淬火感应器的选用设计与制造Word格式.docx

淬火感应器的选用设计与制造Word格式.docx

《淬火感应器的选用设计与制造Word格式.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《淬火感应器的选用设计与制造Word格式.docx（6页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

　　式中n——线圈匝数。

　　对于通有电流的长直导线而言，环绕其周围的磁力线是若干个同心圆，当电流强度I的单位为A时，各同心圆上磁场强度H为：

　　H=　　

　　式中r——导线周围各点到导线的垂直距离m。

　　每根磁力线都是环绕电流的闭合线，无起点终点之分。

磁力线的方向用右手螺旋法则确定。

　　图1是螺旋线圈及其磁力线分布示意图。

　　图2是单根长直导线中电流及其周围磁力线分布示意图。

　　图1螺旋线圈及其磁力线分布示意图图2单根长直导线中的电流及其周围磁力线分布示意图

　　磁场的强弱还可以用另一个物理量表示，即磁感应强度B,它与磁场强度H有关，也与介质的导磁特性有关，其表达式为：

　　B＝μH（T）　　（3）

　　式中μ——磁导率。

　　1

　　它表征磁介质被磁化程度的量，是衡量各种物质导磁性能好坏的物理量。

实验确定真空的磁导率μ0为：

　　μ0＝4π310-7（H/m）

　　为了便于比较各种物质的导磁性能，需要引入相对磁导率的概念。

任何一物质的磁导率μ与真空磁导率μ0的比值叫相对磁导率μr：

　　μr=μ/μ0　　（4）μ=μrμ0　　（5）

　　相对磁导率为无量纲的物理量，它说明在相同的条件下，任一物质的磁感应强度是真空中的多少倍。

　　根据各种物质导磁性质的情况，可将物质分为三种类型。

　　磁导率μ比真空的磁导率μ0稍大一点的物质称为顺磁性物质，如空气、铅、锡等，它们的相对磁导率μr值在003~014之间，磁导率μ比真空的磁导率μ0略小一点的物质称为反磁性物质，如氢、铜、石墨、银、锌等，它们的相对磁导率μr值在995～97之间。

磁导率μ远大于真空的磁导率μ0的物质称为铁磁性物质，如铁、钢、铸铁、镍、钻等，它们的相对磁导率μr大到几百至几千，而且不是常数。

例如，钢的温度超过居里点770℃，其磁导率下降为1。

在电流强度等条件相同的情况下，铁磁性物质中所产生的磁场比顺磁性物质和反磁性物质中的磁场强几千甚至几万倍以上。

工厂中用于感应加热的零件材料一般都铁磁物质构成。

图3是室温下工业纯铁与不同成分的钢的磁导率产随磁场强度H的变化曲线。

　　图3室温下磁导率产与磁场强度H的关系

　　1一工业纯铁2一含C％的钢3一含C％的俐4一含C％的例5一含C％的钢

　　2

　　注：

10e≈/m

　　在磁场里，垂直穿过某一横截面积s的磁力线根数叫做傲通量确，用下式表示：

　　ф＝BS＝μHS（Wb）　　（6）

　　当线圈中通有交变电流时，在线圈的内部及其周围就产生一个交变磁场，置于线圈内部的工件就被交变磁场的磁力线所切割，于是在铁磁材料的工件上将有感应电动势产生，并在电动势作用下产生涡流。

　　图4零件在交变磁场中产生涡流

　　按电磁感应定律，感应电动势e可用下式求得：

　　e=　　（7）

　　于感应加热的电流是按正弦规律变化：

　　I=Imsin2πft

　　所以该电流所产生的磁通的变化也遵循正弦规律变化：

　　ф=фmsin2πft

　　=фm2πfcos2πft

　　于是得感应电动势e：

　　e=-фm2πfcos2πft　　（8）

　　零件中涡流回路的阻抗Z按下式计算：

　　Z＝　　（9）

　　式中R―涡流回路电阻。

　　XL―涡流回路感抗。

则涡流强度i等于：

　　i=　　（10）

　　于Z通常很小，i自然很大，使涡流回路产生很大热量，其热量可焦耳一楞次定律确定：

　　3

　　Q=i2Rt　　（J）　　（11）

　　进行感应加热主要依靠这种热量，其次磁性材料的“磁滞现象”也能引起一定的热效应。

　　2表面效应

　　当直流电通过导体时，电流在导体截面上的分布是均匀的，即各处电流密度相等。

但是，当交流电通过圆柱导体时，电流分布是中心密度小，越接近表面，密度越大，当电流频率相当高时，导体的中心可以没有电流，而全部集中在导体的表面层，这种现象称为高频电流的表面效应，如图5所示。

产生表面效应的根本原因是交流电通过导体时产生与外加电动势方向相反的自感电动势，而自感电动势在圆柱导体中心最强、表面最弱，因此使电流趋向表面。

　　图5高颇电流的表面效应

　　于表面效应的作用，导体横截面上的电流密度从表面到中心按指数规律递减，距表面z处的电流I二式确定：

　　Iz＝　　（12）

　　式中I0―表面电流的最大值；

　　c―光速；

　　μ―导体材料的磁导率；

ρ―导体材料的电阻率；

f―电流频率。

　　在工程上，以Iz的幅值降到I0的1/e（e=，则1/e≈%）处的深度为电流透入深度，并用Δ表示进行计算。

　　Δ=　　（mm）　　（13）

　　式可知，电流透入深度Δ与ρ、μ、f有关，当ρ增大，μ、f减小时，f将增大。

铁磁性的工件放在感应器中，感应器通入高频交流电流，于是在工件表面出现涡流。

涡流是进入工件的交变磁场引起的，而磁场从工件的表面到心部也是按指数曲线衰减。

　　4

　　因此涡流的最大值也集中在工件的表面，这也同样称做表面效应。

式可知，热量Q与涡流强度i的平方成正比，所以热量的最大值也发生在工件的表面层。

理论计算得知，电流透入深度J层内所发生的热量占涡流所发生全部热量的%。

到表面的距离图6涡流的分布和表层热量的关系。

　　图6表示了涡流的分布与表面层所发生热量的关系。

　　钢铁材料在感应加热过程中，其P和产是变化的。

电阻率P同磁场强度无关，但却随温度上升而增大。

磁导率I，不仅与磁场强度有关可以看出，当电流频率f不变时，于ρ和μ的变化可以有不同的电流透入深度，材料在室温下的电流透入深度称为冷态电流透入深度，用Δ20℃或Δ冷表示。

子此时ρ和μ基本是定值，Δ20℃只与频率f有关：

　　紫铜的冷态电流透入深度：

Δ20℃≈　　（14）结构钢的冷态电流透入深度：

Δ20℃≈　　（15）材料在高温时的电流透入深度称为热态电流透入深度，例如1000℃时的热态电流透入深度用Δ1000℃或Δ热表示。

这是感应淬火选择频率时的重要参数。

此时于ρ与μ已是定值，所以Δ1000℃也只与频率f有关，对于结构钢可用式、式计算：

　　Δ1000℃≈　　（mm）　　（16）Δ800℃≈　　（mm）　　（16）

　　图7是钢的ρ和μ与温度的关系曲线。

　　5

但是，当交流电通过圆柱导体时，电流分布是中心密度小，越接近表面，密度越大，当电流频率相当高时，导体的中心可以没有电流，而全部集中在导体的表面层，这种现象称为高频电流的表面效应，如图5