全国中学生物理竞赛复赛试题及参考答案文档格式.docx
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将V/max)=0代入式
(1),并与式
(2)联立,得
Vosin“ax—2gRsin“ax1-sin%*[=0.(5)
以sin^max为未知量,方程(5)的一个根是sinq=0,即q=0,这表示初态,其速率为最小值,不是所求的解.于是sinVmax=0.约去Sin^ax,方程⑸变为
2gRsin^maxV°
Sindmax-2gR=0.(6)
其解为
注意到本题中sinTX0,方程⑹的另一解不合题意,舍去•将⑺式代入⑴式得,当日=日max时,
V务冷(诟+Jv:
+16g2R2),(8)
考虑到(4)式有
Vmax=Jv&
=J*(V2+Jv:
+16g2R2)•(9)
评分标准:
本题15分.⑴式3分,
(2)式3分,(3)式1分,(4)式3分,(5)式1分,(6)式1分,⑺式1分,(9)式2分.
二、(20分)一长为21的轻质刚性细杆位于水平的光滑桌面上,杆的两端分别固定一质量为m的
小物块D和一质量为=m(:
•为常数)的小物块B,杆可绕通过小物块B所在端的竖直固定转轴无摩擦地转动.一质量为m的小环C套在细杆上(C与杆密接),可沿杆滑动,环C与杆之间的
摩擦可忽略.一轻质弹簧原长为I,劲度系数为k,两端分别与小环C和物块B相连.一质量为m的小滑块A在桌面上以垂直于杆的速度飞向物块D,并与之发生完全弹性正碰,碰撞时间极短.碰撞
时滑块C恰好静止在距轴为r(r>
l)处.
1.若碰前滑块A的速度为V0,求碰撞过程中轴受到的作用力的冲量;
2.若碰后物块D、C和杆刚好做匀速转动,求碰前滑块A的速度V0应满足的条件.
1.由于碰撞时间'
t很小,弹簧来不及伸缩碰撞已结束.设碰后A、C、D的速度分别为va、vc、
Vd,显然有
21
VdVcr
以A、B、C、D为系统,在碰撞过程中,系统相对于轴不受外力矩作用,其相对于轴的角动量守
mvD2lmvcrmvA2l=mvo2l.
(2)
由于轴对系统的作用力不做功,系统内仅有弹力起作用,所以系统机械能守恒很小,弹簧来不及伸缩碰撞已结束,所以不必考虑弹性势能的变化.故
.又由于碰撞时间:
:
t
12121212
mvDmvcmvAmv0•⑶
2222
由
(1)、⑵、(3)式解得
4lr81
Vc2Vo,vD2Vo,vA
8lr8lr
[代替(3)式,可利用弹性碰撞特点
8l2
-r2V0
Vo=Vd-Va.(3'
同样可解出⑷•]
设碰撞过程中D对A的作用力为F「,对A用动量定理有
4lr
8lr
2mv0,(5)
方向与vo方向相反•于是,A对D的作用力为F1的冲量为
2mvo
方向与Vo方向相同
以B、c、D为系统,设其质心离转轴的距离为x,则
mrm2l2lr
x二
(一:
「2)m一「2
质心在碰后瞬间的速度为
vc4l(2lr)
X22_
r(:
2)(81r)
Vo・
(8)
轴与杆的作用时间也为-4,设轴对杆的作用力为F2,由质心运动定理有
F2tF1t二:
2mv二一mvo.(9)
8l+r
由此得
F2―幷叫(10)
方向与Vo方向相同•因而,轴受到杆的作用力的冲量为
F2「t*卑r)2mv0,(11)
81卄
方向与Vo方向相反•注意:
因弹簧处在拉伸状态,碰前轴已受到沿杆方向的作用力;
在碰撞过程中还有与向心力有关的力作用于轴•但有限大小的力在无限小的碰撞时间内的冲量趋于零,已忽
略•
[代替(7)-(9)式,可利用对于系统的动量定理
F2.:
tFrt=mvCmvD.]
[也可由对质心的角动量定理代替(7)-(9)式.]
