l.<⅛50ie∙OOl1.8225®QH
1C9H5<∙Λ1
156E«H
1.M3WCSWl
13112<∙%W1
1X63*r∙Λ>i
1a55⅛e*∞ι9・2775e*∞X999沁心?
e?
212«<03―处®3
2.60βre∙CD∂
•H:
-•
S.≡O⅛5t-□Ol
径向磯场分布
2)画出主模(TEll模)的纵向电磁场分布;
510(mm)
纵向电场分布
HΓU1
67θt∙^θθi⅜≡3e*eaιβ22se∙eaι州“如566S<4β81-33Cs*C01JlI・e∙VO1189(H砒bless灵丄31277tf∙^∂J釣93∙-eaa7^iΓr√!
Λ?
16M⅛f∙^aj
6∂B6eKr∞33HSe-βaι
纵向磁场分布
3)画出色散特性曲线(相位常数-频率曲线)。
5.2圆波导的横截面尺寸变化对场分布和传播特性的彫响(TEll)
IoOOM
M)OBe—
IObO
2000
4∙2皿半径的传播特性
XYPIot2HFSSD∙F▲
4∙8≡半径的传播待性
町看出,随着波导半径的增人,极限频率会减小。
即圆波导半径越人,传输的范国越人。
■?
.⅜19⅜e*0θ3I6.957Ue∙CU3IOWx∙wnI6.C313e∙≡3
S.S68-C∙EB3
5.lβM<∙W31UHE・M3
IW179^e*∞3
3.^,lβ∙e∙∞3I>ax∙nnImx∙αnIZ.3282βfCB3I1.8SS3etn3
1.∙β2M∙W5
Q3θ52c*∞2
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1.^H2⅜β*θθl
1.155IO∙OJl
1.e093f*Ml9.8272et∞n
8.9515e∙∞O8∙Θ959β∙∞θ72305θ∙CWD$.那6o∙θ005.⅜998e*∞8M.6ISIetBBO
9.JS77etno
2.Qβ∑ec*∞O2.O3Ghef∞O
1.i7∂M∙eθB&β5]2e∙∞l
4.Smm径向磁场分布
町看出,随着波导半径的增人,场分布并无太人变化・
5.3圆波导的填充介质变化对场分布和传播特性的%响(TEll)
6.小8”凶3
6.03∙*3efaa3
S.G327e*∞3
S2112cr*∞⅞
S8296e∙∞⅞«∙r・;■∙∙s
9.62W∙∙W3
.・
2.821Be*∞3
2.⅜2B)∙tfl≡B
201876⅛∞⅞
1.G172eta33
1.2t5U∙θθ9
8.lMeT∙⅛N2
4J252∙∙Θ02
1PggMM
LΠ∙∣d(τ.per-∙
e.⅝¼5‰∙ms23*沁4$5.C327β<⅛O3S.2312««CO3∙<,e296r*α∣3
SCqO9Sad493.β2M9∙2.lIZOXGn
2・©18Te∙OT3I.6i72e^en3
1.^156^4003¢.1U07∈4002M.1252«<»2l.W‰<βl
1020Cmm)
"Air"介质电场分布
HFIeItllAePeren
1.⅜7^<¼JU11.38B9e*O31l.Z95,∙e∙1.1123ef<βl
1.02Oee*0)19
Θ.>77∙∙∙HM>7*β2ie>O205.⅛M6εe∙ocυ3.»OX*ttHXW
H.∏61r∙CKl332θεe*(KO2∙血
1
1O5*6<∙OCO
I.39^-β31
HF∣∙lcllA-p<ιr.π
1.⅜7B5e∙O0∣
1
1.2^5⅝fi^eθi:
∙w・I1.1123∙*∞1IOZCCe*∞1
9.
Z3Z7z^XXB.)77IIe«o»T.⅜6Zlr*GH)$5Mβεe*β¾s.αez磁⅜.neι∙∙0Λ39∈eer∙O3C
2.B85SC∙6∞
1.∙7U"∙UΛJ18仙・51W⅝^e-∞1
"A辻〃介质磁场分布
H.2219c<β^3・SSBZe∙CC33・3说心3
芟加∙0Θ3
3.X"Z6Q3z.
Z.C5**e∙ΛD
2.9762c∙C092・H2Ge<»Sι.e÷‰∙ee3
1.MS3e∙^6
I.
1.0573<∙OT37.8082■・90"CG)2
2.(692rXM23.25‰∙∞3
3.9S82e∙∞3
3.69¼Getee3
3.⅜9ΘM*e03B1I72∙4Q0⅝
2.9θ3Se∙8632・639Se*θθ3
2.
>MZ∙∙M>
JLlZCc*∞7
1.8M89etafi3i.SBS3e∙εc3
•∙∙∙t.fi57;»∙W5?
.9M25"0Θ2
5.ΛJS⅛e*UJ2
2.6S92e∙raz
3Γ545etFCΠ
zzArlon25FR(tm)"介质电场分布
2・l⅛76c∙^∩l
2.Θlfβe<91ι.ee2He∙eoι
1.T>^7c*Wlι.6i?
l.∙∙9⅜3e∙CBll.S19e¼3011.2IgqH
1.OaCeCYeI9∙SMΘ5e*e∞8・^1M1C∙OWe.的?
