XRD技术基础知识讲义.docx
- 文档编号:11346015
- 上传时间:2023-02-28
- 格式:DOCX
- 页数:29
- 大小:248.98KB
XRD技术基础知识讲义.docx
《XRD技术基础知识讲义.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《XRD技术基础知识讲义.docx(29页珍藏版)》请在冰豆网上搜索。
XRD技术基础知识讲义
四、X射线衍射分析(X-raydiffraction,简称XRD)(X-rayfluorescent)
1、X射线衍射原理及应用
1原理:
特征X射线及其衍射X射线是一种波长很短(约为20〜0.06nm)
的电磁波,能穿透一定厚度的物质,并能使荧光物质发光、照相乳胶感光、气体电离。
在用电子束轰击金属靶”产生的X射线中,包含与靶中各种元素
对应的具有特定波长的X射线,称为特征(或标识)X射线。
考虑到X射
线的波长和晶体内部原子间的距离(10A(-8)cm)相近,1912年德国物理学
家劳厄(M.vonLaue)提出一个重要的科学预见:
晶体可以作为X射线的空
间衍射光栅,即当一束X射线通过晶体时将会发生衍射;衍射波叠加的结果使射线的强度在某些方向上增强、而在其它方向上减弱;分析在照相底片上获得的衍射花样,便可确定晶体结构。
这一预见随后为实验所验证。
1913年英国物理学家布拉格父(W.H.Bragg,W丄.Bragg)在劳厄发现的基础上,不仅成功地测定了NaCI、KCI等的晶体结构,并提出了作为晶体衍射基础的著名公式一一布拉格定律:
2dsin0=门入式中,入为X射线的波长,衍射的级数n为任何正整数。
当X射线以掠角0入射角的余角,又称为布拉格角)入射到某一具有d点
阵平面间距的原子面上时,在满足布拉格方程时,会在反射方向上获得一组
因叠加而加强的衍射线。
概念1、立体光栅定义:
“光栅”是物理光学中产生光的衍射效应的光学元件,立体光栅具有周期性,仅这点与物理光栅相同,确切地说,立体光栅应该叫分光元件,属几何光学的范
畴。
利用衍射光栅精确的定向分光性能,才能设计出性能更优良的立体光栅。
我们生产的各
种立体光栅看立体画面不需要接触任何物质就可以看到立体;狭缝立体光栅比柱镜立体光
栅具有更好的分光性能,但由于对光能的衰减,背面要比柱镜立体光栅亮,适合应用在对清晰度、立体感要求高的图像上;大部分实用于室内。
概念2、衍射的实质是干涉:
衍射是无数个干涉的综合效果,在大学物理里面,衍射的数学公式就是通过干涉的数学公式推导出来的,是一个两点干涉数学公式的积分,积分范围就是
衍射孔的上下边缘;然后再解释关于条件和无条件。
其实,所谓的条件和无条件,用数学方
法表示,是最明确的,简单的说,干涉的数学公式,是运用更基本的数学原理推导出来的,即是两个波函数的相互叠加(数学形式就是两个三角函数的代数学的运算),这个干涉数学
公式,是不依靠衍射公式推导的,也不依靠物理条件推导的,纯粹是数学推导。
(注意:
高
中范围里面的干涉定义,在物理学上,是不严谨的,是适用于高中知识范围的简单模型,请你注意,所谓干涉的条件,都有限定词,就是明显的干涉是有条件的,实际上,干涉是没有物理条件限制的)。
然后,衍射公式是由干涉公式的积分推导,所以,在这个意义上来说,
衍射的本质是干涉。
物理学上的干涉概念,是一个理想的物理模型(就像高中物理运动学里面点运动模型),它的模型建构在两个点光源相互叠加上面,其实点光源是不可能存在我们
这个物理世界里面的,它是一个数学化的物理存在,因而,干涉模型,是不受物理条件限制的(包括上面频率啊,等相位啊,等距离啊),干涉模型的建立,纯粹就是讨论数学上面的两个波函数的叠加问题,并且做为光学里面,讨论其他多光源相互作用的数学基础。
(单光
源运动作用问题的数学基础就是点光源的波函数,早期是牛顿的粒子说和惠更斯原理)。
那么,现在就可以回头看衍射了,衍射的小孔或障碍物,都是有物理尺寸的,所以,它必然受到物理条件限制的,它必然不能是数学模型,(如果它没有物理尺寸,就是点光源了,那
问题就成了点光源的传播问题了,你说是牛顿用粒子说解释对呢,还是惠更斯用波动说解释
对呢,呵呵),实质上,衍射问题就被处理成为,无穷多个点光源(把那个有物理长度的孔,线分割成无穷个点)的相互叠加的问题,物理学家偷懒,就再简化为无穷个两点干涉问题,这样,他们就用上了已经推导出的两点干涉公式了。
