热力学第一定律和其应用Word下载.docx
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(2)封闭体系(closedsystem):
体系与环境之间无物质交换,但有能量交换。
(3)孤立体系(isolatedsystem):
体系与环境之间既无物质交换,又无能量交换,故又称为隔离体系。
有时把封闭体系和体系影响所及的环境一起作为孤立体系来考虑。
1.1.3体系性质
用宏观可测性质来描述体系的热力学状态,故这些性质又称为热力学变量。
可分为两类:
广度性质(extensiveproperties):
又称为容量性质,它的数值与体系的物质的量成正比,如体积、质量、熵等。
这种性质有加和性,在数学上是一次齐函数。
强度性质(intensiveproperties):
它的数值取决于体系自身的特点,与体系的数量无关,不具有加和性,如温度、压力等。
它在数学上是零次齐函数。
指定了物质的量的容量性质即成为强度性质,如摩尔热容。
1.1.4热力学平衡态
当体系的诸性质不随时间而改变,则体系就处于热力学平衡态,它包括下列几个平衡:
热平衡(thermalequilibrium):
体系各部分温度相等。
力学平衡(mechanicalequilibrium):
体系各部的压力都相等,边界不再移动。
如有刚壁存在,虽双方压力不等,但也能保持力学平衡。
相平衡(phaseequilibrium):
多相共存时,各相的组成和数量不随时间而改变。
化学平衡(chemicalequilibrium):
反应体系中各物的数量不再随时间而改变。
1.1.5状态函数
体系的一些性质,其数值仅取决于体系所处的状态,而与体系的历史无关;
它的变化值仅取决于体系的始态和终态,而与变化的途径无关。
具有这种特性的物理量称为状态函数(statefunction)。
状态函数的特性可描述为:
异途同归,值变相等;
周而复始,数值还原。
1.1.6状态方程
体系状态函数之间的定量关系式称为状态方程(stateequation)。
对于一定量的单组分均匀体系,状态函数T,P,V之间有一定量的联系。
经验证明,只有两个是独立的,它们的函数关系可表示为:
T=f(P,V)P=f(T,V)V=f(P,T)
1.1.6热和功
热(heat):
体系与环境之间因温差而传递的能量称为热,用符号Q表示。
Q的取号:
体系吸热,Q>
0;
体系放热,Q<
0。
功(work):
体系与环境之间传递的除热以外的其它能量都称为功,用符号W表示。
功可分为膨胀功和非膨胀功两大类。
W的取号:
环境对体系作功,W>
体系对环境作功,W<
Q和W都不是状态函数,其数值与变化途径有关。
1.2热力学第一定律
1.2.1热功当量
焦耳(Joule)和迈耶(Mayer)自1840年起,历经20多年,用各种实验求证热和功的转换关系,得到的结果是一致的。
即:
1cal=4.1840J
这就是著名的热功当量,为能量守恒原理提供了科学的实验证明。
1.2.2能量守恒定律
到1850年,科学界公认能量守恒定律是自然界的普遍规律之一。
能量守恒与转化定律可表述为:
自然界的一切物质都具有能量,能量有各种不同形式,能够从一种形式转化为另一种形式,但在转化过程中,能量的总值不变。
1.2.3热力学能
热力学能(thermodynamicenergy)以前称为内能(internalenergy),它是指体系内部能量的总和,包括分子运动的平动能、分子内的转动能、振动能、电子能、核能以及各种粒子之间的相互作用位能等。
热力学能是状态函数,用符号U表示,它的绝对值无法测定,只能求出它的变化值。
1.2.4第一定律的文字表述
热力学第一定律(TheFirstLawofThermodynamics)是能量守恒与转化定律在热现象领域内所具有的特殊形式,说明热力学能、热和功之间可以相互转化,但总的能量不变。
也可以表述为:
第一类永动机是不可能制成的。
第一定律是人类经验的总结。
第一类永动机(firstkindofperpetualmotionmechine):
一种既不靠外界提供能量,本身也不减少能量,却可以不断对外作功的机器称为第一类永动机,它显然与能量守恒定律矛盾。
历史上曾一度热衷于制造这种机器,均以失败告终,也就证明了能量守恒定律的正确性。
1.2.5第一定律的数学表达式
∆U=Q+W
对微小变化:
dU=δQ+δW
因为热力学能是状态函数,数学上具有全微分性质,微小变化可用dU表示;
Q和W不是状态函数,微小变化用δ表示,以示区别。
也有用∆U=Q-W表示,两种表达式完全等效,只是W的取号不同。
用该式表示的W的取号为:
环境对体系作功,W<
0;
体系对环境作功,W>
1.3准静态过程与可逆过程
1.3.1功与过程
设在定温下,一定量理想气体在活塞筒中克服外压pe,经4种不同途径,体积从V1膨胀到V2所作的功。
1.自由膨胀(freeexpansion))
δWe,1=-pedV=0因为pe=0
2.等外压膨胀(pe保持不变)
We,2=-pe(V2-V1)
体系所作的功如阴影V2面积所示。
图1.3.1
3.多次等外压膨胀
(1)克服外压为p'
,体积从V1膨胀到V'
;
(2)克服外压为p"
,体积从V'
膨胀到V"
;
(3)(克服外压为p2,体积从V"
膨胀到V2。
We,3=-p'
(V'
-V1)-p"
(V"
-V'
)-p2(V2-V"
)
所作的功等于3次作功的加和.