⅛S5
5.%i7e-S3li∙4*7WZ.W⅛><2.S692e-C0i
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r.rt
2lM7e∙¼½∣l2.OlS2e*∞l
IBezaIe*∞1
1.7⅜97∙*∞i
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l.⅜6¼5e*β31
1.Λl⅛eMJUl
1?
19?
e»O01
1O86fr∙∞l
9.5M0=e*β^
B.
e.W7¾∙∙UΛ
55βl7r∙β3O⅜.23S5e*βM
2.V93e*αeu,m<∣∙αx⅞
>.56α2β-∞ι
"Air〃介质下和"Arion25FR(tm)ZZ介质下的场分布有很大的不同,在后者中,波导
町“容纳"的相同的电磁场数量更篡,由图可以看出,且当介质的介电常数增人时,极
限频率会降低。
5.4圆波导TEU模和TMOIft差别
曲♦期孑
1OOβ<√.Ml
3ii0;e»a?
Z
1U∙∙Λ,1
I・•'I
・・'∙..∙∙I
3∙-249**a3Λ
4
i82^∙β∙W5
∙2"∙∙∣W3
5.Z31'β∙∞Λ
S∈327*∙∙^.B3S∙∙Λ3I
EFleIIlL∙,jer.n
・
0
W
20(HWn)
LΠ∙∣∣l[τ.per-∙
e.⅝¼5‰∙ms23*沁4$5.ω27e<⅛OSS.2312««CO31,BZ96r*α∣3<4・■细CqO9Sad49
3.β2M‰<∙M$・22如&$Z.GZlOe∙OTO
Z.⅝ZO>e∙CO32・©18Te∙OT31.6177«*0131・“5徒的Og¢.1U07∈4O02M.1252«<»21.W‰AΛ1
TCn电场分布
1O8*7e∙α3∙ι
10U5e*∞49∙"m∙69
8Si01e∙e∂3
8132β∙∙β33
7.⅜^5a∣e・83
G.77Ble∙∞3OIeMe∙∞)
5⅜^15e∙∞3
J7M½β*∞9
5.03旳"39、wιe<∙2O3T0e∙β33
1.lS17e∙∞3
6.∣2Wβ∙W2
5∏5LM∙1dlV.Rer-M
1OitSr-XiH9∙Wc330.ClOle-Λ√G13iS<∙000
7MS5⅜r<1>3
6.7TB1C∙CC3
6Igkqg
5S215<∙C3
M7⅜e√e∙C08
MΘ58⅜e∙OOS9∙991•缸33
2"5032.O37O<∙C023*心;
50VOCKlO3
IUI电场分布
⅜7^<¼½∙1>eB9e*αaι2¾,∙e∙αjι
1123tfO31血"•他1
>77W^62ir>O20⅛M6Ce∙H61t∙CKlOW^e*0»⅞701tf.HF∣∙lcllA-p<ιr.π
1.⅜7B5e∙O0∣
:
L"Jι.^5⅝fi^eoι:
•、…・1
1.
H23∙*∞1IOZCCe*∞19.Z9Z7e*CCCB.)77lιe∙αwT.⅜6Zlr*G0O$5M6εe*β^s.aez磁⅜.71βl∙∙0Λ39∞8∙∙O3C
2.B85SC∙Θ∞1.∙7U"∙UΛJ18仙・51W⅝^e-∞1
磁场分布
HΓUld(A.per.a
l,∙979β*eθi丄.77≡ae*aat1(GOTe«QO11.5M2Z∙4βei
1.⅜296β^∞l1.3a59tAfdll.ieβlM<∞l1e679e*θai9.M929e*aaa8.Se^2β4β(W7.I21M4MB
3.>M7c∙KJTOM.7499e*C∞
2.I7l⅛β4a∞1.1927∙>^∞8.9299e-<>∂3
IlIlΦld[Λ.pι⅜rβπ
XIO7⅛e∙Ml
1779Sβ*∞l1綻"3S115⅛22β∙a31
i
1X≡60o∙R2
X.ICGHe∙TO110GT9e∙∞l
1⅜9Z9e∙WWgS3沁4»?
.IMMe∙∞O
5
9D∙(KO$7∣♦阿√F∏
A--τ-Λθ
257^∙H∙αeiι⅜7o∙αw
6923Oσ-TO5
114»磁场分布
TE“模式卜和TMH模式卜的场分布有很人的不同,由图叮以看出.
TE“模式下的极限频率为20.8GHZ,TMH模式卜•的极限频率为27.2GH乙两种模式相比卜∙,TEu模式为圆波导的主模。
6•实验总结
本次仿真实验,让我将书本中学到的理论知识,通过软件仿真建立模型,进而使我对电磁波有了更加深刻的认识,并收获了不少东西:
首先就是对波导的认识更加深刻了,更加地理解传输模式,消楚地了解了HFSS的应用原理,还有圆波导的传输模式卜的两种传输模式―TMH和TE“模式的传播特性。
这不但使我掌握了软件的使用方法,还让我对课堂上所学老师所讲的内容有了更加诛刻的理解,为今后的学习做了良好的铺垫,实现了理论与实践相结合,提高了动手能力。