即：

①静水压强方向垂直且指向作用面，②压强值与方向无关。

于静止液体中M点附近取微分四面体为脱离体，为方便起见，可取成如图形式，即三个正交面与坐标面平行，棱长分别为dx、dy、dz，ABC为任意方向倾斜面，其面积为dAn，其外法线n的方向余弦cos（n,x）、cos（n,y）、cos（n,z）。

微分四面体MABC上受力包括表面力和质量力，其表面上的压强各为px、py、pz、pn，表面力为

Px=1/2·dydz·px，……Pn=pndAn

Pn于x轴向的分量

Pnx=Pncos（n,x）=pndAn·cos（n,x）=1/2·dydz·pn

微分体的质量力为F，于x、y、z轴上的投影分量为Fx、Fy、Fz，则

Fx=ρdV·X=1/6·ρX·dxdydz

由x方向平衡条件

Px－Pnx＋Fx＝0

即1/2·pxdydz－1/2·pndydz＋1/6·ρdxdydz·X＝0

当dx、dy、dz→０时，忽略高阶微量，有px＝pn。

同理：

py＝pn，pz＝pn

此即表明，当四面体无限缩小至一点时，各方向的静水压强均相等。

第二节静止液体平衡微分方程式

一．静止液体平衡微分方程式

于静止液体中任取一微分正六面体，由x、y、z方向的平衡得

二．等压面

等压面：

液体中各点压强相等的面为等压面。

如自由液面和不同液体的分界面等皆为等压面。

等压面具有下列性质：

1．等压面亦为等势面。

2．等压面上各点质量力与等压面垂直正交。

第三节重力作用下静水压强基本方程式

当液体为绝对静止时，其质量力仅为重力，这是工程中最常见的情况。

其静水压强基本方程式如下：

式中p0为表面压强；h为某点于液面下淹没深度，简称水深。

该式表明，静止液体某点压强为表面压强与该点之上液柱重量之和。

由基本方程式还可得出以下几点结论：

1.表面压强变化Δp0时，液体各点压强均相应变化Δp0值，这一规律叫作帕斯卡原理。

2.式中p0及γ皆为常数，故p与水深h成线性关系。

3.等压面为水平面。

4.两点间压强差等于两点间垂直液柱重量，即：

p1-p2=γ（h1-h2）=γΔh

应当指出，于应用上述规律时，液体应满足均质和连续条件。

另外，如液体表面为自由液面时，p0往往等于大气压强pa，一个工程大气压强pa等于98.0kN/m2。

第四节绝对压强、相对压强、真空压强及其量测

一．绝对压强、相对压强、真空压强

绝对压强某点实际压强叫作绝对压强。

以pabs表示，即pabs＝p0+γh0

相对压强某点绝对压强pabs>pa时，则定义该点的相对压强pr：

pr=pabs-pa

当pabs中pa=p0时，pr=γh。

真空压强某点绝对压强pabs

pv=pa-pabs

工程上常称pv为真空或负压，亦常用真空度hv来表示某点真空压强的大小。

hv=pv/γm（液柱）式中γ为液体的容重。

当pabs=0时，pv具有最大值，其最大真空度

hvmax=pa/γ=10m（水柱）。

二．压强的测量

1.测压管

当某点pabs>pa时，可用一上端开口，下端与液体相通的竖直玻璃管测量压强，如图。

该管称为测压管。

于测压管内液体静止后，可量出测压管内水柱高度hA，则Ａ点压强：

pAabs=pa+γhA及pAr=γhA

此方法只适用于Ａ点压强不太大的情况。

2.Ｕ形测压计

当某点压强较大或出现真空时，可以用Ｕ形测压计测其压强。

3.Ｕ形差压计

如需测两点间的压强差值，可用Ｕ形差压计来量测。

第五节液体相对静止

不作要求

第六节平面静水总压力

挡水建筑物于计算其稳定和强度及水工闸门启闭力时，需考虑作用于受压面上的静水总压力，该力具有大小、方向和作用点三要素。

于计算静水总压力时，又将其分为平面和曲面两种情况。

本节介绍平面静水总压力。

1.平面静水总压力

1.静水总压力Ｐ的大小和方向

设任意形状的平面A承受水压力，该平面与水平面夹角为α，为方便起见，选A平面的延展面与水面交线OE为x轴，A平面上与OE垂直的OF为y轴，为了计算P的大小，将面积A分为无限多个微小面积dA。