在这个意义上说,衍射实质还是干涉。
因为干涉是普适的模型,而衍射是实际的物理问题。
高中的书不能讲透(没有学微积分),其实可以这样理解一切物理学的本质是数学,物理世界的物理限制就是条件,而物理学要做的就是,在给定数学公式和条件的基础上,解数学题,得出一个或一堆符合现实世界的答
案”
概念3、简易的衍射实验:
拿一根头发丝,对着光,你会看到斑斓的色彩,那就是衍射造成的。
概念4、简易的干涉实验:
你在一张白纸上,相距0.5mm开两个极细的缝,然后在相距这
个1cm左右放上另一张白纸(不需要裁减,当光屏),然后让太阳光,或这是白炽灯光从缝中透过,两条缝透过的光有着相同的频率构成将发生干涉,在光屏上出现七彩的条纹。
在简单一点也可以,你吹个肥皂泡,它上面的五颜六色就来自于光的干涉。
所谓干涉,是由于光扰动的相干叠加性而引起的光强重性分布,形成明暗相间的条纹的现象。
所谓衍射,即绕过障碍物。
同时光强重新分布。
概念5、干涉与衍射的联系与区别:
联系:
都是光束的叠加形成的,都说明光具有波动性。
(1)衍射是干涉的基础,没有衍射从双缝中射出的光就不能叠加也就产生不了干涉现象。
(2)衍射又是干涉的体现,衍射条纹的产生实质上是光发生干涉。
区别:
(1)形成条件不同:
干涉是两束光线叠加形成的。
衍射是无数光线叠加形成的。
(2)分布规律不同:
干涉:
中央明条纹,两边等间距的明暗条纹。
衍射:
中央是一条亮度大的明条纹,其他条纹的间距不等。
概念6、衍射又称为绕射,光线照射到物体边沿后通过散射继续在空间发射的现象。
如果采用单色平行光,则衍射后将产生干涉结果。
相干波在空间某处相遇后,因位相不同,相互之
间产生干涉作用,引起相互加强或减弱的物理现象。
衍射的条件,一是相干波(点光源发
出的波),二是光栅。
衍射的结果是产生明暗相间的衍射花纹,代表着衍射方向(角度)
和强度。
根据衍射花纹可以反过来推测光源和光珊的情况。
为了使光能产生明显的偏向,
必须使光栅间隔”具有与光的波长相同的数量级。
用于可见光谱的光栅每毫米要刻有约500
到500条线。
1913年,劳厄想到,如果晶体中的原子排列是有规则的,那么晶体可以当作是X射线的三维衍射光栅。
X射线波长的数量级是10-8cm,这与固体中的原子间距大致
相同。
果然试验取得了成功,这就是最早的X射线衍射。
显然,在X射线一定的情况下,
根据衍射的花样可以分析晶体的性质。
但为此必须事先建立X射线衍射的方向和强度与晶
体结构之间的对应关系。
概念7、光栅是利用多缝衍射原理使光发生色散的一种光学元件,它实际上是一组数目极多、
平行等距、紧密排列的等宽狭缝。
通常分为透射光栅和反射光栅。
概念8、平面衍射光栅
1.桶二大量等宽等间距的平行狭缝(或反射面}
构成的光学元件。
2.种类
概念9、关于光栅常数演示
a——缝宽b——不透光部分宽度
d=a+b光栅常数
rfsin&—相邻葫缝对应点光线的光程差
概念10、关于光栅方程
dsm^=Ok二0」23…
—光栅公式
此时,相邻两缝对应点光线的光程差等于波长的整数倍,十涉加强.形成亮纹,称为丄機人条纟几
理论和实验证明二光栅的狭缝数越多,条纹誓明
亮;光栅常量越小,条纹间距越大’条纹越细。
概念11、衍射的概念:
衍射又称为绕射,光线照射到物体边沿后通过散射继续在空间发射
的现象。
如果采用单色平行光,则衍射后将产生干涉结果。
相干波在空间某处相遇后,因位
相不同,相互之间产生干涉作用,引起相互加强或减弱的物理现象。
衍射的条件,一是相
干波(点光源发出的波),二是光栅。
衍射的结果是产生明暗相间的衍射花纹,代表着衍射方向(角度)和强度。
根据衍射花纹可以反过来推测光源和光珊的情况。
为了使光能产生明显的偏向,必须使光栅间隔”具有与光的波长相同的数量级。
用于可见光谱的光栅每毫米
要刻有约500到500条线。
1913年,劳厄想到,如果晶体中的原子排列是有规则的,那么
晶体可以当作是X射线的三维衍射光栅。
X射线波长的数量级是10-8cm,这与固体中的原子间距大致相同。
果然试验取得了成功,这就是最早的X射线衍射。
显然,在X射线一定的
情况下,根据衍射的花样可以分析晶体的性质。
但为此必须事先建立X射线衍射的方向和
强度与晶体结构之间的对应关系。
1、X射线衍射方向
衍射方向问题实际上就是衍射条件问题。
怎样建立衍射条件呢?
