光电效应测量普朗克常数文档格式.docx
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实验感想19
实验及应用背景介绍:
光电效应是指一定频率的光照射在金属表面时会有电子从金属表面逸出的现象。
1887年物理学家赫兹用实验验证电磁波的存在时发现了这一现象,但是这一实验现象无法用当时人们所熟知的电磁波理论加以解释。
1905年爱因斯坦大胆地把普朗克在进行黑体辐射研究过程中提出的辐射能量不连续观点应用于光辐射,提出“光量子”概念从而成功地解释了光电效应现象。
1916年密立根通过光电效应对普朗克常数的精确测量证实了爱因斯坦方程的正确性,并精确地测出了普朗克常数。
爱因斯坦与密立根都因光电效应等方面的杰出贡献,分别于1921年和1923年获得了诺贝尔奖。
光电效应实验对于认识光的本质及早期量子理论的发展,具有里程碑式的意义。
随着科学技术的发展,光电效应已广泛用于工农业生产、国防和许多科技领域。
利用光电效应制成的光电器件,如光电管、光电池、光电倍增管等,已成为生产和科研中不可缺少的器件。
实验目的:
1、定性分析光电效应规律,通过光电效应实验进一步理解光的量子性;
2、学习验证爱因斯坦光电效应方程的实验方法,并测定普朗克常数h;
3、利用线性回归和作图法处理实验数据。
实验原理:
1、光电效应的实验原理如图1所示。
入射光照射到光电管阴极K上,产生的光电子在电场的作用下向阳极A迁移构成光电流,改变外加电压,测量出光电流I的大小,即可得出光电管的伏安特性曲线。
2、光电效应的基本实验事实如下
(1)对应于某一频率,光电效应的I-Uk关系如图2所示。
从图中可见对一定的频率,有一电压U0,当Uk≦U0时,电流为零,这个相对于阴极的负值的阳极电压U0被称为截止电压。
它相对于阴极是负电压;
(2)当Uk≧U0后,I迅速增加,然后趋于饱和,饱和光电流IM的大小与入射光的强度P成正比;
(3)对于不同频率的光,其截止电压的值不同,如图3所示;
(4)截止电压U0与频率ν的关系如图4所示U0与ν成正比。
当入射光频率低于某极限值ν0(ν0随不同金属而异)时,不论光的强度如何,照射时间多长,都没有光电流产生。
该ν0通常被称为频率红限;
(5)光电效应是瞬时效应。
即使入射光的强度非常微弱,只要频率大于ν0,在开始照射后立即有光电子产生所经过的时间至多为10^-9秒的数量级。
3、按照爱因斯坦的光量子理论,光能并不像电磁波理论所想象的那样分布在波阵面上,而是集中在被称之为光子的微粒上,但这种微粒仍然保持着频率(或波长)的概念,频率为ν的光子具有能量E=hν,h为普朗克常数。
当光子照射到金属表面上时,一次被金属中的电子全部吸收,而无需积累能量的时间。
电子把这能量的一部分用来克服金属表面对它的吸引力,余下的就变为电子离开金属表面后的动能,按照能量守恒原理,爱因斯坦提出了著名的光电效应方程
hν=1/2mv0^2+A
(1)
(1)式中,A为金属的逸出功,1/2mv0^2为光电子获得的初始动能。
由该式可见,入射到金属表面的光频率越高,逸出的电子动能越大,所以即使阳极电位比阴极电位低时也会有电子落入阳极形成光电流,直至阳极电位低于截止电压,光电流才为零,此时有关系
eU0=1/2mv0^2
(2)
阳极电位高于截止电压后,随着阳极电位的升高,阳极对阴极发射的电子的收集作用越强,光电流随之上升,当阳极电压高到一定程度,已把阴极发射的光电子几乎全收集到阳极,再增加时I不再变化,光电流出现饱和,饱和光电流IM的大小与入射光的强度P成正比。
光子的能量hν0<
A时,电子不能脱离金属,因而没有光电流产生。
产生光电效应的最低频率(截止频率)是ν0=A/h。
将
(2)式代入
(1)式可得
eU0=hν0-A(3)
(3)式表明截止电压U0是频率ν0的线性函数,直线斜率k=h/e,只要用实验方法得出不同的频率对应的截止电压,求出直线斜率,就可算出普朗克常数h.
