电磁场与电磁波复习提纲资料Word格式.docx
- 文档编号:17808088
- 上传时间:2022-12-10
- 格式:DOCX
- 页数:18
- 大小:129.01KB
电磁场与电磁波复习提纲资料Word格式.docx
《电磁场与电磁波复习提纲资料Word格式.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《电磁场与电磁波复习提纲资料Word格式.docx(18页珍藏版)》请在冰豆网上搜索。
例1-6
c)旋度定理(斯托克斯定理):
J、FdS二二Fdl
SC
6.无源场与无散场
a)旋度的散度「A=0,散度处处为0的矢量场为无源场,有F=;
A
b)梯度的旋度i0,旋度处处为0的矢量场为无旋场,有F_-u;
c)矢量场的分类
7.拉普拉斯算子
8.亥姆霍兹定理:
概念与意义
基本概念:
1.矢量场的散度和旋度用于描述矢量场的不同性质
a)矢量场的旋度是矢量,矢量场的散度是标量;
b)旋度描述矢量场中场量与涡旋源的关系,散度描述矢量场中场量与通量源的关系;
c)无源场与无旋场的条件;
d)旋度描述场分量在与其垂直方向上的变化规律;
散度描述场分量沿各自方向上的变化规律
2.亥姆霍兹定理概括了矢量场的基本性质
a)矢量场由其散度、旋度和边界条件唯一确定;
b)由于矢量的散度和旋度分别对应矢量场的一种源,故分析矢量场总可以从研究其散度和旋度着手;
c)散度方程和旋度方程是矢量场的微分形式,故可以从矢量场沿闭合面的通量和沿闭合路径的环流着
手,得到基本方程的积分形式。
3.标量场的性质可由其梯度描述
a)标量场的梯度是一个矢量场,且◎:
=?
U三0
-•;
U
b)标量场在给定点沿任意方向el的方向导数等于梯度在该方向上的投影el:
-u
c)标量场ur中每一点的梯度垂直于等值面,且指向ur增加的方向。
电磁场的基本规律
1.电荷守恒定律
a)电荷分布:
电荷体密度、电荷面密度、电荷线密度是空间坐标的点函数
b)电流密度:
电流密度、面电流密度一一矢量点函数
-_d_-■■:
■■
c)电荷守恒定律:
积分形式JdSdV、微分形式'
J一0
SdtVct
电荷不能创造,不能消灭;
在电磁场作用下,发生移动,即重新分布;
数学表示式是电流连续方程。
2.
真空中静电场方程
b)电场强度:
i.定义
ii.已知电荷分布求解电场强度(式
iii.表征电场特性的基本矢量
2-13)
c)静电场方程:
1
*E(r)dS=—Eq
积分形式0i
■■
Erdl=0
C
―_-P
可E(r)=—
微分形式;
P汇E(r)=0
d)高斯定理、环路定理
i.静电场散度与高斯定理:
利用高斯定理求解电场强度
ii.静电场旋度与环路定理
3.真空中磁场方程
a)安培力定律:
F_%丨2%(lidliR12)
12_4nC2C1R;
2
b)磁感应强度
ii.也可以通过运动电荷受到的磁场力定义F=qvB(洛仑兹力)
iii.表征磁场特性的基本矢量
礼B(r)dS=0
积分形式S
CBrdl7
VB(r)=0
微分形式
可xB(r)=4°
J(r)
c)静磁场方程
4.电磁感应定律
d_i
a)积分形式裁Ed^SBdS表示为闭合回路中的感应电动势与穿过回路的磁通量地变化
率的负值成正比
-cB
b)微分形式IE=
c)导体回路中的感应电流的方向与感应电动势的方向相同;
d)导体回路中的感应电流产生的磁通总是要阻止磁通的变化,实质是电磁感应现象必须遵守电磁能量
守恒定律;
e)感应电动势存在与否不依赖导体回路;
f)电磁感应定律的重要意义:
揭示了电与磁相互联系的一个方面,即变化的磁场产生电场。
5.位移电流密度
a)Jd=亠是矢量点函数,某点的位移电流密度等于该点的电位移矢量随时间的变化率;
ct
b)位移电流表明:
变化的电场也是一种“电流”,可以激发磁场;
c)位移电流不表示电荷的宏观定向运动,在介质中会引起热效应;
d)引入位移电流的概念,安培定律修正为
.__f_cD_
dl=JJ+——dS
C显丿
.D
:
t
e)位移电流概念的重要意义:
揭示了电与磁相互联系的另一个方面,即变化的电场产生磁场。
6.媒质的电磁特性
a)电介质的极化
b)磁介质的磁化
c)导电媒质的传导特性
7.麦克斯韦方程组
8.