根据几何光学的做法只要计
算光程差就可以了。
让我们来看一下布拉格是如何建立衍射条件的。
波长为入的入射束P,Q
分别照射到处于相邻晶面的A、A'两原子上,晶面间距为d,在与入射角相等的反射方向上
其散射线为P'Q。
光程差AAe+A'f=2dsh由于干涉加强(即发生衍射”的条件是S
等于波长的整数倍门人因此可以写出衍射条件式为:
2dsin4n入上述方程是英国物理学家
布拉格父子于1912年导出,故称布拉格方程。
2、布拉格方程的意义。
1选择反射
X射线在晶体中的衍实质上是晶体中各原子散射波之间的干涉结果,只是由于衍射线的方向恰好等于原子面对射入射线的反射,所以才借用镜面反射规律来描述X射线的衍射几何。
必须注意,X射线的原子面反射和可见光的镜面反射不同。
一束可见光以任意角度透射到镜面上都可以产生反射,而原子面对X射线的反射并不是任意的,只有当入、B和d三者之间
满足布拉格方程时才能发生反射,所以将X射线的这种反射称为选择反射。
2产生衍射的极限条件
从方程式中可以看出,由于sinB不能大于1,因此n入/(2d)=sin0即1)入<2d对衍射而言,n
的最小值为1(n=0相当于透射方向上的衍射线束无法观测),所以在任何可观测的衍射角下,产生衍射的条件为入<2d这就是说,能够被晶体衍射的电磁波的波长必须小于参加反
射的晶体中最大面间距的2倍,否则不会产生衍射。
当X射线的波长一定时,晶体中有可能参加反射的晶面族也是有限的,它们必须满足d>入/2即只有晶面间距大于入入X射线波
长一半的晶面才能发生衍射。
因此可以用这个关系来判断一定条件下所能出现的衍射数目的多少。
3反射级数
n为整数,称为反射级数。
若n=1,晶体的衍射称为一级衍射,n=2则称为二级衍射,依此类推。
布拉格方程把晶体周期性的特点d、X射线的本质入与衍射规律0结合起来,利用衍射
实验只要知道其中两个,就可以计算出第三个。
在实际工作中有两种使用此方程的方法。
已知入在实验中测定0,计算d可以确定晶体的周期结构,这是所谓的晶体结构分析。
已知
d,在实验中测定0,计算出人可以研究产生X射线特征波长,从而确定该物质是由何种元素组成的,含量多少。
这种方法称为X射线波谱分析。
3、X射线的衍射强度
根据布拉格方程,在入一定后,对于一定晶体而言,0与d有对应关系。
如果画出示意
图应该有如下定性关系:
(请大家根据布拉格方程思考衍射曲线的形状)
通过比较实际衍射曲线,我们可能产生两个疑问:
①为什么衍射峰有一定宽度(为什么在偏离布拉格角的一个小范围内也有衍射强度)?
②X
射线衍射强度与哪些因素有关?