实验仪器介绍:
光电效应实验仪ZKY-GD-4由光电检测装置和实验仪主机两部分组成。
光电检测装置包括:
光电管暗盒,高压汞灯灯箱,高压汞灯电源和实验基准平台。
实验主机为GD-4型光电效应(普朗克常数)实验仪,该实验仪是由微电流放大器和扫描电压源发生器两部分组成的整体仪器。
仪器结构如图5所示。
实验仪有手动和自动两种工作模式,具有数据自动采集,存储,实时显示采集数据,动态显示采集曲线(连接普通示波器,可同时显示5个存储区中存储的曲线),及采集完成后查询数据的功能。
实验内容:
1、测试前准备
将实验仪及汞灯电源接通(汞灯及光电管暗盒遮光盖盖上),预热20分钟。
调整光电管与汞灯距离为约40cm并保持不变。
用专用连接线将光电管暗箱电压输入端与实验仪电压输出端(后面板上)连接起来(红—红,蓝—蓝)。
务必反复检查,切勿连错!
(本实验已连接好,请不要更改)
将“电流量程”选择开关置于所选档位,进行测试前调零。
调零时应将光电管暗盒电流输出端K与实验仪微电流输入端(后面板上)断开,且必须断开连线的实验仪一端。
旋转“调零”旋钮使电流指示为000.0。
调节好后,用高频匹配电缆将电流输入连接起来,按“调零确认/系统清零”键,系统进入测试状态。
若要动态显示采集曲线,需将实验仪的“信号输出”端口接至示波器的“Y”输入端,“同步输出”端口接至示波器的“外触发”输入端。
示波器“触发源”开关拨至“外”,“Y衰减”旋钮拨至约“1V/格”,“扫描时间”旋钮拨至约“20μs/格”。
此时示波器将用轮流扫描的方式显示5个存储区中存储的曲线,横轴代表电压
,纵轴代表电流I。
注意:
实验过程中,仪器暂不使用时,均须将汞灯和光电暗箱用遮光盖盖上,使光电暗箱处于完全闭光状态。
切忌汞灯直接照射光电管。
2、测普朗克常数h:
测量截止电压时,“伏安特性测试/截止电压测试”状态键应为截止电压测试状态,“电流量程”开关应处于
A档。
①手动测量
使“手动/自动”模式键处于手动模式。
将直径4mm的光阑及365.0nm的滤色片装在光电管暗盒光输入口上,打开汞灯遮光盖。
此时电压表显示
的值,单位为伏;
电流表显示与
对应的电流值I,单位为所选择的“电流量程”。
用电压调节键→、←、↑、↓可调节
的值,→、←键用于选择调节位,↑、↓键用于调节值的大小。
从低到高调节电压(绝对值减小),观察电流值的变化,寻找电流为零时对应的
,以其绝对值作为该波长对应的
的值,并记录数据。
为尽快找到
的值,调节时应从高位到低位,先确定高位的值,再顺次往低位调节。
依次换上365.0nm,435.8nm,546.1nm,404.7nm的滤色片,重复以上测量步骤。
(1)先安装光阑及滤光片后打汞灯遮光盖;
(2)更换滤光片时需盖上汞灯遮光盖。
②自动测量
按“手动/自动”模式键切换到自动模式。
此时电流表左边的指示灯闪烁,表示系统处于自动测量扫描范围设置状态,用电压调节键可设置扫描起始和终止电压。
(注:
显区左边设置起始电压,右边设置终止电压)
对各条谱线,建议扫描范围大致设置为:
波长
365nm
405nm
436nm
546nm
577nm
电压范围
-1.90~-1.50V
-1.60~-1.20V
-1.35~-0.95V
-0.80~-0.40V
-0.65~-0.25V
实验仪设有5个数据存储区,每个存储区可存储500组数据,由指示灯表示其状态。
灯亮表示该存储区已存有数据,灯不亮为空存储区,灯闪烁表示系统预选的或正在存储数据的存储区。
设置好扫描起始和终止电压后,按动相应的存储区按键,仪器将先清除存储区原有数据,等待约30秒,然后按4mV的步长自动扫描,并显示、存储相应的电压、电流值。
扫描完成后,仪器自动进入数据查询状态,此时查询指示灯亮,显示区显示扫描起始电压和相应的电流值。
用电压调节键改变电压值,就可查阅到在测试过程中,扫描电压为当前显示值时相应的电流值。
读取电流为零时对应的