可见,外压差距越小,膨胀次数越多,做的功也越多。
(图1.3.2)
4.外压比内压小一个无穷小的值
We,3=-∑pedV=-∑(pi-dp)dV=
pidV=
nRT/VdV
=nRTln(V1/V2)(图1.3.3)
这种过程近似地可看作可逆过程,所作的功最大。
压缩过程
将体积从V2压缩到V1,有如下三种途径:
1.一次等外压压缩(图1.3.4)
在外压为p2下,一次从V2压缩到V1,环境对体系所的功(即体p2系得到的功)为:
We'
1=-p1(V1-V2)
2.多次等外压压缩(图1.3.5)
第一步:
用p"
的压力将体系从V2压缩到V"
第二步:
用p'
的压力将体系从V"
压缩到V'
第三步:
用p1的压力将体系从V'
压缩到V1。
We'
2=-p"
-V2)-p'
(V'
-V"
)-p1(V1-V'
整个过程所作的功为三步加和。
3.可逆压缩(图1.3.6)
如果将蒸发掉的水气慢慢在杯中凝聚,使压力缓慢增加,恢复到原状,
所作的功为:
3=-
pidV=-
nRT/VdV=nRTln(V2/V1)
则体系和环境都能恢复到原状。
功与过程小结:
从以上的膨胀与压缩过程看出,功与变化的途径有关。
虽然始终态相同,但途径不同,所作的功也大不相同。
显然,可逆膨胀,体系对环境作最大功;
可逆压缩,环境对体系作最小功。
1.3.2准静态过程(guasistaticprocess)
在过程进行的每一瞬间,体系都接近于平衡状态,以致在任意选取的短时间dt内,状态参量在整个系统的各部分都有确定的值,整个过程可以看成是由一系列极接近平衡的状态所构成,这种过程称为准静态过程。
准静态过程是一种理想过程,实际上是办不到的。
上例无限缓慢地压缩和无限缓慢地膨胀过程可近似看作为准静态过程。
1.3.3可逆过程(reversibleprocess)
体系经过某一过程从状态
(1)变到状态
(2)之后,如果能使体系和环境都恢复到原来的状态而未留下任何永久性的变化,则该过程称为热力学可逆过程。
否则为不可逆过程。
上述准静态膨胀过程若没有因摩擦等因素造成能量的耗散,可看作是一种可逆过程。
过程中的每一步都接近于平衡态,可以向相反的方向进行,从始态到终态,再从终态回到始态,体系和环境都能恢复原状。
可逆过程的特点:
1.状态变化时推动力与阻力相差无限小,体系与环境始终无限接近于平衡态;
2.过程中的任何一个中间态都可以从正、逆两个方向到达;
3.体系变化一个循环后,体系和环境均恢复原态,变化过程中无任何耗散效应;
4.等温可逆过程中,体系对环境作最大功,环境对体系作最小功。
1.3.4常见的变化过程
(1)等温过程(isothermalprocess)
在变化过程中,体系的始态温度与终态温度相同,并等于环境温度。
(2)等压过程(isobaricprocess)
在变化过程中,体系的始态压力与终态压力相同,并等于环境压力。
(3)等容过程(isochoricprocess)
在变化过程中,体系的容积始终保持不变。
(4)绝热过程(adiabaticprocess)
在变化过程中,体系与环境不发生热的传递。
对那些变化极快的过程,如爆炸,快速燃烧,体系与环境来不及发生热交换,那个瞬间可近似作为绝热过程处理。
(5)循环过程(cyclicprocess)
体系从始态出发,经过一系列变化后又回到了始态的变化过程。
在这个过程中,所有状态函数的变量等于零。
1.4焓(enthalpy)
焓的定义式:
H=U+pV
为什么要定义焓?
为了使用方便,因为在等压、不作非膨胀功的条件下,焓变等于等压热效应Qp。
Qp容易测定,从而可求其它热力学函数的变化值。
焓是状态函数定义式中焓由状态函数组成。
焓不是能量虽然具有能量的单位,但不遵守能量守恒定律。
1.5热容(heatcapacity)
对于组成不变的均相封闭体系,不考虑非膨胀功,设体系吸热Q,温度从T1升高到T2,则:
平均热容定义:
<
C>
=Q/(T2-T1)单位J·
K-1
C=δQ/dT(温度变化很小)
比热容:
规定物质的数量为1g(或1kg)的热容。
它的单位是J·
K-1·
g-1或J·
kg-1。
摩尔热容Cm:
规定物质的数量为1mol的热容。
单位为:
J·
mol-1。
等压热容Cp:
Cp=δQp/dT=(∂H/∂T)p
∆H=QP=⎰CpdT
等容热容Cv:
CV=δQV/dT=(∂H/∂T)p
热容与温度的关系:
热容与温度的函数关系因物质、物态和温度区间的不同而有不同的形式。
例如,气体的等压摩尔热容与T的关系有如下经验
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