在研究衍射方向时,是把晶体看作理想完整的,但实际晶体并非如此。
既使一个小的单晶体也会有亚结构存在,他们是由许多位相差很小的亚晶块组成。
另外,实际X射线也并
非严格单色(具有一个狭长的波长范围),也不严格平行(或多或少有一定发散度),使得晶体中稍有位相差的各个亚晶块有机会满足衍射条件,在0土△范围内发生衍射,从而使衍射强度并不集中于布拉格角B处,而是有一定的角分布。
因此,衡量晶体衍射强度要用积分强度的概念。
多晶体衍射的积分强度是由很复杂的因素组合而成的:
包括入射电子束的强度、电子的电荷与质量、光速、入射X射线的波长;由试样到照相底片上衍射环间的距离试样被入射X射线所照射的体积单位晶胞的体积FHKL结构因数Phkl多重性因数;(0)角因数;温度因数;吸收因数。
可见,多晶体中某一晶面的衍射强度取决于很多因素,测试时条件必须保持相对一致,否则会产生很大误差。
2应用领域:
物相分析、无损检测、点阵常数测定、晶粒尺寸与晶格(点阵)畸变测定、残余应力、单晶取向的测定(就是找出晶体样品中晶体学取向与样品外坐标系的位向关系)及多晶的结构(如择优取向)等等。
2、X射线衍射物相分析技术
晶体衍射所用的X射线,通常是在真空度约为10-4Pa的X射线管内,由高压加速的一束高速运动的电子,冲击阳极金属靶面时产生。
测定晶体结构的任务主要是两个方面:
(1)晶胞的形状和大小;
(2)晶胞中原子的种类和分布。
在X射线衍射分析中,前者由测定衍射的方向来进行分析,后者则通过对各个衍射点或线的强度来确定。
由于下列几种原因,X射线在晶体中能够发生衍射现象:
(1)晶体中的电子能散射X射线:
(2)晶体是点阵结构,原子排列的周期和X射线的波长属于同一数量级;(3)电子散射出来的次生X射线能够产生干涉现象。
晶体衍射X射线的现象也是一种基于振动迭加原理的干涉现象,干涉的结果随光程差不同而有所不同(为差程,入为波长).为整数的方向上,各波列间即有最大程度的相互加强,结晶学中将最大程度的加强称为衍射,而发生最大程度加强的方向称为衍射方向,在衍射方向上前进的波叫做衍射波。
先考虑一个直线点阵的衍射情况。
在这个点阵中每一阵点为一点原子(点原子是原子中的电子与原子核都集中于一点的假想原子).来自远方的X射线平面波列向着以等间隔的直线方式排列的点原子挺进。
点原子中的电子立刻散射了X射线,而产生出波长相同的球面波来,它的波前如图中的圆孤线所表示。
这些球面波前进的时候,必然发生干涉现象。
由于在不同的方向上两波列的差程不同,所以干涉结果也不同。
在某些特定的方向上产生了衍射,也就是在这些方向上,波列之间的差程为波长的整数倍,产主最大限度的加强,如图中以直线画出的波列前进的方向即为衍射方向。
相邻两波列之间的差程=入时,称为一次衍射波;差程=2入时,称为二次衍射波;=n入时,称为n次衍射波;=0时,称为零次衍射波(图)。
这样看来,并不是所有的方向上都产主衍射,所有的方向上都可观察到衍射波,只有在某些特定的方向上才能观察到衍射波。
产生衍射的方向与点阵周期,X射线波长,人射方向等因素有关。
可用劳厄方程式及布拉格一乌尔夫方程式表示。
晶体衍射X射线的现象是在1912年,在劳厄指导下,由夫里德里克(WFriedricb)和尼平(P.knipping)发现的,他们用闪锌矿(ZnS)作为X射线的衍射光栅,得到了衍射的照片。
晶体的X射线衍射图像实质上是晶体微观结构的一种精细复杂的变换,每
种晶体的结构与其X射线衍射图之间都有着一一对应的关系,其特征X射线衍
射图谱不会因为它种物质混聚在一起而产生变化,这就是X射线衍射物相分析方法的依据。
制备各种标准单相物质的衍射花样并使之规范化,将待分析物质的衍射花样与之对照,从而确定物质的组成相,就成为物相定性分析的基本方法。