,以其绝对值作为该波长对应的U的值,并记录数据。
按“查询”键,查询指示灯灭,系统回复到扫描范围设置状态,可进行下一次测量。
将仪器与示波器连接,可观察到
为负值时各谱线在选定的扫描范围内的伏安特性曲线。
在自动测量过程中或测量完成后,按“手动/自动”键,系统回复到手动测量模式,模式转换前工作的存储区内的数据将被清除。
3、测光电管的伏安特性曲线:
将“伏安特性测试/截止电压测试”状态键切换至伏安特性测试状态。
“电流量程”开关应拨至
A档,并重新调零。
将直径4mm的光阑及所选谱线的滤色片装在光电管暗盒光输入口上。
测伏安特性曲线可选用“手动/自动”两种模式之一,测量的最大范围为-1~50V。
手动测量时每隔5V记录一组数据,自动测量时步长为1V。
记录所测
及I的数据。
将仪器与示波器连接,此时
①可同时观察5条谱线在同一光阑、同一距离下伏安饱和特性曲线。
②可同时观察某条谱线在不同距离(即不同光强)、同一光阑下的伏安饱和特性曲线。
③可同时观察某条谱线在不同光阑(即不同光通量)、同一距离下的伏安饱和特性曲线。
由此可验证光电管饱和光电流与入射光成正比。
在
为50V时,将仪器设置为手动模式,测量并记录对同一谱线、同一入射距离,光阑分别为2mm、4mm、8mm时对应的电流值,验证光电管的饱和光电流与入射光强成正比。
注意事项:
(1).微电流测量仪和汞灯的预热时间必须长于20分钟。
实验中,汞灯不可关闭。
如果关闭,必须经过5分钟后才可重新启动,且须重新预热。
(2).微电流测量仪与暗盒之间的距离在整个实验过程中应当一致。
(3).注意保护滤光片,防止污染。
(4).更换滤光片时,注意遮挡住汞灯光源
数据记录与处理:
1、原始数据记录
表1U0—
关系
波长λi(nm)
365.0
404.7
435.8
546.1
577.0
频率
(×
Hz)
8.214
7.408
6.879
5.490
5.196
截止电压
(V)
手动
1.764
1.424
1.202
0.608
0.488
自动
1.760
1.420
1.206
0.490
表2I—
关系光阑孔Φ=4mm
(V)
-1
4
9
14
19
24
29
34
39
44
49
I(×
A)
1.4
39.8
52.5
63.6
72.9
80.9
86.4
92.9
97.0
101.1
0.1
8.4
13.9
18.6
22.4
25.4
27.7
29.3
30.6
31.8
32.8
14.7
23.2
31.4
37.3
42.4
46.2
49.1
51.5
53.1
54.5
4.7
7.3
9.1
10.3
11.2
11.7
12.1
12.5
12.8
13.1
光阑孔Φ=2mm
0.3
6.3
10.6
14.1
17.4
20.0
21.9
23.4
24.8
25.9
26.7
2、作图法:
U0-ν曲线
由U0-ν曲线可知U0与ν呈线性关系,且曲线有负载距,所以爱因斯坦方程eU0=hν0-A得证。
取曲线上两点(6.30,1.11)、(7.41,1.60),由h=ek得k=(1.6-1.11)/(7.41-6.30)*10^-14=4.41*10^-15,h=ek=7.056*10^-34
公认值h0=6.6260693*10^-34,则相对误差为A=|h-h0|/h0*100%=6.49%
3、线性回归法:
组别
1
2
3
5
平均值
5.49
5.196
6.6374
1.762
1.422
1.204
0.489
1.097
67.469796
54.87846
47.320641
30.1401
26.998216
45.361483
14.473068
10.53417
8.282316
3.3792
2.540844
7.8419208
由线性回归法的斜率:
=
×
所以,
1.602×
与公认值的相对误差:
与作图法的结果比较可知,线性回归法处理的结果与理论值更加的接近。
不确定度计算:
线性回归相关系数
说明线性回归良好。
由此得:
所以,
,而由测量读数仪器产生的b类不确定度可忽略不计。
故
最终表述为:
不同频率时光电管的伏安特性曲线:
Φ=4mm
同一频率、不同光强时光电管的伏安特性曲线:
误差分析:
由以上计算可知作图法相对误差为A=6.49%线性回归法相对误差为
误差较大
误差产生原因:
1.暗电流的影响,暗电流是光电管没有受到光照射时,也会产生电流;
2.光电管制作时产生的影响,如由于制作光电管时,阳极上也往往溅射有阴极材料,所以当入射光射到阳极上或由阴极漫反射到阳极上时,阳极也有光电子发射,当阳极加负电位、阴极加正电位时,对阴极发射的光电子起了减速的作用,而对阳极的电子却起了加速的作用,因此造成一定误差,为了精确地确定截止电压US,就必须去掉暗电流和反向电流的影响。
以使由I=0时位置来确定截止电压US的大小;
3实验者自身的误差,如读书误差,调零误差等;
4本底电流的影响,本底电流是由于室内的各种漫反射光线射入光电管所致;
5.参考值本身就有一定的精确度.
6.暗香封闭不严;
7.理论要求所用光源应该是单色光,实验中用汞灯加滤色片,而汞灯有一定谱线宽度,存在误差;
8.外界干扰,如磁场、电场等的影响
减小误差方法:
1.尽量每次使用窄带光源;
2.可设计一个遮光罩,罩住从汞灯到光电管这段测量线路,来减少周围杂散光对实验的影响。
3.实验中电流数据会有微小跳动,可能是由于逸出的光电子朝各个方向运动的都有,而光电倍增管没有及时捕捉到所有的光电子,从而产生跳动,可对光电倍增管进行改进。
再者,光子本来就是一份一份的,打在阴极板上,不可能每时每刻的光量子都相同,并且经过空气,加上电流传输的过程中对电源电压的影响以及电子的飘逸,导致了电流数值的跳动。
4.在实验过程中,更换滤色片本身就比较麻烦,而且要记得盖住汞灯出光孔,这就是给实验带来很多不确定的影响因素。
更换过程中散光对实验可能会有更大的影响,可设计一个盘形的装置,滤色片可安在上面,通过旋转就可更换滤色片,这样可减少人为的误差。
5.多波长反复测量,减小偶然误差;
6.选择一组高性能的滤色片,可以保证测量一组谱线时无其它谱线的干扰,避免谱线相互干扰带来的 测量误差;
7.光源与光电管接收装置之间的距离太远,会使光电流过小,降低微电流检流计的灵敏度,距离太近,又容易使光电管阴极疲劳,实验中选择合适的接收距离可以减少误差;
8.应尽量减小入射光的光斑,避免入射光直接照射在光电管的阳极上;
9.可通过切断阳极反射过来的散射光与阳极之间的联系从而避免反向电流的影响;
10.选用的光通量不宜过大,且在0v偏置下不同波长对应的光电流处于同一数量级。
实验感想:
本次实验,操作起来并不复杂,但是要真正弄懂其原理,还是有一定难度的。
实验中,在调好了相关数据后,进行读数时,发现数据变化很小,数据跳动比较大,需要相当长的时间才能大概稳定在一个值的附近,这就增大了读取数据的误差。
另外,本次试验对于操作的严密性要求比较高,有助于培养我们严谨务实的态度,而这正是我们在研究中必备的一项素质,我们应该严肃对待实验,尽量避免晃动仪器桌,避免触碰线路。
在实验过程中,读取数据有的时候是一件很枯燥单调的事,当需要读取的数据很多时,容易变得浮躁,使得会出现读取错误的情况。
这就需要我们能够冷静自我,一心一意地去做自己要做的事,把实验的步骤做好。
总的来说,通过本次试验,不仅有效的验证了爱因斯坦的光电效应方程的正确性,并且锻炼了我使用仪器的能力和对待实验的科学严谨的态度,我感到受益匪浅。
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- 光电效应 测量 普朗克 常数
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