应力波复习资料修改.docx
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应力波复习资料修改
复习内容:
概念:
应力波;物质坐标,空间坐标,物质微商,空间微商,物质波速;特征线;强间断,弱间断,冲击波,波的弥散效应;层裂;弹性卸载假设;卸载边界;应变间断面;应力松弛;蠕变;粘性弥散;Hugoniot弹性极限;固体高压状态方程;冲击绝热线;
主要内容:
一、Lagrange方法推导一维应力纵波的波动方程。
解
在Lagrange坐标中建立图示一维应力波长度为dX的微元的受力图,截面X上作用有总力F(X,t),截面X+dX上作用有总力F(X+dx,t),有
根据牛顿第二定律,有
解之,有
而,故上式可以化为
(a)
对于一维应力纵波,连续可微,记
则
代入(a)式,可得
(b)
因为,,代入(b)式,则得到了一维应力波在Lagrange坐标系中的波动方程:
二、用方向导数法求下列偏微分方程组的特征方程和特征相容关系
(1)
解:
对一阶偏微分方程组进行线性组合,①×λ+②其中为待定系数,整理可得:
(a)
根据特征线求解方法,特征线特征方程为
解之,得,,即特征线的微分方程为:
将其积分即可得到特征线方程。
由(a)式,整理有
即
将值代入上式,可得特征线上的相容关系为:
(2)
解:
对一阶偏微分方程组进行线性组合,①×λ+②,其中为待定系数,整理可得:
(a)
根据特征线求解方法,特征线特征方程为
解之,得,,即特征线的微分方程为:
将其积分即可得到特征线方程。
由(a)式,整理有
即
将值代入上式,可得特征线上的相容关系为:
(3)
对一阶偏微分方程组进行线性组合,①+②×λ,其中为待定系数,整理可得:
(a)
根据特征线求解方法,特征线特征方程为
解之,得,,即特征线的微分方程为:
将其积分即可得到特征线方程。
由(a)式,整理有
即
将值代入上式,可得特征线上的相容关系为:
(4)
解:
对一阶偏微分方程组进行线性组合,①+②×λ,其中为待定系数,整理可得:
(a)
根据特征线求解方法,特征线特征方程为
解之,得,,即特征线的微分方程为:
将其积分即可得到特征线方程。
由(a)式,整理有
即
将值代入上式,可得特征线上的相容关系为:
三、用特征线法求解波的传播。
设半无限长弹性杆初始状态为t=0时刻杆左端X=0处受到一冲击载荷,即边界条件为,用特征线法求解(X,t)平面上AOX和Aot区域的物理量。
解:
OA为经O(0,0)点作的右传波的特征线,将(X,t)平面划分为外加载荷产生的弹性波尚未到达的AOX区和弹性波已传到的Aot区。
对于弹性波,特征线和特征线上相容条件对应于:
引入积分常数、、、、、后,可写成
右行波有:
左行波有:
(1)AOX区
在该区任一点P,作正向特征线PQ和负向特征线PR,分别交OX轴于Q点和R点,沿着特征线PQ和PR分别有
由
(1)
(2)可得:
由初始条件,有,则可解得
由于P点位AOX区域中的任意点,因此该解适合用于整个AOX区。
(2)对于Aot区
该区任一点B,作正向特征线BC交Ot轴于C点,负向特征线BD,交OX轴于D点,再过C点作负向特征线CE交特征线OA于E点,沿着特征线BC、BD和CE分别有
沿着特征线OA,其上各点与AOX区具有相同的参数值,即有
,
此外,由边界条件已给出,即
于是可解得
可以看出,在时刻,施加于杆端部的扰动和以的速度沿杆传播,并且沿着特征线BC,对应的参数值保持不变。
特征线BC的特征方程可表示为,则有。
由于B点Aot区中任意选取的,那么,对于Aot区任意一点,其解为
四、波形曲线和时程曲线
一线性硬化材料半无限长杆,应力应变关系如图所示,其中。
在杆的左端处施加如图所示的载荷。
(1)画出图;
(2)画出时刻的波形曲线;
(3)画出m位置的时程曲线。
解:
半无限长杆中弹性波波速:
塑性波速:
产生塑性波的速度,时间。
(图上把关键点的坐标表示清楚,图、波形图和时程图尽量画在一起)
五、弹性波的相互作用
处理原则:
在撞击面上作用力和反作用力;速度相等;
1、相同材料弹性杆的共轴撞击图如图所示,作出X-t图和-v图,并确定其撞击结束时间及两杆脱开时间.(做a、b)
解:
作图说明:
两弹性杆材料相同,故在X-t图中,由于两杆波速相等,同方向的特征线斜率相同;在-v状态图中同方向的波传播-v关系曲线斜率相同。