i.
ii.
iii.
cH
麦克斯韦方程的相关概念
两个基本假设:
有旋电场的假设、位移电流的假设高斯定律在时变情况下也成立
磁通连续性原理在时变情况下也成立
9.电磁场的边界条件
en比-H2二Js
en汇(Ej-E2)=0
a)—般形式:
en(Bp-B2)=0
enDj-D2=「S
式中,$为媒质分界面法线方向的单位矢量,选定为离开分界面指向媒质
i.磁感应强度法向分量连续
ii.电场强度切向分量连续
enH.—H2=0
enE.「E2=0
enB1-B2-0
e*■D.-D2-0
c)理想导体的边界条件(设定媒质2为理想导体)
enH1=Js
enE^=0
e“B.二0
e“D.=I
四、静态电磁场
1.静电场
a)基本方程和边界条件
基本方程微分形式
<
fsDdS=VPdV
-D2=SorD.n-D2n=
cEdlM
e*E.—E2=0orE.t—Ezt=0
iv.积分方程表示穿过任一闭合面S的电位移矢量D的通量等于该闭合面包围的自由电荷的总量;
v.高斯定律积分式和微分式表明静电场是有源场,电荷是产生静电场的源;
电力线从正电荷出发,
终止于负电荷;
vi.环路定律积分式和微分式表明静电场是无旋场;
vii.在不同媒质的边界上,场矢量E和D一般是不连续的,故微分形式基本方程在边界面上不再
适用,积分形式基本方程仍然适用;
b)电位函数
i.电位函数及其微分方程
在均匀、线性和各向同性电介质中,已知电荷分布求解位函数
点电荷®
(「)=丄送」
4兀呂r-
r-r
体密度分布电荷r二
r—r
iv.
v.
vi.
vii.
-1
面密度分布电荷r=477
线密度分布电荷:
r—
4ns
在均匀、线性和各向同性电介质中,电位函数满足泊松方程
或拉普拉斯方程(t=0时)
'
2:
r]=0
电位的边界条件
1=2
J.J「
1-2=_s
.n:
n
电位的定义是从静电场的无旋性引入的,但有明确的物理意义,表示电场中,
P点移动到参考点
Q时电场力所做的功,表示为
将单位正电荷从
也
p_
qo
r处电位的一种方法,
再求电场强度E,
点电荷的电位计算公式提供了求解任何索要计算的场点
容易实现;
电位是相对量,在电场一定情况下,空间各点的电位值与参考点的选择有关;
点,使电位表达式具有最简单的形式;
电位参考点选择原则:
(1)不能选择点电荷所在的点为电位参考点,否则会使场中各点电位为
无穷大;
(2)只有当电荷分布在有限区域时,才可以选择无限远处位电位参考点;
(3)对一些
具有轴对称性的问题,通常也不能选择无穷远为电位参考点,而是选择半径}-a的圆柱面作
为电位参考点;
(4)同一问题只能选择一个电位参考点;
静电场中,电位相等的点组成的面为等位面;
点电荷产生的电场的等位面是一个以点电荷所在
点为中心的同心球面族;
可以利用泊松方程和拉普拉斯方程求解电位;
选择适当的参考
viii.
c)电场能量
i.能量及能量密度
分布电荷的电场能量
表示连续分布电荷系统的静电能量计算公式;
但
不能认为静电场能量之储存在有电荷区域;
此公式只能应用于静电场;
1N
多导体系统电场能量Weiqi――表示点电荷系的互有能,即总静电能
2id
1-1
We=i-DEdV表示静电场能量储存在整个
电场区域中,适用于静电场和时变场;
ii.电容
在线性和各向同性电介质中,两导体间的电容为
计算电容方法:
(1)假设导体上的带电量(电荷或分布电荷密度),推导出空间的电荷分布,
确定导体间的电压,再计算电容;
(2)假设在导体间施加电压,求出空间电场的分布,利用介
质中电位移或电位与导体电荷面密度的关系,确定导体上的电荷,进而计算电容。
d)静电场问题求解
i.已知电荷分布,求场分布
ii.已知电场分布,求电荷分布
iii.求解方法有:
(1)直接利用电场强度公式(式2.13);
(2)直接利用电位函数计算公式(式2.28);
(3)应用高斯定律求解对称分布的电场;
(4)已知电场或电位分布求电荷分布,可利用微分
形式和微分方程;
(5)直接积分法,利用泊松方程或拉普拉斯方程
2.恒定电场(在导电媒质中)
a)基本方程
$J=0
i.微分形式
—E=0
卜dS=0
ii.积分形式--
IEdl=0
b)边界条件
e*'
J_J2=0OrJin=0i.
enE^E2=0or已低-已幽二。
3.恒定磁场
积分形式
BdS=0
S
HdlJdS
CS
en*Bj~'
B2-0orBin—B2n=0
enHi—H2-JsorH仆一H2t=Js
b)矢量磁位
I.