2•值得注意的是,
(1)、
(2)、(3)式是当碰撞时间极短、以至于弹簧来不及伸缩的条件下才成立的•如果
4|r
弹簧的弹力恰好提供滑块C以速度V^8^V0绕过B的轴做匀速圆周运动的向心力,即
则弹簧总保持其长度不变,
(1)、
(2)、(3)式是成立的.由(12)式得碰前滑块A的速度v0应满足的条
(8lr)_"
ST
本题20分•
第1问16分,
(1)式1分,
(2)式2分,(3)式2分,⑷式2分,(5)式2分,(6)式1分,(7)式1分,(8)式1分,(9)式2分,(10)式1分,(11)式1分;
第2问4分,(12)式2分,(13)式2分•
三、(25分)一质量为m、长为L的匀质细杆,可绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内自由
转动•杆在水平状态由静止开始下摆,
1.令■=m表示细杆质量线密度•当杆以角速度「绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动
L
时,其转动动能可表示为
Ek=k■〉•:
式中,k为待定的没有单位的纯常数•已知在同一单位制下,两物理量当且仅当其数值和单位都相
等时才相等•由此求出:
-、和的值•
2.已知系统的动能等于系统的质量全部集中在质心时随质心一起运动的动能和系统在质心系(随质心平动的参考系)中的动能之和,求常数k的值•
3•试求当杆摆至与水平方向成二角时在杆上距O点为r处的横截面两侧部分的相互作用力.重力加
速度大小为g.
提示:
如果X(t)是t的函数,而Y(X(t))是X(t)的函数,贝UY(X(t))对t的导数为
dY(X(t))_dYdX
dt-dXdt
例如,函数cosr(t)对自变量t的导数为
dcosv(t)dcosvdr
dt-drdt
1.当杆以角速度「绕过其一端的光滑水平轴O在竖直平面内转动时,其动能是独立变量•、••和
L的函数,按题意可表示为
Ek二kWL
(1)
式中,k为待定常数(单位为1).令长度、质量和时间的单位分别为[L]、[M]和[T](它们可视
[J-[M][L]J,
[■]=[T]a,
[L]=[L],
[Ek]二[M][L][T]2
q可写为
在一般情形下,若[q]表示物理量q的单位,则物理量
q=(q)[q](3)
式中,(q)表示物理量q在取单位[q]时的数值•这样,
(1)式可写为
(Ek)[Ek]=k(・):
(「(L)[]:
[•][L](4)
在由
(2)表示的同一单位制下,上式即
(EQ*):
(•厂(L)(5)
[Ek]珂]:
[•]卩](6)
将⑵中第四式代入⑹式得
[M][L]2[T]—[M]:
[L]—:
[T]i(7)
(2)式并未规定基本单位[L]、[M]和[T]的绝对大小,因而(7)式对于任意大小的[L]、[M]和[T]均
成立,于是
-=1,:
=2,;
;
'
=3(8)
所以
2.由题意,杆的动能为
Ek—Ek,c'
Ek,r
其中,
Ek,c=-mvf=!
(L)
(10)
(11)
将(9)、(11)、(12)式代入(10)式得
由此解得
22\2J
以在杆上距O点为r处的横截面外侧长为L-r的那一段为研究对象,该段质量为,L-r,
其质心速度为
设另一段对该段的切向力为T(以二增大的方向为正方向),法向(即与截面相垂直的方向)力为
N(以指向O点方向为正向),由质心运动定理得
式中,at为质心的切向加速度的大小
小dvCL+rdco
Lrd■dr3Lrgcosr
(21)
dt
2dt
一2drdt一4L
而an为质心的法向加速度的大小
an-
Lr
3L亠rgsin
(22)
2-
2L
由(19)、(20)、(21)、(22)式解得
(L_r(3r_LX介
T=—2mgcos
(23)
(L—r(5L+3r)
N2mgsinr
(24)
本题25分.