对任意dAi，设其形心处水深为hi，则dAi上静水总压力为dPi=γhidAi，由于平面上dPi各皆垂直于作用面，作用面为平面，故各dPi为平行力系，可用积分法求作用面的合力P

又hi=yisinα，则

此积分∫Ay·dA于理论力学中学过，为面积A对OX轴的面积矩。

由理论力学知，∫Ay·dA＝ycA，即面积A对x轴的面积矩等于面积A的形心距x轴的距离与面积的乘积。

则

P=γsinαycA=γhcA或P=pcA

由此可知，静水总压力Ｐ的大小为受压面形心处的静水压强pc与受压面积A之乘积。

方向必然与受压平面垂直正交。

形心点压强，可理解为整个平面的平均静水压强。

这样，P的大小、方向已确定，下面继续推求P的作用点。

2.静水总压力的压力中心

静水总压力的作用点，于水力学中称为压力中心。

推导如下，由力矩原理知，合力对任一轴的等于各分力对该轴力矩的代数和。

按此原理，取合力P对x轴的力矩可求出作用点距x轴的距离，即压力中心的y坐标值yD，对y轴取矩，得压力中心的xD。

先对x轴：

那么合力P对x轴的力矩应等于各微分面积上的压力γhidAi对x轴的力矩和。

由理论力学，分子∫Ayi2dAi为平面A对x轴的惯性矩，以Ix表示。

根据移轴关系，有Ix=Ixc+yc2A，其中Ixc为面积A对通过其形心且与x轴平行的轴（叫形心轴）的惯性矩。

代入上式则

压力中心处水深hD＝yDsinα

由此可以看出，压力中心Ｄ位于形心Ｃ的下方。

这是因压强上小下大分布不均所造成的。

由于工程上受压平面一般均为对称图形，静水压强分布沿纵向对称轴左右对称，故D点必落于纵向对称轴上，无须计算压力中心的xD值。

表2－1为常见受压平面图形。

2.矩形平面静水总压力的图解法

由于矩形平面的形状规则，于水工一最为常见。

计算矩形平面上所受的静水总压力较方便的方法是利用静水压强分布图。

1.压强呈三角形分布情况

当矩形受压平面上端与水面接触时，其静水压强呈三角形分布，推导如下：

设矩形宽度为b，长度为L，于矩形平面上任取一水平微分面积dAi=bdLi（微分条），其上静水总压力为dPi=γhidAi，对其进行积分，有

式中，Ωx为三角形压强分布图面积，也为单位宽度上的静水总压力。

总压力P的作用线通过压强分布图的形心。

由上式可知，静水总压力P为三角形压强分布图面积Ωx与矩形宽度b乘积。

即P=1/2·γbHL，压力中心为2L/3处（从上端量起），如矩形受压平面为铅垂时，Ｌ＝Ｈ，则P=γbH2/2及yD=2H/3

2.压强呈梯形分布情况

当矩形受压平面的压强呈梯形分布时，如图2－13，据上述概念可以求出Ｐ值和压力中心位置：

其结论依然成立。

即静水总压力大小为压强分布图的面积Ωx与矩形宽度b乘积。

P=bΩx＝γ（h1+h2）Lb，其作用线通过面积图的形心。

第一节二向曲面静水总压力

工程上，受压曲面多为二向曲面，如弧形闸门或圆形容器等，本节仅介绍二向曲面静水总压力的计算方法。

如图为一宽度b的弧形闸门ＡB及其压强分布图。

由于曲面上压强互不平行，故不能像平面问题直接积分求解，通常的做法是于曲面上取微分面积dA，于其上作用有dP＝γhdA，方向垂直dA面，对dP的投影进行积分，即可求出Ｐ的投影分力Px、Pz，然后合成。