(a)
2(5)(7)
由波系图和状态图可得,两杆撞击结束时间为,对应于M点,此时两杆在撞击界面上质点速度均为0,此后一直到时间时(N点),两杆界面上质点保持静止,并未相互脱离。
而应力波在被撞击杆右端反射后,使该杆逐渐获得了正向速度,当时,被撞杆的左端面得介质速度由0跃为,与早已处于静止状态的撞击杆脱离,向右飞出。
(b)
36v
125
1
2
3
4
2
t
3杆
2杆
1杆
6
N
5
4
X
由波系图和状态图可得,2杆和3杆撞击结束时间,对应于M点,此后,2杆和3杆都保持静止状态,但不相互脱离。
而1杆由于应力波在右端面的反射,杆内逐渐获得了正向速度。
当时,1杆和2杆界面对应于N点,1杆的左端面的介质速度由提高至,而此时2杆右端面的介质速度刚好由下降为0,1杆和2杆脱离(之前,1杆和2杆界面两端的介质始终保持相同的质点速度)。
2、已知两种材料质的弹性杆A和B的Young模量,密度和屈服极限分别为:
、、、、、,试对图中所示情况分别画出X-t图和图,并确定其撞击结束时间、两杆脱开时间。
以及分离之后各自的整体飞行速度。
解:
,
,
,
可见A、B两杆弹性波速相同,但波阻抗值不同,即两杆在波系图中特征线的斜率相同,而在状态平面上关系曲线斜率不相等。
(MPa)
v(m/s)
-72
4
5
(1)
6
2
2
3
1
A
B
6
t(ms)
M
4
-50
100
X(cm)
2.04.08.0
3
-4.0
5
如图示波系图及状态平面图,由于A、B两杆均为弹性杆,故在杆中传播的为弹性波。
A杆撞击B杆后由界面处向左传播一弹性波,对于被撞的B杆,向右传播一弹性波,在碰撞面处两端应力相等,质点速度相等。
由图可知,当时,A杆中应力波由自由界面反射至两杆界面处,使界面处质点速度小于零(-0.4m/s),A将脱离B杆向左飞离,B杆左端变为自由端面,从而B杆左端应力卸为0,速度也减为0,两杆碰撞也结束了。
两杆分离后,A杆的速度为-0.4m/s,B杆的平均速度为2.0m/s。
根据碰撞界面上速度相等、应力相等条件,波阵面上的守恒条件,求解方程及结果为:
1区:
自然静止区
2区:
3区:
4区:
5区:
6区:
3、假定A和B均为线性硬化材料,已知其材料常数分别为:
、、、、、。
试确定图A所示两种情况下使图中被撞击杆1屈服的最低打击速度为多大?
解:
,
,
,
A、B两杆弹性波速相同,则两杆在波系图中的特征线的斜率相等。
B杆撞击A杆,如图
(1)所示,撞击杆B屈服极限值较大,要使被撞击的A杆屈服,只需图3区解对应于和即可,这是一种临界状态。
图
(1)则应有
可解得,使得被撞击杆的A杆屈服,最小打击速度为。
(c)A杆撞击A杆,两杆会同时达到屈服,仍如图
(1)所示,有
可解得:
。
5、相同材料的弹性杆,A杆以的速度撞击初始静止靠在一起的B,C,D杆,如图所示,试作出图,确定撞击结束时间,脱开时间及撞击后各杆的运动状态。
解:
作出图和如下图所示.
1(4)
2(5)
3
图中各区域中的状态量可得:
1区:
B,C,D杆初始状态为,在波阵面未达到之前,为未扰动区域,应有;
2区:
A杆初始状态;对应图上
3区:
4区:
左行压缩波在A杆左端自由面反射,反射波经过后杆的状态
5区:
右行压缩波在D杆右端自由面反射,反射波经过后杆的状态
或者从图也可以得到各杆最终的运动状态.撞击结束时间,A杆处于静止自然状态;B杆左端从开始,应力卸载到零,速度也卸载到零;到时B杆整体处于应力为零,速度为零的状态;D杆在时整体处于应力为零,以8m/s的速度向右飞出;C杆在时整体处于应力为零,以8m/s的速度向右飞出.
6、弹性波在自由端和固定端的反射;
7、弹性波在不同界面处的反射和透射;分析反射波、透射波和入射波之间的关系。
8、冲击波形成的时间和地点。
9、弹塑性波的相互作用;加载,追赶卸载问题。
10、粘弹性材料Maxwell\Voigt模型的本构方程;应力松弛、蠕变、延迟回复;三元体本构方程;
11、一维应变状态;一维应变平面波的控制方程。
12、对线性硬化、递减硬化材料,当对半无限长杆左端施加不同载荷时,相应的X-t图、图及图的绘制。
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