第1问5分,
(2)式1分,(6)式2分,
(7)式1
分,(8)式1分;
第2问7分,(10)式1分,(11)式2分,
(12)式2分,(14)式2分;
不依赖第
1问的结果,用其他
方法正确得出此问结果的,同样给分;
第3问13分,(16)式1分,(17)式1分,(18)式1分,(19)式2分,(20)式2分,(21)式2分,(22)
式2分,(23)式1分,(24)式1分;
不依赖第1、2问的结果,用其他方法正确得出此问结果的,
同样给分•
四、(20分)图中所示的静电机由一个半径为R、与环境绝缘的开口(朝
上)金属球壳形的容器和一个带电液滴产生器G组成.质量为m、带电量为
q的球形液滴从G缓慢地自由掉下(所谓缓慢,意指在G和容器口之间总
是只有一滴液滴)•液滴开始下落时相对于地面的高度为h.设液滴很小,
容器足够大,容器在达到最高电势之前进入容器的液体尚未充满容器•忽略
G的电荷对正在下落的液滴的影响•重力加速度大小为g.若容器初始电势为零,求容器可达到的最高电势Vmax.
参考解答:
设在某一时刻球壳形容器的电量为Q.以液滴和容器为体系,考虑从一滴液滴从带电液滴产生器
出口自由下落到容器口的过程•根据能量守恒有
Qq12Qq
mghkFTR2mv2mgR注.
(1)
式中,v为液滴在容器口的速率,k是静电力常量•由此得液滴的动能为
容器的最高电势为
Qmax
Vmax二k(5)
R
由⑷和(5)式得
Vmg(h-R)(6)
Vmax(6)
q
本题20分.
(1)式6分,
(2)式2分,(3)式4分,(4)式2分,(5)式3分,(6)式3分•
五、(25分)平行板电容器两极板分别位于z=d的平面
内,电容器起初未被充电•整个装置处于均匀磁场中,磁感
应强度大小为B,方向沿x轴负方向,如图所示•
1・在电容器参考系S中只存在磁场;
而在以沿y轴正方向的恒定速度(0,v,0)(这里(0,v,0)表示为沿x、y、z轴正方向的速度分量分别为0、v、0,以下类似)相对于电容器运动的参考系S中,可能既有电场(Ex,E「,Ez)又有磁场(Bx^BylB)试在非相对论情形下,从伽利略速度变换,求出在参考系S中电场(Ex,Ey,Ez)和磁场(B;
By,Bz)的表达式•已知电荷量和作用在物体上
的合力在伽利略变换下不变
2.现在让介电常数为■:
的电中性液体(绝缘体)在平行板电容器两极板之间匀速流动,流速大小为
v,方向沿y轴正方向.在相对液体静止的参考系(即相对于电容器运动的参考系)S冲,由于液
体处在第1问所述的电场(Ex,Ey,Ez)中,其正负电荷会因电场力作用而发生相对移动(即所谓极化效应),使得液体中出现附加的静电感应电场,因而液体中总电场强度不再是(Ex,Ey,Ez),而是
-(Ex,Ey,Ez),这里;
。
是真空的介电常数.这将导致在电容器参考系S中电场不再为零•试求电容
g
器参考系S中电场的强度以及电容器上、下极板之间的电势差•(结果用;
、;
、v、B或(和)
d表出.)
1.一个带电量为q的点电荷在电容器参考系S中的速度为(比,比,山),在运动的参考系S■中的速度为(Ux,Uy,Uz).在参考系S中只存在磁场(Bx,By,Bz)=(-B,0,0),因此这个点电荷在参考系S中所受磁场的作用力为
Fx=0,
Fy--quzB,
(1)
Fz=quyB
在参考系S中可能既有电场(Ex;
Ey,Ez)又有磁场(Bx,By,Bz),因此点电荷q在S参考系中所受电场和磁场的作用力的合力为
Fx=q(Ex比氏-UzBy),
FyJq(Ey-UxBUzBx),
(2)
Fz=q(EzUxBy-UyBx)
两参考系中电荷、合力和速度的变换关系为
q'
=q,
(Fx,Fy,Fz)=(Fx,Fy,Fz),⑶
(Ux,Uy,Uz)=(Ux,Uy,Uz)-(0,V,0)
由
(1)、
(2)、(3)式可知电磁场在两参考系中的电场强度和磁感应强度满足
Ex(Uy-v)Bz-UzB;
=0,
Ey-UxBzUzBx二-UzB,(4)
EzUxBy~'
(Uy—V)Bx-UyB
它们对于任意的(Ux,Uy,Uz)都成立,故
(Ex,Ey,Ez)=(0,0,vB),
…*(5)
(Bx,By,Bz^(-B,0,0)'
可见两参考系中的磁场相同,但在运动的参考系S•中却出现了沿z方向的匀强电场.