在均匀、线性和各向同性磁介质中,已知电流求解矢量磁位体分布电流
Jsr
fs—
°
r一r
面分布电流
线电流
微分方程
在均匀、线性和各向同性磁介质中,矢量磁位满足泊松方程
2a
或拉普拉斯方程(J=0时)
\2A=0
分布电流的能量
Wm
=1JAdV
能量密度
电感
回路的自感
屮
L=—
I
五、
1.
回路的互感
纽曼公式
M-2汗
12
di?
dli
4兀&
LC2|r一r"
d)恒定磁场问题求解:
直接积分法:
利用公式(4.6)〜(4.8)已知电流密度求磁感应强度,利用(知电流密度求磁矢位
利用安培环路定律:
利用泊松方程和拉普拉斯方程
时变电磁场波动方程
4.46)〜(4.48)已
;
2E
~2
a);
72E-=0
a_
H
2HH=0
a
矢量位与标量位
微分方程\2aa
缶笙=_丄
3.
坡印廷定理与坡印廷矢量
贾8
HB1EDEJ
2丿
F、
i4:
■niaa.:
■
-HB_EDdV亠|EJdV
22dV
a)坡印廷定理_I.EHW
-SEHdS冷V
V中所增加的电磁
物理意义:
单位时间内通过曲面S进入体积V的电磁能量等于单位时间内体积
能量与损耗的能量之和。
b)坡印廷矢量S=EHW/m2
表示单位时间内通过垂直于能量传输方向的单位面积的电磁能量,其方向就是电磁能量传输的方向。
4.时谐电磁场
a)复数表示法
Er,t二ReEmrejtWr*ExmrejXreyEymrejrezEzm"
r
b)麦克斯韦方程的复数形式
0xH=Jm+jcoD
/帝汇E=—joB
VB=0
ND=P
c)波动方程的复数形式
』P2E+k2E=o
yH+k2H=o
k=:
.匕:
d)动态矢量位和标量位的复数形式
i.BA
E=_jA
ii.洛仑兹条件
iii.达朗贝尔方程厂A卞A—J
e)平均坡印廷矢量
i.Sav=丄0Sdt=10EHdt0Sdt
T0T2
ii.Sav=-ReEH
六、平面电磁波
1.理想介质中的均匀平面电磁波
a)均匀平面电磁波函数
波动方程
I2Ek2E=0
--^2e-_.
若E=exEx,波动方程简化为—产•k2Ex=0,解为Ez=exEmde"
相伴磁场强度为Hz=ey1Emeje^kz
y口m
ii.电磁场瞬时表示
E(z,t)=ReE(zbj"
丄exEmco®
t-kz+©
)
H(z,t)=ReH(zbj<
*]=ey1Emco®
t—kz+*)
b)均匀平面电磁波传播参数
波阻抗(本征阻抗)
Ex
Hy
p
Q,描述均匀平面电磁波的电场和磁场之间的大小
和相位关系;
真空中,
二120二二377Q。
C)能量密度和能流密度
在理想介质中,均匀平面电磁波的电场能量密度等于磁场能量密度
d)沿任意方向传播的平面电磁波
Er二Eo「kr
enEo=0
2.电磁波的极化
并用电场强度
a)极化的概念:
波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变化的特性,矢量的端点在空间描绘出轨迹来描述;
b)电磁波的极化状态
i.线极化、圆极化、椭圆极化
ii.极化状态的判别
沿z方向传播的均匀平面电磁波的电场可表示为
EpExmCOSt-kzxeyEymCOSt-kz\
直线极化
极化角:
-
二arctan
条件:
I-二=0or-二
3Tj[
当y-x时,为左旋圆极化波;
当y-x时,为右旋圆极化波
22
椭圆极化
当不满足上述条件时,为椭圆极化波;
直线极化和圆极化可看作椭圆极化的特例;
3.均匀平面电磁波的反射与透射
a)平面电磁波对分界面的垂直入射
b)平面电此波对介质分界面的斜入射
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- 电磁场 电磁波 复习 提纲 资料
![提示](https://static.bdocx.com/images/bang_tan.gif)