推导如下，dP＝γhdA其x轴方向（即水平方向）和y轴方向（即垂直方向）的投影分量为

dPx＝γhdA·cosθ＝γhdAxdPz＝γhdA·sinθ＝γhdAz

dPx、dPz为平行力系，可积分求合力：

水平分力：

由上式可知，此积分意义为垂直矩形受压面Ax的静水总压力，即：

Px=γhcAx或Px=bΩx（Ωx为垂直面Ax上的压强分布图面积）

垂直分力：

或Pz=γVz

可见于水平方向的分量Ｐx，其计算方法同前面的矩形平面，垂直方向分量Ｐz可用压力体求解。

Vz=bΩz称为压力体，它是由二向曲面周边向上作铅垂面，与自由液面或其延长面所围成的体积。

Ｐz等于压力体内液体的重量，其作用线通过压力体内液体的重心，对均质液体则通过其形心Ｃ。

Ｐz的计算关键是如何确定压力体的面积Ωz。

关于Ｐz的方向，由图可知，当压力体内无水（或压强与压力体于曲面AB两侧），称为正压力体，Ｐz方向向上；反之，称为负压力体，Ｐz向下。

上述结论应与曲面上压强方向相联系来理解。

由Ｐx和Ｐz可以求出二向曲面静水总压力Ｐ的大小和方向：

方向

式中α为P与水平线的夹角。

压力中心Ｄ点位置，可以通过Ｐx、Ｐz矢量合成求出Ｐ的作用线，该线与二向曲面的交点即为压力中心Ｄ。

第三章水动力学理论基础

《水动力学理论基础》授课学时为6个学时，其中第一、二、三节为2个学时，第四、六、七节为2个学时，第八、九节为2个学时，第五节和第十节不作要求。

实验学时为2个学时，实验内容为水流能量转换试验。

基本要求：

①理解描述流体运动的两种方法，流线和迹线的概念，掌握恒定流与非恒定流、均匀流与非均匀流、渐变流与急变流的定义及其区别。

②熟练掌握连续方程，能量方程，动量方程的基本形式，物理意义和应用条件，能单独或联立上述方程分析和解决具体的流体力学问题。

基本概念：

⑴拉格朗日法⑵欧拉法⑶时变加速度⑷位移加速度⑸恒定流、非恒定流⑹一元、二元、三元流⑺有压流、无压流、射流⑻流线⑼迹线⑽流管⑾元流⑿总流⒀过水断面⒁湿周水力半径⒂流量⒃断面平均流速⒄均匀流、非均匀流⒅渐变流⒆急变流⒇位置水头、压力水头、流速水头、测压管水头、总水头、水头损失（21）水力坡度

重点掌握：

⒈欧拉法描述水流运动的思想，流线的概念⒉恒定与非恒定流，均匀与非均匀流，有压流与无压流的概念⒊熟练掌握恒定总流的三大方程式（质量、能量、动量），特别是能量方程式，是水流的能量守恒方程式，要彻底理解方程式中各项的水力学意义，即各种水头的水力学意义。

详细内容：

液体流动时质点间发生位移、液体变形，于克服内摩擦力的同时消耗自身的机械能。

动水压强的性质和分布规律也与静水不同，就性质而言，动水压强的大小和方向有关，为简化和实用起见，水力学采用了平均值的概念，即以三个坐标方向压强的平均值作为该点动水压强，因此动水压强又与方向无关而具标量性质。

水动力学理论是研究液体运动要素之间的内于联系及其随时空变化的规律。

第二节研究液体运动的两种方法

研究方法对液体运动规律的研究，是十分重要的。

目前有两种研究方法，即拉格朗日法和欧拉法。

拉格朗日法

拉格朗日法是从研究每个液体质点运动规律出发，而获得液流总体的运动规律，此法