(0,v,0)匀速运动.电容器参考系S中的磁场
2.现在,电中性液体在平行板电容器两极板之间以速度
会在液体参考系S中产生由(5)式中第一个方程给出的电场.这个电场会把液体极化,使得液体中
的电场为
(Ex,Ey,Ez)二亠(O,O,vB).(6)
Z
为了求出电容器参考系S中的电场,我们再次考虑电磁场的电场强度和磁感应强度在两个参
考系之间的变换,从液体参考系S■中的电场和磁场来确定电容器参考系S中的电场和磁场.考虑一带电量为q的点电荷在两参考系中所受的电场和磁场的作用力.在液体参考系S■中,这力
(Fx;
F「,Fz)如⑵式所示.它在电容器参考系S中的形式为
Fx=q(ExuyBz-uzBy),
Fy=q(Ey-UxBZ'
UzBx),(7)
Fz二q(EzUxBy-UyBx)
⑶以及⑹式,可得
(9)
利用两参考系中电荷、合力和速度的变换关系
ExUyBz-UzBy=0,
Ey-UxBzUzBx--UzB,(8)
E0vB
EzUxBy-UyBx(Uy-v)B
z
对于任意的(Ux,Uy,Uz)都成立,故
(Ex,Ey,Ez)=(0,0,(-°
-1)vB),
(Bx,By,Bz)=(-B,0,0)
可见,在电容器参考系S中的磁场仍为原来的磁场,现由于运动液体的极化,也存在电场,电场
强度如(9)中第一式所示.
注意到(9)式所示的电场为均匀电场,由它产生的电容器上、下极板之间的电势差为
V_-Ezd.(10)
由(9)式中第一式和(10)式得
第1问12分,⑴式1分,
(2)式3分,(3)式3分,⑷式3分,(5)式2分;
第2问13分,(6)式1分,(7)式3分,(8)式3分,(9)式2分,(10)式2分,(11)式2分.
六、(15分)温度开关用厚度均为0.20mm的钢片和青铜片作感温
元件;
在温度为20C时,将它们紧贴,两端焊接在一起,成为等长的平直双金属片.若钢和青铜的线膨胀系数分别为1.010直/度和
2.010'
/度.当温度升高到120C时,双金属片将自动弯成圆弧形,如图所示•试求双金属片弯曲的曲率半径.(忽略加热时金属片厚
度的变化.)
设弯成的圆弧半径为r,金属片原长为I,圆弧所对的圆心角为,钢和青铜的线膨胀系数分别为
-1和:
2,钢片和青铜片温度由X=20C升高到T2=120C时的伸长量分别为厶h和■■:
l2.对于钢片
⑵
(r,l」1
*“:
1仃2-T1)
式中,d=0.20mm.对于青铜片
(r》T12
」2十2仃2-T)
联立以上各式得
2(—「2.0102mm
2(C(2-口1)(T2—TJ
本题15分.
(1)式3分,
(2)式3分,(3)式3分,(4)式3分,(5)式3分.
七、(20分)一斜劈形透明介质劈尖,尖角为二,高为h.今以尖角顶点为坐标原点,建立坐标系
如图⑻所示;
劈尖斜面实际上是由一系列微小台阶组成的,在图(a)中看来,每一个小台阶的前侧
面与xz平面平行,上表面与yz平面平行.劈尖介质的折射率n随x而变化,n(x)=1・bx,其中常数
b0.一束波长为■的单色平行光沿x轴正方向照射劈尖;
劈尖后放置一薄凸透镜,在劈尖与薄凸透镜之间放一档板,在档板上刻有一系列与z方向平行、沿y方向排列的透光狭缝,如图(b)所示.