鉴定出各个相后,根据各相花样的强度正比于该组分存在的量(需要做吸收校正者除外),就可对各种组分进行定量分析。
目前常用衍射仪法得到衍射图谱,用“粉末衍射标准联合会(JCPDS)”负责编辑出版的“粉末衍射卡片(PDF卡片)”进行物相分析。
通常情况下,物相分析存在的问题主要有:
1待测物图样中的最强线条可能并非某单一相的最强线,而是两个或两个以上相的某些次强或三强线叠加的结果;这时若以该线作为某相的最强线将找不到任何对应的卡片。
2在众多卡片中找出满足条件的卡片,十分复杂而繁锁;虽然可以利用计算机辅助检索,但仍难以令人满意。
3定量分析过程中,配制试样、绘制定标曲线或者K值测定及计算,都是复杂而艰巨的工作;为此,有人提出了可能的解决办法,认为从相反的角度出发,根据标准数据(PDF卡片)利用计算机对定性分析的初步结果进行多相拟合显示,绘出衍射角与衍射强度的模拟衍射曲线;通过调整每一物相所占的比例,与衍射仪扫描所得的衍射图谱相比较,就可以更准确地得到定性和定量分析的结果,从而免去了一些定性分析和整个定量分析的实验和计算过程。
4物相定性分析中追求数据吻合程度时,
(1)d值比1/11值更重要,更优先。
因为d测试精度高,重现性好;而强度受纯度(影响分辨率)、结晶度(影响峰形)样品细微度(同Q值时吸收不同),辐射源波长(同d值,角因子不同)、样品制备方法(有无择优取向等)、测试方法(照相法或衍射仪法)等因素影响,不易固定。
(2)低角度衍射线比高角度线重要。
对不同晶体而言低角度线不易重迭,而高角度线易重迭或被干扰。
(3)强线比弱线重要。
尤其要重视强度较大的大d值线。
全岩矿物组分和粘土矿物可用X射线衍射(XRD迅速而准确地测定。
XRD分析借助于X射线衍射仪来实现,它主要由光源、测角仪、X射线检测和记录仪构成(图2-3)。
由于粘土矿物的含量较低,砂岩中一般3%~15%这时,X射线衍射全岩分析不能准确地反映粘土的组成与相对含量,需要把粘土矿物与其它组分分离,分别加以分析。
首先将岩样抽提干净,然后碎样,用蒸馏水浸泡,最好湿式研磨,并用超声波振荡加速粘土从颗粒上脱落,提取粒径小于2卩m(泥、页岩)或小于5卩m(砂岩)的部分,沉降分离、烘干、计算其占岩样的重量百分比。
图2-3X射线衍射仪的衍射系统
粘土矿物的XRD分析使用定向片,包括自然干燥的定向片(N片)、经乙二醇饱和的定向片(再加热至550°C),或盐酸处理之后的自然干燥定向片。
粒径大于2卩m或5卩m的部分则研磨至粒径<40卩m的粉末,用压片法制片,上机分析;此外还可以直接进行薄片的XRD分析,它对于鉴定疑难矿物十分方便,并可与薄片中矿物的光性特征对照,进行综合分析。
3.X射线衍射在保护油气层中的应用
1地层微粒分析
地层微粒指粒径小于37卩m(或44卩m)即能通过美国400目(或325目)筛的细粒物质,它是砂岩中重要的损害因素,砂岩中与矿物有关的地层损害都与其有密切的联系;地层微粒的分析为矿物微粒稳定剂的筛选、解堵措施的优化提供依据;除粘土矿物外,常见的其它地层微粒有长石、石英、云母、菱铁矿、方解石、白云石、石膏等。
2全岩分析
对粒径大于5卩m的非粘土矿物部分进行XRD分析,可以知道诸如云母、碳酸盐矿物、黄铁矿、长石的相对含量,对酸敏(HF,HCI)性研究和酸化设计有帮助。
长石含量高的砂岩,当酸液浓度和处理规模过大时,会削弱岩石结构的完整性,并且存在着酸化后的二次沉淀问题,可能导致土酸酸化失败。
3粘土矿物类型鉴定和含量计算
利用粘土矿物特征峰的d00I值鉴定粘土矿物类型,表2-2列出了各族主要粘土矿物的d001值。
根据出现的矿物对应衍射峰的强度(峰面各或峰高度),依据行业标准SYS5163-87”用X射线衍射仪测定沉积岩粘土矿物的定量分析方法”求出粘土矿物相对含量。
实验1:
关于蒙皂石的识别特征
蒙皂石(Smectite,S)属2:
1层状硅酸盐,其层间物质为水化度较高的Ca2+、Mg+、N6等交换性阳离子;当蒙皂石层间吸附大量水分或其他极性分子时,会引起晶层间距沿C轴膨胀,而脱水则会引起层间间距沿C轴收缩。
我国含油气盆地的蒙皂石除极少数情况下可见三八面体(皂石亚族)外,通常为二八面体(蒙脱石亚族),二八面体的蒙脱石亚族按层间交换性阳离子的不同又分为钙型、钠型、钙钠过渡型。
1-1:
X-射线衍射特征
钙型、钠型和钙钠过渡型蒙皂石在X-射线衍射谱图上的主要区别特征为自
然定向样品(N片)的d(001)值;
样品型矿物型f、、
N片d(001)值
EG片d(001)值
乙二醇饱和扩展至
T片d(001)值
550C或550C/2h收缩至
钙蒙皂石
1
15.5X10nm
1
17.0X10nm
1
10.0X10nm
钠蒙皂石
-1
12.5X10nm
-1
17.0X10nm
-1
10.0X10nm
钙-钠蒙皂石
-1
12.5~15.5X10nm
-1
17.0X10nm
-1
10.0X10nm
三八面体蒙皂石与二八面体蒙皂石区别在于非定向样品的X-射线衍射图中表
现:
(注意:
全岩分析中粘土即是非定向样品在19.8处集合出峰)
矿物型
d(060)
三八面体蒙皂石(皂石亚族)
(1.52~1.54)X10-1nm
二八面体蒙皂石(蒙脱石亚族)
(1.49~1.50)X10-1nm
1-2:
差热分析特征
温度位置
140~210C
700C(单)/568C和685C(复谷)
876-910C
温度特征
吸热谷强而宽
复试吸热谷浅而缓,700C(单)略深
略浅于700C(单)
变化机理
脱层间水。
热失重13%。
脱羟(OH。
热失重4%
为蒙脱石结构破坏所致,之后有一个不明显的放热峰为矿物相变所致。
1-3:
红外光谱特征
吸收峰位置
特点
形成机理
3621cm1
吸收峰较弱
为(OH伸缩振动引起
3428cm1
吸收峰宽缓
由层间水和吸附水引起
1038cm1
强吸收带
由Si-O-Si伸缩振动产生
■1一-1
917cm和845cm
强吸收带下坡台阶
为(OH弯曲振动造成
794cm1
低、弱,略显
为MgAIOK收峰
520cm1和462cm1
在晶格弯曲振动中,
520cni峰强低于462cm
520cm1峰可能为Si-O-Mg引起
462cm1则为Si-O-Fe引起
1-4:
扫描电镜特征
在扫描电镜下,蒙皂石多为蜂窝状、网状集合体;在透射电镜下,蒙皂石的
单体往往呈絮状、海绵状和团粒状,边缘有虚化和卷沿现象,呈突刺状或涡旋状
1-5:
其他特征
化学、能谱分析
较富铁,三价铁占铁总量3/4,二价1/4
阳离子交换量
分离后小于2卩m粒级蒙皂石粘土测定的阳离子交换量在80.90~90.02
Mmol/100g之间。
比表面测定
蒙皂石比表面多在80-90mi/g
关于蒙皂石称呼的演化流变:
十八世纪时有一种能漂白羊毛、去油污的白色粘土叫smectite•十九世纪中叶在法国蒙脱莫里隆发现了一种叫蒙脱石的粘士.后来知道,smectite和蒙脱石是相同的,于smectite这个名称就废弃了•但是。
到二十世纪时发现,与蒙脱石的性质类似的还有多种矿物,不得不用蒙脱(montmorim)”或蒙脱石类”等来作为统称.鉴于这些名称容易互相混淆.国际粘土研究协会命名委员会建议重新用semectite作为统称.它包括蒙脱石和皂石两个亚族,因此译为蒙皂石.
实验2:
关于伊利石的识别特征
伊利石(lllite,l)是Grim,Bray和Bradley(1937)在鉴定美国伊利诺斯州煤层下的泥质沉积物时,做为(001)反射为10.0x10-1nm
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- XRD 技术 基础知识 讲义