入射光的波面(即与平行入射光线垂直的平面)、劈尖底面、档板平面都与x轴垂直,透镜主光轴
为x轴•要求通过各狭缝的透射光彼此在透镜焦点处得到加强而形成亮纹.已知第一条狭缝位于
y=0处;
物和像之间各光线的光程相等
1.求其余各狭缝的y坐标;
2•试说明各狭缝彼此等距排列能否仍然满足上述要求
图(b)
图⑻
1.考虑射到劈尖上某y值处的光线,计算该光线由x=0到x二h之间的光程y.将该光线在介质中的光程记为,在空气中的光程记为;
2.介质的折射率是不均匀的,光入射到介质表面时,在
x=0处,该处介质的折射率n0=1;
射到x处时,该处介质的折射率nx=1bx.因折射率随x
线性增加,光线从x=0处射到x=h1(h1是劈尖上y值处光线在劈尖中传播的距离)处的光程“与光通过折射率等于平均折射率
_1_-I11
nn0i亠n①11bh1=1bh1
的均匀介质的光程相同,即
=h1-bh^2
忽略透过劈尖斜面相邻小台阶连接处的光线(事实上,可通过选择台阶的尺度和档板上狭缝
的位置来避开这些光线的影响),光线透过劈尖后其传播方向保持不变,因而有
束光的光程差为波长的整数倍,即
A2A,3A,4AJH.
2.各束光在焦点处彼此加强,并不要求(11)中各项都存在.将各狭缝彼此等距排列仍可能满足上述
要求.事实上,若依次取k=m,4m,9m,(|I,其中m为任意正整数,则
ym=、mA,y4m=2mA,y9m=3.mA,IH.(12)
这些狭缝显然彼此等间距,且相邻狭缝的间距均为.mA,光线在焦点处依然相互加强而形成亮纹
本题20分.
第1问16分,⑴式2分,
(2)式2分,(3)式1分,⑷式1分,(5)式2分,
⑹式1分,(7)式1分,(8)式1分,(9)式2分,(10)式1分,(11)式2分;
第2问4分,(12)式4分(只要给出任意一种正确的答案,就给这4分).
八、(20分)光子被电子散射时,如果初态电子具有足够的动能,以至于在散射过程中有能量从
电子转移到光子,则该散射被称为逆康普顿散射•当低能光子与高能电子发生对头碰撞时,就会出
现逆康普顿散射.已知电子静止质量为me,真空中的光速为c.若能量为Ee的电子与能量为E的光子相向对碰,
1.求散射后光子的能量;
2.求逆康普顿散射能够发生的条件;
3•如果入射光子能量为2.00eV,电子能量为1.00'
109eV,求散射后光子的能量•已知
1
me=0.51T106eV/c2.计算中有必要时可利用近似:
如果x:
1,有、1-x?
1-.
1.设碰撞前电子、光子的动量分别为Pe(Pe0)、P(P<
0),碰撞后电子、光子的能量、
动量分别为Ee,Pe,E,P.由能量守恒有
Ee+Eg=Ee®
EgC
(1)
由动量守恒有
PeP=PeCOS很亠PCOS入
「"
,•q.⑵
PeSin:
=psin工
式中,•篇和'
分别是散射后的电子和光子相对于碰撞前电子的夹角.光子的能量和动量满
足
Eg=Pgc,Eg0=|Pj^d.⑶
电子的能量和动量满足
22224222_24
Ee-PeCmeC,Ee-PeC=mieC
由
(1)、
(2)、(3)、(4)式解得
EEeEE-..E;
二cost⑸
EEe..E;
-m®
由
(2)式得
Pe*%2=P呢2+(PeC+P:
C)2_2p"
£
(PeC+P"
;
C)COS日
此即动量PIpe和PeP满足三角形法则.将(3)、(4)式代入上式,并利用
(1)式,得(EeE-2E)(EeE)二E;
E2-2E,E^-m^c42EEcos^-2E.E;
-mjc4cos^
此即(5)式.
当二>0时有
EEe.Ee-meC
E_224(6)
Ee-E;
—m®
2E
2240
-meVcosjE(1cosj)
此即
Je;
一mjc4aE丫或Pe>
注意已设Pe>
0、Pg<
0.
0.又
3.由于Ee“meC2和Ee:
eE,因而Pe•P„P,由⑸式可知PP,因此有
24
meC
~2TTmeC
Ee「meC■-Ee-.(8)
2E
将(8)式代入(6)式得
2EeEg
Eg©
24.(9)
2Eg+meC,/2Ee
代入数据,得
29.7'
106eV.(10)
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- 全国中学生 物理 竞赛 复赛 试题 参考答案
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